Innere Intensitäten; Normalfall. Spez. Teil IVA^2. 111 



solange ohne weiteres brauchbar, als keine Apparatabmessungen von der Größenordnung 

 der benutzten Wellenlänge vorkommen, und wie dort, so ist auch hier der Wert der 

 Gleichungen durch das Bestehen von Giltigkeitsgrenzen keineswegs aufgehoben. 



B. Breites Bündel ohne Divergenz im Innern eines Mediums. 



1. Ist N o r m a 1 f a 1 1 vorhanden, so ist der Abfall der Intensität J beim Fortschreiten 

 eines genügend breiten, nicht divergenten Strahlenbündels im iMedium mit dem prakti- 

 schen Absorptionsvermögen a nach dem Absorptionsgesetz (s. III ii. VII D) durch die 

 Gleichung gegeben j^j ^_a^ j^j 



wo X den (in Strahlrichtung positiv zu rechnenden) Abstand vom Orte mit der Intensität 

 Jq im Medium^"* bezeichnet. 



Dieser Fall ist beispielsweise verwirklicht bei genügend großer flächenhafter, in 

 das betreffende Medium selbst eingebetteter Strahlenquelle, etwa radioaktiver Schicht'"*. 



2. Liegt der Parallelfall vor, so tritt an Stelle des praktischen Absorptions- 

 vermögens a das wahre ao=a/B, bzw. an Stelle der Strahllänge x der Elektronenweg 

 Xo = x/B (vgl. Allg. Teil IV und Spez. Teil III A 1). 



Dies würde z. B. in der ersten Schicht (bis zur Tiefe Xj) eines materiellen Mediums 

 vorkommen, wenn ein genügend breites Bündel paralleler Strahlen aus dem Vakuum 

 in dasselbe eingetreten ist. 



3. In zwischenliegenden Fällen, d. i. beim Übergang des Parallelfalles in den Nor- 

 malfall (der stets von selbst erfolgt, vgl. Allg. Teil IV), tritt an Stelle des Umwegfaktors B 

 des vorigen Falles eine zwischen 1 und B gelegene Größe b, welche man mangels besserer 

 Annäherung gleichsetzen kann (B+l)/2. 



4. Hiernach (1—3) kann zur Konstruktion des Intensitätsahfalls bei Strahleintritt 

 im Parallelfall verfahren werden, wie es folgendes Beispiel an Aluminium zeigt (Abb. 1): 



Man geht aus vom Normalfall, für welchen unmittelbar die Exponentialfunktion 

 (Gl. 11) gilt, was mit Berücksichtigung der Geschwindigkeitsverluste die Kurven Taf. IV, 

 V, VI ergibt (siehe D), welche den Intensitätsabfall im Innern von Aluminium darstellen. 

 Man hat danach für beispielsweise v = "9 die Abfallkurve a b c d e in Abb. 1 (proportional 

 entnommen Taf. IV), geltend für den Normalfall. Findet paralleler Eintritt statt, so 

 ändert dies nur den Verlauf in der ersten Schicht bis zur Tiefe Xjj, indem bis Xj nahezu 

 Parallelfall bestehen bleibt und von Xj bis Xn Übergang in den Normalfall stattfindet. 

 Es kommt also darauf an, einen ersten Teil der Kurve in Abszissenrichtung zu dehnen 

 im Verhältnis 1 : B, wobei er die Abszissenabmessung Xj erhalten muß, und einen darauf- 



"•8) Beide Intensitäten, J und Jq, sind innerhalb des betrachteten Mediums gemessen verstan- 

 den, wie auch die Überschrift zu B anzeigt; ebenso unter C und D. Beim Übergang in andere Medien, 

 z. B. beim Austritt aus dem betrachteten Medium ins Vakuum treten an den Grenzflächen Intensitäts- 

 sprünge ein (Ala), die wir unter E besonders behandeln. Da die Sprünge nur in Faktoren bestehen, 

 welche zu den Intensitäten treten, so würde Gl. 11 auch dann noch gelten, wenn beide Intensitäten 

 J und Jj beispielsweise nach Austritt ins Vakuum gemessen würden, da der dann in beiden Fällen 

 gleiche Faktor fortfällt, nicht aber, wenn z. B. J„ vor Eintritt, J nach Austritt gemessen ist, da die 

 Faktoren dann verschieden sind (s. E und den Abschnitt über Diffusion). 



"") Über die schnelle selbsttätige Herstellung des Normalfalles aus vollkommen diffusem Strahl- 

 lauf siehe \11F2 und Note 341. 



