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lutensitätsabfall. Zu den Kurventafeln IV, V, VI. 



mene Anfangsgeschwindigkeit (oberste Geschwindigkeitsmarke, bei J = 1) sich unter- 

 scheiden. Die Kurven scliließen sich dabei aneinander an, insofern als jede nach rechts 

 hin folgende Kurve gleich ist der links vorhergehenden derselben Tafel mit so weit ver- 

 größerten Ordinaten, daß die zu guter Darstellung bereits zu gering gewordene Intensität 

 wieder zum Anfangswert 1 kommt. Die verschiedenen in dieser Weise zusammengehöri- 

 gen Kurven tragen daher bei gleichen Tiefen x auch gleiche Geschwindigkeitsmarken 

 und sie haben gemeinsame Grenzdicke. Letztere ist rechts unten auf jeder der drei 

 Tafeln markiert, nur für die dünnen Kurven auf Taf. VI fällt sie außerhalb des Bildrandes. 

 Um den je nach der Anfangsgeschwindigkeit sehr verschieden schnellen Intensitäts- 

 abfall überall gut darstellen zu können, sind in den 3 Tafeln in unmittelbar ersichtlicher 

 Weise vier verschiedene Abszissenmaßstäbe benutzt. 



Man übersieht aus diesen Kurven leicht und vollständig sowohl den Intensitäts- 

 verlauf als auch den Geschwindigkeitsverlauf von Strahlen beliebiger Anfangsgeschwin- 

 digkeit zwischen "99 und "26^1*. 



Besonders wird dabei auch die Tatsache deutlich, daß die Intensität längst vor 

 Erreichung der Grenzdicke schon so gering geworden ist, daß ihre graphische Darstel- 

 lung trotz der wiederholten Ordinatenvergrößerungen versagt, daß also — wie in den 

 vorhergehenden Teilen schon öfter hervorgehoben'^^ - die Wirkung der Absorption 

 gegenüber der der Geschwindigkeitsverluste ganz außerordentlich überwiegt"«. Jede ein- 

 zelne Kurve zeigt übrigens schon für sich allein Dasselbe, wenn man die Geschwindigkeits- 

 marken beachtet, deren Zahlen nur unwesentlich variieren, während die Intensität vom 

 vollen Anfangswerte 1 auf nicht mehr gut darstellbare Kleinheit herabsinkt"'. Es unter- 

 scheidet sich dementsprechend jede einzelne Kurve auch nur wenig von der einfachen 

 Exponentialkurve, welche der Absorption ohne Geschwindigkeitsverlust entspräche"*. 



2. Scheiuintensitäten, Die gestrichelten Kurven auf Taf. IV und V geben 

 den Abfall der „Scheinintensitäten" J.s an, welche nach dem für schnelle Strahlen so häufig 

 benutzten Lufthitungsverjahren („Ionisation") gemessen werden"». Die Ordinaten dieser 

 Kurven sind dementsprechend durch Multiplikation der Ordinaten J der vorher betrach- 



ä») In anderer Weise leistet auch die Grenzdickenkurve Taf. II dasselbe, wenn auch in bezug 

 auf die Intensitäten weit weniger ausführlich (vgl. II F). 



^15) Siehe AUg. Teil II G 1 c, 2, auch Spez. Teil II. 



^ii^) Dies gilt auch für andere Medien als AI, da für dieselben in erster Annäherung nichts an den 

 Kurven, sondern nur der Ordinatenmaßstab sich ändern würde (siehe F). 



3") Beispielsweise sinkt in der Gegend von v='3 die Intensität auf 1/1000, ohne daß die Ge- 

 schwindigkeit um mehr als 1/10 ihres Wertes sich änderte. Bei den großen Geschwindigkeiten kommen 

 relativ größere Geschwindigkeitsänderungen vor, wie man ebenfalls unmittelbar aus den Kurven er- 

 sieht. In anderer Weise zeigt sich dasselbe bei der Betrachtung der Energieverhältnisse, siehe VI A, 



Tab. 12. 



"«1 Dies macht — den im Abschnitt II des allgemeinen Teils erörterten unzutreffenden Vor- 

 stellungua gegenüber — unmittelbar anschaulich, daß es nicht nur Sinn hat, von einem auf das expo- 

 nentielle Absorptionsgesetz definierten Absorptionsvermögen zu reden, sondern daß dasselbe auf Grund 

 dieses Gesetzes auch sehr wohl meßbar sein muß, geltend für eine mittlere Geschwindigkeit, genommen 

 längs der Dicke der Meßschicht, wie im Abschnitt über Absorption auseinandergesetzt (III B 2), 

 wobei diese mittlere Geschwindigkeit ganz besonders nach dem Verfahren der benachbarten Dicken 

 (III B 1 c) sehr exakt ermittelbar ist, da hier stets nur sehr kleine Dicken, also auch nur kleine Strek- 

 ken der Abfallkurven in Betracht kommen. 



"») Siehe Note 52, auch Allg. Teil HD, und den Abschn. üb. Sekundärstrahlung, VBlco. 



