Änderungen magnetischer Spektren. ^P,^A'J!!!'iiyjl-,„^' 



H. Spezielle Anwendungen. 



1. Konstruktion magnetischer Spelitren nach Durchsetzung materieller Schichten. 



a) Es sei gegeben das magnetische Spektrum einer Kathodenstrahlung, und es 

 werden die Veränderungen gesucht, die das Spektrum erleidet, wenn die Strahlung ge- 

 gebene Aluminiumdicken durchsetzt. Die Lösung erfolgt unmittelbar mit Hilfe der 

 Kurven Taf. IV, V, VI, indem dieselben für jede einzelne im Spektrum vorkommende 

 homogene Strahlung im Normalfall sowohl die Änderung der inneren Intensität (durch 

 Absorption) als auch die der Lage im Spektrum (durch Geschwindigkeitsverlust) an- 

 geben. 



In dieser Weise sind die Spektralkurven Abb. 2 konstruiert»" (f. S.), welche 2 Bei- 

 spiele behandeln: Die Strahlung von Ur X und eine scharf begrenzte inhomogene 

 Strahlung. 



Die Kurven für die Strahlung von Ur X gehen aus von der Annahme des zu oberst 

 dargestellten ursprünglichen Spektrums AGB. Dasselbe wurde der photographischen 

 Untersuchung des Herrn v. Baeyer entnommen^^^, wobei allerdings nur die Geschwin- 

 digkeiten der beiden Maxima A und B, des Minimums G und die der ungefähren Grenzen 

 gemessen sind, die Intensitäten aber der photographischen Schwärzung nach zu schätzen 

 waren. Ich habe letzteres so ausgeführt, daß der Gesamlschwerpunkt der Intensität 

 auf die von Herrn H.W.Schmidt gemessene iMittelgeschwindigkeit der Gesamtstrah- 

 lung, v = "92 zu liegen kam, was die sonst vorhandene Willkür im Intensitätsverhältnis 

 der beiden Maxima ausschaltete»«. Der geringe langsamere Anteil der Strahlung (bei 

 v=o) ist in Abb. 2 weggelassen; er würde von der dünnsten dort betrachteten 

 Aluminiumschicht, '06 mm, bereits fast vollkommen hinweggenommen sein**'. Die 

 Schwerpunktscrmittelungen der von den Intensitätskurven und der Abszissenlinie 

 begrenzten Flächen der Abb. 2 erfolgten experimentell nach Ausschneiden aus 

 homogenem starkem Zeichenpapier. Die Schwerpunkte sind für Ur X mit O 

 bezeichnet. 



Das zweite in Abb. 2 dargestellte Beispiel betrifft den beiderseits scharf begrenzten, 

 mit konstanter Intensität von v='80 bis '975 gehenden Strahlenkomplex MN; die 

 Schwerpunkte sind hier mit + bezeichnet. 



b) Man sieht in Abb. 2 sowohl die Wirkung der Absorption mit ihrem Überwiegen 

 bei den kleineren Geschwindigkeiten, was besonders an dem breiten Komplex durch 



"*) Ordinaten sind überall wahre Intensitäten. 



"') V. Baeyer, O.Hahn und L. Meitner, Phys. Z. 15, S. 694, 1914. 



'■>">) H. W. Schmidts Messung, Phys. Z. 10, S. 6, 1909, sucht die maximal vertretene Ge- 

 schwindigkeit des schnellen Hauptteiles der UrX-Strahlung festzustellen, mußte aber ia der Tat 

 den Gesamtschwerpunkt dieses ganzen Teils ergeben, da die magnetische Zerlegung nicht genügend 

 fein für Einzelheiten war, weshalb auch die Trennung in zwei Maxima (A und B) nicht gefunden 

 wurde. 



"'l Grenzdicke für v='5 ist '089 mm. 



