Zu den K^l^venJalfelnJ[^^^y^^V^^ ^ Spez. Teil IVD. 115 



teten wahren Intensitätskurven mit den zur selben Geschwindigkeit gehörigen Ordinaten s 

 der Sekundärstrahkingskurve Taf. VIF^" und proportionale Reduktion des Produktes 

 auf den Anfangswert 1 erhalten. In Taf. \'I sind diese Scheinintensitäten nicht mit 

 eingetragen, da sie dort ziemlich nahe den wahren Intensitäten laufen und also nichts 

 wesentlich Neues zeigen würden. 



Man sieht, daß der Abfall dieser Scheinintensitäten bei den großen Geschwindig- 

 keiten stets wesentlich langsamer ist und außerdem näher linear verläuft, als der der 

 wirklichen Intensitäten. Das hiermit im Zusammenhang stehende ,,hneare Absorptions- 

 gesetz" ist bereits im allgemeinen Teil (II D) behandelt worden, wobei auch schon her- 

 vorgehoben ist, daß die Übereinstimmung der in der angegebenen Weise konstruierten, 

 gestrichelten Kurven mit der Erfahrung zur Kontrolle der Kurven Taf. I, II, 111 und 

 VII dient, auf welche jene — ihrer Herleitung nach — sich stützen. 



Die Benutzung der Kurven zur Herleitung der totalen Sekundärstrahlung siehe 

 im Abschn. V. 



3. Was die Zuverlässigkeit der Kurven Taf. IV, V, VI anlangt, so ist dieselbe zwar 

 sowohl den Konstruktionsprinzipien und den Ausgangsdaten nach, als auch in den Ergeb- 

 nissen durch die Gesamtheit der Erfahrung in den Hauptzügen gut verbürgt, jedoch ist 

 die Genauigkeit auch in den stark ausgezogenen Teilen etwas geringer einzuschätzen als 

 sonst bei den Kurven der übrigen Tafeln, welche direktere Beobachtungsresultate dar- 

 stellen. Denn es treten hier die Unsicherheiten der Kenntnis der Absorptionskoeffizienten 

 und die der Geschwindigkeitsverluste kombiniert auf. Am wenigsten sicher steht der 

 Intensitätsverlauf bei den Geschwindigkeiten unterhalb v = '3 (dementsprechend dünn 

 gezogene Kurven der Taf. IV). Bei den größten Geschwindigkeiten ist der Verlauf inso- 

 fern etwas unsicher — selbst wenn man die Geschwindigkeitsverluste nach konstantem 

 Energieverlust als feststehend betrachtet (IA3a) — , als dort genügende Kenntnis 

 der Abhängigkeit der Absorption von der Geschwindigkeit mangelt; sicher dürfte wohl 

 das Vorhandensein des Wendepunktes in dieser Gegend stehen (s. die erste, bei v = "99 

 beginnende Kurve auf Taf. IV), nicht so sehr aber dessen genaue Lage, was übrigens 

 bei seiner sehr flachen Beschaffenheit keine starke Unsicherheit im Gesamtverlauf der 

 Kurve bedeutet. 



E. Wirkung von Grenzflächen. 



1. Allgemeines. In der nächsten Umgebung von Grenzflächen zweier verschiedener 

 Medien ist der Intensitätsverlauf noch besonders durch die Diffusion beeinflußt (vgl. A). 

 Der Einfluß besteht in „sprungweiser" Änderung der Intensität bei Durchsetzung der 

 Grenzflächen, genauer in relativ schnellem Übergang von einem Intensitätswert zum 

 anderen innerhalb gewisser Schichtdicken, weifche wir bereits am Anfang (Allg. Teil, IV) 

 als „Rückdif fusionsdicken" Xm eingeführt hatten. Wir geben hier nur die praktisch am 

 allermeisten in Betracht kommenden Gesamtänderungen der Intensität, die „Sprünge" 

 an, setzen also Schiehtdicken über Xm voraus; die eingehendere Untersuchung des Über- 

 gangs bringen wir im Abschnitt über Diffusion. 



"») Es wurde die ditferentialo Sekundärstrafiluiig gewählt, weil diese ih seichter Luftleitungs- 

 Icammcr zur Geltung kumnU (vgl. VAS), um welchen Fall es sich bei den meisten Messungen an 

 schnellen Strahlen handelte. 



