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Intensitätsabfall. 



UrX-Strahlung nach 



Wenn auch diese Angaben — wie hervorgehoben — nur auf vorläufigen Ausgangs- 

 daten in bezug auf die Zusammensetzung der Ur X-Strahlung ruhen, so können sie doch 

 bei der häufigen Benutzung dieser immerhin vorteilhaftesten radioaktiven Strahlung*^* 

 bis auf weiteres mangels Besserem wohl dienlich sein^^^. Jedenfalls bestätigen sich die 

 Angaben für die durchgelassenen Intensitäten (Sp. 5) beim Vergleiche mit den Durch- 

 lässigkeitsmessungen von H. W. Schmidt (Sp. 6) soweit als nur irgend erwartet werden 

 konnte, was als gute Probe auf die benutzten, unter a genannten Konstruktionsmittel 

 angesehen werden kann. Zu bemerken ist, daß die ScHMioTschen Messungen zu diesem 

 Vergleiche vom Fehler der Luftleitungsmethode befreit worden sind (mittelst Division 

 der beobachteten „Scheinintensitäten"*54 jurch s^ss, letzteres aus Taf. VII nach Maß- 



3") Erste 3 Zeilen (innerhalb xni=0^4 mm): Übergang von 1 zu l-p2="947, siehe E 3. 



'5=) Vgl. Allg. Teil, II E. 



ä53) Vgl. die Verwendung der Geschwindigkeitsangaben Sp. 2 bei der Reduktion der Absorp- 

 tionsmessungen an schnellen Strahlen (III C 5, 8). Zu bemerken ist, daß die Resultate (Spalte 2, 4, 5) 

 auch dann gültig wären, wenn sich zeigte, daß das UrX-Spektrum nicht kontinuierlich, sondern aus 

 vielen Linien in der angegebenen Intensitätsvorteilung zusammengesetzt ist. 



»■'1) Diese entnommen der Fig. 5 a, Kurve a für AI, bei H. W. Schmidt, Phys. Z. 10, S. 929, 1909. 

 Der dort beobachtete Fall paßt gut auf den hier berechneten, da die Strahlenquelle flächenhaft 

 ausgebreitet dicht der AI-Schicht anlag, so daß jedenfalls sehr nahe Normalfall vorlag. Die Kurve 6 

 (a.a.O.), wobei die Strahlenquelle ganz in AI eingebettet war, würde unmittelbar mit der Sp. 4 

 unserer Tabelle vergleichbar gewesen sein (vgl. AI); jedoch ist es nicht möglich, diese Kurve vom 

 Fehler der Luftleitungsmethode mit einiger Sicherheit zu befreien (vgl. VII E 2 b). 



^^^) Siehe V B 1 c a. 



