128 Intensitätsabfall. Von Außen Jkommende Kathoden strahlen 



des Intensitätsabfalles als Funktion der Höhe h ühei' dem Krdboden habe ich früher die 

 Gleichung entwickelt 



- "^ • e-bh 18) 



, b cos i> ' 



J = JoC 



und graphisch dargestellt^", wobei ein breites Bündel^^^ und konstante Geschwindigkeit 

 der Strahlen angenommen worden waren. Es ist dabei die der barometrischen Höhenformel 

 entnommene Konstante b = 0'1230- 10~^ cm"' und a das Absorptionsvermögen der 

 Luft für 1 Atm. Druck. 



Mit Berücksichtigung der Geschwindigkeitsverluste kann die Kurve des Intensi- 

 tätsabfalles entweder mit Benutzung derselben Gleichung 18 konstruiert werden, indem 

 man den variablen Absorptionskoeffizienten nach Maßgabe der Tafeln II und III ein- 

 führt, was graphisch nach ähnlichen Prinzipien durchführbar ist, wie bei der Konstruk- 

 tion der Kurven Taf. IV, V, VI, oder man kann nach letzteren Kurven verfahren, welche 

 unmittelbar die Intensität für jede Höhe angeben, wenn man die darüber liegende 

 Luftschicht in Aluminiumdicke umgerechnet hat. Beide Wege wurden benutzt und 

 lieferten die Abb. 3 und Tab. 6, wobei •8- = angenommen ist^s». Die stark ausgezogenen 

 Kurven geben den Intensitätsverlauf mit Berücksichtigung der Geschwindigkeitsverluste 

 für die drei verschiedenen beigeschriebenen Anfangsgeschwindigkeiten an; die bei- 

 gefügten schwach gestrichelten Kurven würden ohne Geschwindigkeitsverluste gelten. 

 Für die Anfangsgeschwindigkeit '1 ist der Geschwindigkeitsverlust nicht genügend be- 

 kannt; er dürfte aber schwerlich mehr Einfluß haben als bei Vo= "3, und es ist deshalb 

 die betreffende Kurve (gestrichelt) nur ohne Geschwindigkeitsverlust gezeichnet. Man 

 sieht, daß die Geschwindigkeitsverluste namentlich bei den großen Geschwindigkeiten 

 einen wesentlich steileren Endabfall der Intensität ergeben, als er ohne Berücksichtigung 

 der Geschwindigkeitsverluste zu erwarten gewesen wäre, was ganz der beobachteten 

 auffallend scharfen unteren Grenze der Nordlichtdraperien entspricht. Die den Grenz- 

 dicken entsprechenden unteren Enden der Strahlen sind an den Marken am rechten 

 Rande der Abbildung zu erkennen. Diese Grenzhöhen, unterhalb welche die Strahlung 



'") A. a. O. Heidelb. Akad. 1911, S. 4. Herr C. Stöhmer hat die Verfeinerung der Berechnung 

 unter Berücksichtigung der einzelnen Bestandteile der Atmosphäre durchgeführt (Arch. des Sc. Phys. 

 Genf 1911/12, S. 114). 



"') Vgl. das Schutzringprinzip, IVA. Es ist daher von der Wirkung der Diffusion nur die seit- 

 liche Ausbreitung an den Rändern der Strahlenbündel nicht berücksichtigt, wozu zweierlei zu bemer- 

 ken ist: 1. Die seitliche Ausbreitung muß im Magnetfeld wesentlich verringert sein, wenn das Bündel in 

 Kraftlinienrichtung läuft, wie es bei den Draperiestrahlen der Fall ist, da seitliche Komponenten zu- 

 rückgebogen werden; 2. Die Wirkung der noch verbleibenden seitlichen Ausbreitung wird am stärk- 

 sten an den untersten Teilen der Strahlenbündel sein, wo das Gas am dichtesten ist; sie wird in Ver- 

 ringerung der Lichtintensität an den Rändern der Bündel bestehen, und diese Wirkung ist als Zuspitzung 

 oder Verschmälerung der Lichtbündel nach unten an photographischen Abbildungen der Draperien 

 auch meistens gut zu sehen. 



35») Die Berechnung und Konstruktion der Abb. 3 und der Daten zu Tab. 6 ist von Frl. 

 E. Wiesenthal ausgeführt worden. 



Für endliche Werte von » würde jeweils diejenige Kurve bzw. Tabellenzeile gelten, für welche 

 derselbe Wert von a/cos ^ statthat (vgl. a. a. O. 1911), wozu der Zusammenhang zwischen a und v aus 

 Tab. 111 bzw. Taf. III entnehmbar ist. 



