Von Platten durchgelassene Intensitäten. Sper. Teil IV E3c. 119 



soweit gut mit unserer Konstruktion überein,^ als es erwartet werden konnte, wie das 

 Folgende zeigt. 



Bei Herrn Wilson (Normalfall) zeigt sich gut der anfänglich besonders steile Ab- 

 fall, ersichtlich beim Vergleiche seiner Kurven mit den unterbrochenen Kurven der 

 Tafeln IV, V, VI (welche auf die von diesem Autor benutzte Luftleitungsmethode bezogen 

 sind, vgl. D2). Wellenstrahlung aus der Platte, die mitgewirkt haben dürfte, hat nur 

 auf den Endteil der Kurve starken Einfluß (siehe darüber das Folgende). 



Bei Herrn Crowther (Parallelfall) fiel ein ausgeblendetes Bündel nahe homogener 

 Strahlen der Geschwindigkeit "89 aus dem Vakuum auf eine AI-Platte variierter Dicke 

 und es wurde die hinter der Platte vorhandene Luftleitfähigkeit, also die durchgegangene 

 Scheinintensität^si einschließlich der Wirkung der in der Platte und deren Umgebung 

 erregten Wellenstrahlung gemessen^^^ jjjp geringe Breite des benutzten Bündels war 

 durch allseitig auffangende, halbkugelige Form der Luftleitungskammer kompensiert, 

 so daß unsere für breite Bündel hergeleiteten Resultate hier gelten können. 



Um den Vergleich in diesem Falle eingehend auszuführen und auch den Einfluß 

 der Wellenstrahlung aus dem Medium bei der Luftleitungsmetkode ersichtlich zu machen'»», 

 konstruieren wir aus den wirklichen Intensitäten a'b'd'e' der Abb. 1 (S. 112) zunächst die 

 Scheinintensitäten, was nach Maßgabe des analogen Falles in Taf. IV (Kurve mit der 

 Anfangsgeschwindigkeit '90) leicht mit genügender Genauigkeit proportional geschehen 

 kann und die gestrichelte Kurve der Abb. 1 ergibt. Zwischen dieser und der punktierten, 

 von Herrn Crowther beobachteten Kurve ist nur etwa der Unterschied vorhanden, welcher 

 wegen der Mitwirkung der Wellenstrahlung erwartet werden durfte. Die in der Platte 

 variierter Dicke x erregte Wellenstrahlung ergibt nämlich einen Summanden zu denOrdi- 

 naten, welcher von Null bei x = zunächst nahe proportional x, dann verlangsamt an- 

 steigend zu erwarten ist, bis er ein Maximum erreicht, um danach bei Dicken x, welche 

 für die Wellenstrahbmg nur mehr wenig durchlässig sind, wieder abzunehmen, ohne aber 

 bei der Grenzdicke schon Null zu werden^»^. Dem entspricht der Lauf der punktierten 

 Kurve, deren Endabfall schon für sich allein die Mitwirkung der Wellenstrahlung an- 

 zeigt, indem er bei der Grenzdicke (i = 1'2 mm für v = '89) in der Tat nicht gegen Null 



5 cm Luftweg genügen, um die Strahlung teilweise diffus zu machen, so daß er das Vakuum für paral- 

 lelen Eintritt als nötig erkennt. 



»»>) Vgl. IV B 2 und V B 1 b a. 



»32) Der Verfasser erwähnt „Sekundärstrahlung" als mögliche Fehlerquelle, ohne aber die Fol- 

 gerung zu ziehen, daß sie zu eliminieren sei, wozu allerdings auch erst nötig gewesen wäre, über die 

 Natur der ,, Sekundärstrahlung" sich klar zu werden. Es kann in dieser Hinsicht bemerkt werden, 

 daß sekundäre Kathodenstrahlung (wie von uns definiert) hier wenig in Betracht kommt, da alle be- 

 nutzten Plattendicken über Grenzdicke der Sekundärstrahlung waren, so daß diese letztere in allen 

 Fällen nur einen der Primärstrahlung (nahezu) proportionalen Betrag hinzufügen konnte (vgl. die 

 Noten 195, 474 und 475); dagegen ist die Mitwirkung von Wellenstrahlung aus der Platte zu erwarten 

 (vgl. Note 194 a) und sie ist in der Tat auch angezeigt (siehe das oben Folgende). 



'") Nicht überall wurde der Einfluß der Wellenstrahlung so merklich wie bei diesen Versuchen, 

 weshalb wir an dieser Stelle näher darauf eingehen. Vgl. dazu auch die Noten 166, 250 a. Es ist möglich, 

 daß die Wellenstrahlung in Herrn Crowthers Versuchen nicht aus der durchstrahlten AI-Platte allein, 

 sondern auch aus anderen bestrahlten Hindernissen stammte. 



^^*) Vgl. eine Untersuchung über den Anteil der im Medium erregten Wellenstrahlung bei Ab- 

 sorptionsmessungen von Herrn Friedr. Mayer (Diss. Heidelberg, 30. Januar 1917) u. auch 3. Taligkeits- 

 bericht des Radiol. Inst., Elektrotechn. Zeitschr. 1914, Heft 52. 



