122 Intensitätsabfall. Schmale Bündel. 



aus unserer Auffassung ohne weiteres, daß die bereits durch Pt-Schichten von einiger 

 Dicke gegangenen Strahlen anders sich verhalten als die aus dem Vakuum in das AI 

 kommenden, daß sie nämhch keinen Wendepunkt mehr, sondern nur nahe exponen- 

 tiellen Abfall ergeben'^^. 



G. Schmale Bündel. 



Für schmale Strahlenbündel, wie sie im Vakuum durch Blenden abgesondert wer- 

 den können, um dann in ein materielles Medium zu gelangen, kommen die im Vorher- 

 gehenden für den Eintritt im Parallelfall behandelten Beziehungen in Betracht; es tritt 

 jedoch die Wirkung der seitlichen Ausbreitung infolge der Diffusion hinzu, welche hier, 

 im Gegensatz zu den breiten Bündeln, nicht durch die Schutzringwirkung kompensiert 

 wird. Es ist dies die unter Alb genannte, gesondert zu berücksichtigende Wirkung der 

 Diffusion; wir betrachten sie eingehend im Abschn. VII, wo man unter C eine mathe- 

 matische Behandlungsweise findet, welche die Intensität als Funktion der Strahllänge 

 und des Abstandes von der Strahlaxe darstellt. 



Experimentell ist die Ausbreitung schmaler Bündel, gerade wegen ihrer Bedeu- 

 tung für die Erkennung der Einzelheiten des Diffusionsvorganges überhaupt, schon sehr 

 früh untersucht worden''*^*. Die hierbei gewonnenen graphischen Darstellungen, deren 

 eine in Abb. 4 (unter VI IC) hier wiedergegeben ist, sind auch heute noch der beste An- 

 halt für die Anschauung zur Beurteilung der Vorgänge in schmalen Bündeln. Die Er- 

 fahrung ist in dieser Beziehung seither noch nicht wesentlich weitergerückt'*', doch gibt 

 die Gesamtdarstellung über die Diffusion in Abschnitt VII genügendes iMaterial sowohl 

 zur Weiterentwicklung des Gegenstandes im Aligemeinen als auch zur Benutzung der 

 bisherigen Kenntnis in Einzelfällen. 



'*") Herr Rutherford nimmt (a. a. O.) das letztere als ein Zeichen dafür, daß die starke Dif- 

 fusion im Pt die Strahlen sehr inhomogen in bezug auf Geschwindigkeit mache (indem er meint, nur 

 inhomogene Strahlen würden exponentiell absorbiert; vgl. Note 82). Obiges zeigt dagegen, daß gar kein 

 Anlaß für solche Annahme vorhanden ist, daß also auch dieses Argument zu Gunsten der Inhonio- 

 genisierung durch Filterschichten versagt (vgl. den Allgemeinen Teil IIB 3b.) 

 "2a) p. Lenard, Ann. d. Phys. 51, S. 257 usf. 1894. 



'") Messungen von E. Friman über die seitliche Ausbreitung von Strahlenbündeln siehe im 

 Abschn. VII C4e. 



Herrn Crowthers Messungen bei parallelem Einfall in AI und Pt sind z. Teil schon oben imter 

 E3c und F3 besprochen worden (Zitat dort), wobei sich sehr merklicher Einfluß von Wellenstrahlung 

 zeigte. Letzteres trifft auch bei den Messungen mit Ausblendungen zur Untersuchung der Richtungsvertei- 

 lung der Strahlen in AI und anderen Metallen zu, welche vom selben Autor an gleicher Stelle (1911) ver- 

 öffentlicht sind; außerdem fehlt die Berücksichtigung der Absorption (die in solchen Fällen erheblich 

 mitwirkt, vgl. VIIC4aß) und der Geschwindigkeitsverluste. Man kann daher die auch nicht genügend 

 ausführlich mitgeteilten Beobachtungsdaten schwerlich zu entscheidenden quantitativen Schlüssen 

 verwerten, zumal sie in sich selber einige widersprechende Punkte zeigen. (Der Verfasser meint in 

 dieser Weise die Annahme gleichmäßiger Verteilung der positiven Elektrizität über den Atomraum 

 bestätigt zu haben, die sich aber sonst nicht bewährt hat; vgl. III F 3). Zutreffend ist jedenfalls der 

 Schluß des Verfassers, daß ein paralleles Bündel in AI oder in Pt allmähliche Diffusion erleidet und 

 zwar in letzterem Stoffe schneller als in ersterem, aber diese Feststellung ist keineswegs neu; der 

 Vorgang findet sich für den analogen Fall von Gasen in den oben zitierten Strahlenzeichnungen von 

 1894 schon sehr anschaulich und weitgehend dargestellt, und der Einfluß der Dichte des Mediums 

 ist dort eingehend .studiert und auch bald darauf bei der Absorptionsuntersuchung (1895) ganz 

 allgemein als über Aggregatszustands- Verschiedenheiten hinausgehend erkannt worden. 



