bei Durchsetzung von Aluminium. 



Spez. Teil IV H Ib. 125 



Schwerpunkt, in entgegengesetzter Richtung verschieben, kann der Fall eintreten, daß 

 er in gewissem Bereiche unverrückt bleibt; die Geschwindigkeitsverluste sind dann im 

 Mittel über die Gesamtstrahlung verschwunden. Es tritt dies bei dem breiten Komplex 

 in Abb. 2 von etwa 0'5 bis 0'8 mm Aluminiumdicke ein^**; bei größeren Dicken sind 

 die Geschwindigkeitsverlustc sogar überkompensiert. Die Ur X-Strahlung ist nicht 

 inhomogen genug, um solchen Effekt zu zeigen; der Schwerpunkt rückt hier dauernd 

 nach kleineren Geschwindigkeiten. Dabei ist - wie die Abbildung zeigt — diese Strah- 

 lung aber doch zu inhomogen, um die im allgemeinen Teil unter IIB 3c erwähnte 

 Homogenisierung durch Filterschichten stark zur Geltung kommen zu lassen. 

 Die Homogenisierung beschränkt sich hier auf das erwähnte Verschwinden des 

 langsamsten, in Abb. 2 nicht berücksichtigten Anteils schon hinter dünnsten Filter- 

 schichten, auf das Verschwinden des langsameren Maximums B hinter 0'5 mm AI 

 und auf von da ab mit zunehmender Dicke fortschreitendes Schmälerwerden 

 des stärker vertretenen Spektralbezirks. Es ist dies bei der Berechnung der 

 Absorpt'onsmessungen mit Ur X dadurch berücksichtigt worden, daß nur Versuche 

 mit hohen Gesamtdicken (0'4 bis 2'2 mm AI-Äquivalent) zur Benutzung kamen 

 (IIIC5,8). 



Der Mangel an Homogenisierung liegt, wie die Abbildung deutlich erkennen läßt, 

 zu allermeist daran, daß das Hauptmaximum nach der schnellen Seite hin nicht ge- 

 nügend scharf begrenzt ist^^"; man beachte die Umformungen, welche dieses Maximum 

 mit zunehmender Schichtdicke erleidet, wobei die Lage, welche der ursprünglich 

 höchste Punkt A jedesmal annimmt, durch den Berührungspunkt der beiden Kurven 

 überall kenntlich ist, so daß man sieht, wie aus dem schnellerseitigen Abhang von A 

 allmählich der Hauptteil der übrigbleibenden Strahlung als neues Maximum heraus- 

 wächst. 



Zu bemerken ist, daß unsere Konstruktion nur die maximal vertretenen Geschwin- 

 digkeitsverluste als vorhanden annimmt (vgl. Einleitung zu I). Man sieht an den Bei- 

 spielen der Abbildung, daß diese Annahme ausreicht, um die starken spektralen Ver- 

 breiterungen inhomogener Strahlungen hinter mittelstarken Filtern (0'06 mm bis 0'5 mm 

 in Abb. 2) zu erklären. (Vgl. auch Note 348). 



c) Aus den Spektralkurven der Abb. 2 sind folgende Daten (Tab. 5) über die 

 mittlere Geschwindigkeit v und die innere Intensität J des abgebildeten Hauptteils der 

 Ur X-Strahlung in verschiedenen AI-Tiefen x entnommen, erstere (Spalte 2) den Ab- 

 szissen der Schwerpunkte, letztere (Sp. 4) den Flächengrößen entsprechend; ferner sind 

 aus den inneren Intensitäten J (nach E3) die von Platten der Dicke x durchgelassenen 

 Intensitäten (Sp. 5) hergeleitet. 



'") Ein solcher Fall ist wohl zuerst von Herrn W.Wilson beobachtet worden (vgl. Note 82) 

 dann auch von Herrn v. Baeyer an Strahlen vom Thoriumniederschlag (Phys. Z. 12, S. 273, 1911). 



'50) Im Gegensalz dazu steht die Strahlung der Aluminiumfenster-Entladungsröhre, 

 da sie ein stark überwiegendes und scharf homogenes Hauptmaximum besitzt, das nur nach der lang- 

 sameren Seite hin von anderer Strahlung begleitet ist (vgl. AUg. Teil III B 3 a). Man sieht nach dem 

 Obigen an der Hand der Abb. 2 unmittelbar, daß hier wesentlich bessere Homogenisierung durch 

 Filterschichten erreichbar sein muß, als bei UrX, wie es die Erfahrung auch wirklich zeigte (siehe 

 Allg. TeU III B 3 c, auch Note 84). 



