Von Platten durchgelassene Intensitäten. Spez. Teil IV E2. 117 



Die Intensität wird also beim Austritt ins Vakuum vermehrt. Man kann dies dahin 

 interpretieren, daß die im ganzen Innern des Mediums vorhandene, die resultierende 

 Intensität vermindernde Rückdiffusion im Vakuum fehlt. 



c) Ist eine planparallele Platte des Mediums (mit den Konstanten B bzw. p) beider- 

 seits vom Vakuum begrenzt und fällt die im Vakuum gemessene Intensität Jp in sie ein, 

 so ist ohne Berücksichtigung der Absorption die Intensität im Innern der Platte Jo(l— p), 

 (Gl. 15) und nach demWiederaustritt ins Vakuum ist sie (Gl. 16) Jo(l-p) (1 + p)= Jo(l-P^)- 



Die Intensität ist also durch Diffusionswirkung bei Durchsetzung der ganzen Platte 

 vermindert im Verhältnis 1 : (1— p^). 



Mit Hinzunahme der Absorptionswirkung innerhalb der Platte nach Gl. 11 (Dicke 

 X, Absorptionsvermögen a) wird also^^* 



J= Jo(l-p^)e-«% 17) 



wobei J und Jo beide im Vakuum gemessen sind. 



Wieder ist, wie unter a, die Gleichung unmittelbar anwendbar, wenn Eintritt im 

 Normallauf oder in vollkommener Diffusion stattfindet. Bei parallelem Eintritt ist zu 

 bedenken, daß der Austritt doch im Normallauf erfolgt, daß also im Produkte l-p^ = 

 (1— p) (1 + p) nur das erste p mit verringertem Werte einzusetzen ist (siehe a). 



3. Platten beliebiger Dicke (auch unterhalb Xm). 



a) Die Gleichung 17 wird ungültig bei Schichtdicken, welche kleiner sind als die 

 Übergangsschichtdicke x,,;, innerhalb der die Intensitätssprünge vor sich gehen. 

 Es ist jedoch (auch ohne die in Abschn. VII durchgeführte Berechnung) leicht einzu- 

 sehen, daß bei solchen kleineren Schichtdicken an Stelle des Faktors 1— p* ein bei der 

 Schichtdicke der Einheit sich nähernder Faktor treten muß. Der (im Normallauf''^) 

 zwischen x = und x = Xiii stattfindende allmähliche Übergang von 1 zu 1-p* ist für 

 manche Fälle ganz genügend schätzungsweise interpolierbar*^*. 



b) Beispiel der Aluminiumplatte. 



a) Hiernach ist in Abb. 1 (S. 112) die von einer planparallelen AI-Platte beliebiger Dicke 

 bei parallelem Einfall durchgelassene Intensität für v = '9 konstruiert, Kurve a'b'd'e', 

 indem der soeben genannte von bis Xm variable, dann konstante Faktor zu den die 

 innere Intensität darstellenden Ordinalen der Kurve a'b'cde (siehe B4) hinzugefügt 

 worden ist'^'. Man sieht, daß der für den parallelen Einfall charakteristische Wende- 

 punkt in der durchgelassenen Intensität bei Berücksichtigung der Rückdiffusion noch 

 mit Verstärkung hervortritt. 



^'*) Man sieht hier die Durchführungsweise der Trennung von Absorptions- und Diffusions- 

 wirkung, vgl. A 1. 



''-^] Bei Eintritt im Parallellauf findet der Übergang von x=xi bis x=xni statt; von x=0 

 bis x= xi muß sehr nahe p= 1 gelten, da dort noch nahezu Parallellauf besteht, wonach Rückdiffusion 

 noch unmerklich sein muß. 



■■"'•) Die im Abschn. VIID entwickelten Gleichungen für den Übergang sind für große Atom- 

 gewichte vorzuziehen; für AI leisten sie kaum mehr als die schätzungsweise Interpolation. 



^") Es ist in Abb. 1 angenommen: von x= bis x= xj, d. i. von a' bis b' der Faktor 1 und von 

 x=xni='4 mm an 1— p''="947 (nach VIIF4, Tab. 18 u. E3, Tab. 17), dazwischen graphisch inter- 

 poliert; der geringe Unterschied zwischen p für den Normalfall und Parallelfall (vgl. Note 323) würde 

 im Maßstab der Abbildung nicht zur Geltung kommen und ist daher vernachlässigt. 



