Platten verschiedener Medien. .,.„,^E55Ll!!iiy J^ 1^* 



ersten Abfalls bei den hohen Atomgewichten in erhöhtem Maße zu erwarten. Es können 

 daher die Abfallkurven verschiedener Materialien im Parallelfall auch bei Aluminium- 

 reduktion nicht völlig miteinander übereinstimmen. Immerhin sind aber keine sehr 

 großen Unterschiede zu erwarten, soweit bisher die Daten bekannt sind, und sie betreffen 

 nur die etwas mehr oder weniger starke Dehnung des Anfangsteils in Abszissenrichtung, 

 so daß keine wesenthch neuen Kurvenformen entstehen. 



3. Von Platten durchgelassene Intensitäten. — Hier treten größere Unterschiede 

 zwischen den aluminiumreduzierten Intensitätskurven verschiedener Medien auf, inso- 

 fern die Rückdiffusionskonstante p = (B + 1)/(B-1) mit dem Atomgewicht variiert"«, so 

 daß der das Ordinatenverhältnis von d' und d (Abb. 1) bedingende Faktor l-p«, welcher 

 für AI bei v = '92 0'95 beträgt, beispielsweise für Pt etwa 071 wird (Tab. 17), wonach 

 für die höheren Atomgewichte etwas stärkeres Hervortreten des zum Paralleleinfall 

 gehörigen Wendepunktes folgt, ohne daß aber seine aluminiumreduzierte Abszissenlage 

 deshalb wesenthch geändert würde, da die Kurve von Xm ab in jedem Falle nahe 

 exponentiell bleibt und die Tiefe Xi„ wenigstens ungefähr verkehrt proportional der Dichte 

 ist (VII D3b). Ebenso folgt für den Normalfall verstärktes Hervortreten des ersten 

 steilen Abfalls bei den höheren Atomgewichten. 



Für die experimentelle Kontrolle des Vorstehenden kommen hier dieselben Arbeiten 

 in Betracht, wie unter E3c für AI, und man findet Bestätigung, soweit diese Arbeiten 

 gehen, zugleich auch eine Erklärung mancher sonderbar aussehenden Beobachtungs- 

 resultate aus unseren Prinzipien: 



Zunächst ist für den Normalfall der bei den höheren Atomgewichten verstärkt zu 

 erwartende erste Abfall in den Kurven von Herrn Crowther und von Schmidt gut zu 

 sehen, obgleich, wie unter E3c angegeben, ein Teil dieses Abfalls dort auf Rechnung 

 der Inhomogenität kommt. 



Für den Parallelfall hat HerrCROWTHER in der unter E 3c besprochenen neueren Arbeit 

 auch Versuche an Pt angestellt; die dünnste von ihm benutzte Schichtdicke war 0'0107 mm, 

 was auf AI reduziert (2r4/27) • 3"2 • O'OIO? mm = 0'27 mm gibt^»». Man sieht aus Abb. 1, 

 daß man damit schon über den Wendepunkt hinaus ist, somit bei Hinzufügung weiterer 

 Pt-Schichten nur mehr ungefähr exponentiellen Abfall und keinen Wendepunkt erwarten 

 kann, wie es Herr Crowther in der Tat gefunden hat^^o. Legt man an die Pt-Schicht 

 noch AI, so kann ebenfalls kein Wendepunkt mehr gefunden werden, da die im Pt bereits 

 auf Normallauf diffundierten Strahlen natürlich im AI nicht wieder Parallellauf an- 

 nehmen, sondern schnell auf Aluminium-Normallauf kommen^". Es ergibt sich also 



3'8) Vgl. den Abschnitt über Diffusion, VIID3cß. 



339) Dichte desPt,D=21'4; Faktor für dieAbweichung von der Massenproportioualität=3'2(s.Tab.l). 



M») Ein überraschender Gegensatz zwischen Pt und AI, wie es den Anschein haben möchte, 

 ist also nicht vorhanden; die Ursache der Verschiedenheit liegt nur darin, daß bei AI passende Schich- 

 ten zur Aufsuchung des Wendepunktes leichter zur Verfügung sind als bei Pt. 



3*1) Es ist ürund zur Annahme vorhanden, daß der Normallauf in Medien von geringer Diffu- 

 sion (wie AI) aus bereits stark diffuser Strahlung (wie sie in Pt sich ausbildet) auf sehr viel kürzeren 

 Strecken sich herstellt, als aus dem Parallellauf, und der obige Befund ungestört exponentiellen Ab- 

 falles — von den dünnsten, hinter das Pt geschalteten AI-Schichten an— bestätigt dies, ebenso auch 

 die f)bereinstimmung der beobachteten und berechneten Intensitäten für Vr X hinter 0"06 mm AI, 

 Spalte 4 u. ;< der Tab. 5 in Hl, wo die Strahlung von der Quelle aus vollkommen diffus in das AI eintrat. 

 Siehe übrigens auch die theoretische Betrachtung hierzu unter VII F 2. 



