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gäbe von v, Sp. 2 der Tab. 5, entnommen). Die Einheit in Sp. 6 ist so gewählt, daß 

 Übereinstimmung mit Sp. 5 bei x = U'06 mm vorhanden ist; noch dünnere Schichten 

 sind von H. W. Schmidt nicht beobachtet, imd es liegt dort auch der erste steilere Ab- 

 fall der Intensitäten, herrührend von dem langsamsten, bei unserer Konstruktion nicht 

 berücksichtigten Anteil der Ur X-Strahlung, so daß Vergleichung bis zu x = hin auch 

 gar nicht berechtigt wäre. 



Hinzugefügt sind in der Tabelle außerdem, zum Vergleiche mit Sp. 4, die inneren 

 Intensitäten für homogene Strahlen der mittleren UrX-Geschwindigkeit '92 (Sp. 7) und 

 der Geschwindigkeit des Hauptmaximums (A in Abb. 2, Sp. 8), beide nach Taf. IV, 

 also mit Berücksichtigung der Geschwindigkeitsverluste. Man sieht, daß beide Fälle 

 stark abweichen von unserer soeben als zutreffend befundenen Darstellung des wahren 

 Verlaufes der inneren Intensität der UrX-Strahlung (Sp. 4). Man kann also eine 

 Strahlung wie die von UrX nicht ohne weiteres als homogen behandeln; die Diskrepanz 

 wird ganz besonders auffällig dadurch, daß 2 mm Schichtdicke für die homogene Strah- 

 lung von mittlerer UrX-Ggeschwindigkeit, v = '92, schon außerhalb Grenzdicke hegt, 

 während die UrX-Strahlung von dieser Schicht nur rund auf Vs der Intensität ge- 

 schwächt wird (letzte Zeile der Tab.). Wir haben deshalb bei Benutzung der UrX- 

 Strahlung zu den Absorptionsmessungen die Inhomogenität auch in besonderer Weise 

 berücksichtigt (III C 5, 8). Da auch hinter den dickeren Filtern noch Inhomogenität 

 verbleibt, haben wir bei den Absorptionsmessungen, um - für dünne Zusatzschichten - 

 dennoch wie mit homogener Strahlung rechnen zu können, die einzusetzenden Mittel- 

 geschwindigkeiten den Kurven der Abb. 2 entnommen (bzw. nach Sp. 2 der Tab. 5 

 interpoliert). Daß diese die Inhomogenität berücksichtigenden Geschwindigkeitsangaben 

 von den für homogene Strahlen geltenden wesentlich verschieden sind, namentlich 

 hinter dicken Schichten, zeigt der Vergleich der Spalten 2 und 3 der Tabelle; hinter 

 2 mm AI vs-ürde beispielsweise die homogene Strahlung schon zur Geschwindigkeit Null 

 gekommen sein (über Grenzdicke), während die UrX-Strahlung noch etwa 96 pc ihrer 

 Mittelgeschwindigkeit übrig behält. 



2. Kathodenstrahlen und Nordlicht. 



Wir betrachten das Eindringen eines homogenen, unter dem Winkel ^ gegen die 

 Vertikale geneigten Kathodenstrahlbündels in die Erdatmosphäre^s«. Für die Kurve 



35«) Daß Nordlichter eine Erleuchtung der Atmosphäre durch Kathodenstrahlen seien, ist 

 meines Wissens zuerst von A. Paulsen angenommen worden (Extrait des Obs. de Goothaab, 

 Kopenhagen 1894), bald nach Veröffentlichung der ersten Beobachtungen über Kathodenstrahlen in 

 der freien Atmosphäre, Berl. Akad. Januar 1893 (auf welche dieser Nordlichtforscher in einer brief- 

 lichen Mitteilung an mich, Februar 1895, auch Bezug nahm). Herr L. Vegard spricht ebenfalls 

 in einer eingehenden historischen Übersicht (Jahrb. der Radioaktivität 14, S. 417, 1917) A. Paulsen 

 das Verdienst zu: „den entscheidenden Schritt in der Richtung der jetzigen Auffassung des 

 Nordlichts" getan zu haben. Den großen Anteil der Norwegischen Forscher — Birkeland, Störmer — 

 an der weiteren Ausbildung der Nordlichttheorie habe ich bereits bei früheren Gelegenheiten hervor- 

 gehoben („Üb. die Strahlen der Nordlichter" Heidelb. Akad. 1910, A. 17 und 1911, A. 12). Neuerdings 

 ist von Herrn L. Vegard die wahrscheinliche Beteiligung von a-Strahlen am Nordlicht besonders 

 betont worden (siehe den Bericht a. a. O. Jahrb. 1917). A. Paulsens prinzipielles Verdienst um die 

 Erkenntnis, daß es sich überhaupt um magnetisch ablenkbare, von der Sonne kommende Strahlen 

 handele, ist dadurch nicht berührt, jedoch sind neue Ausblicke eröffnet. Wir behandeln indessen im 

 Vorliegenden nur Erscheinungen, die von Kathodenstrahlen hervorgebracht werden. 



