116 Intensitätsabfall. „_„„„ i?i!?iHl^iP5}J]!?S:_ 



Diese nicht die Wirkung der Absorption sondern nur der Diffusion darstellenden 

 Sprünge der Intensität an Grenzflächen bestehen immer im Hinzutreten von Faktoren 

 zur Intensität, deren Größe durch die beiden Umwegfaktoren Bj und Bg der beiden an- 

 einandergrenzenden Medien 1 und 2 bestimmt ist. 



Bj — 1 Bj— 1 .„ 



Es sei p, = ^^^ , V^ = -^^ - 1«^) 



welche Größen wir als Rückdif fusionskonstanten bezeichnen; dann ist der Sprung 



h ^ (1 + Pi) (1 - Pz) ^ 321 ^4^ 



Ji l-PiPa 



wobei Jj und Jj die beiden Intensitäten vor und nach Durchsetzung der Grenzfläche 

 sind, jede gemessen in dem ihr zugehörigen Medium dicht an der Grenzfläche, jedoch 

 schon außerhalb der Übergangsschieht Xm- Der Sprung ist, wie man sieht, durch den 

 Unterschied Bg— B^ bedingt, welcher seinerseits in erster Linie vom Unterschied im 

 Molekulargewicht (Atomgewicht) der beiden Medien abhängt, wie im Abschnitt über 

 Diffusion gezeigt wird, wo sich auch Zahlenwerte für B und p finden (Tab. 17). 



Ist B2= Bi, so wird J2/Ji= 1, d. h. es verschwindet der Sprung. 



Die Schichtdicken, innerhalb deren der Sprung vor sich geht, sind in jedem der 

 beiden Medien gegeben durch die Rückdiffusionsdicke Xm, deren Größenordnung bei 

 Anwendung von Gl. 14 je nach den Umständen stets zu beachten ist (Zahlenwerte siehe 

 in Tab. 18). 



2. Speziallälle (für Schichtdicken über Xm): 



a) Fällt der Strahl aus dem Vakuum (B^ = 1, pi = 0) in ein Medium mit dem Umweg- 

 faktor B bzw. der Rückdiffusionskonstante p, so ist der Sprung nach Gl. 14 



J, 



2 



Ji ' B + 1 



Er kommt dadurch zustande, daß von der auffallenden Intensität J^ der Anteil p Jj 

 rückdiffundiert wird, während nur der Rest (l-p)Ji im Medium weiterschreitet. 



Die Gleichung ist, wie Gl. 14, unmittelbar anwendbar, wenn die einfallende Strah- 

 lung schon Normallauf hat oder auch (was nahe dasselbe ist^'^z), wenn sie vollkommen 

 diffus ist, z. B. bei dicht anliegender diffuser Strahlenquelle. Im Parallelfall ist für p 

 ein etwas verringerter Wert zu setzen^^^. 



b) Tritt die Intensität Ji aus dem vorbetrachteten Medium ins Vakuum aus (B2=l, 

 P2 = 0), so ist der Sprung 



Ji ^ B + 1 



»21) Die Gleichung ist im Abschnitt über Piffusion abgeleitet (YIID, Gl. 66); sie gilt für breite 

 Bündel und Normalfall. 



"■'2) Vgl. Note 309. 



3-3) z. B. bei v='35 und AI: p = "23 statt '28 (siehe VllEl). Es ist auch für andere Üescliwin- 

 digkeiten kein wesentlich größerer Unterschied zu erwarten. 



