Nähewirkung und Sekundärstrahlung. Spez. Teil VAS. 139 



des Primärelektrons genommen ist, so daß letzteres nach einer von Sekundärstrahlung 

 begleiteten Duichquerung verlangsamt sein muß, wonach Sekundärstrahlung und Ge- 

 schwindigkeitsverlust in engem Zusammenhang erscheinen, was wir im Abschn. VI ein- 

 gehend entwickeln, wo wir demnach auf den Grundvorgang der Sekundärstrahlung 

 zurückkommen (siehe VI D). 



Die Unabhängigkeit der Sekundärstrahlung vom Aggregatzustand (siehe 1) und 

 von der Temperatur (siehe Note 434) ist bei dieser Auffassung nahezu selbstverständ- 

 lich, da es sich um einen im Atominneren ablaufenden Vorgang handelt. 



Nach der Konstitution der Atome aus positiven und negativen Quanten durfte 

 schon zur Zeit der ersten Kenntnis von der Sekundärstrahlung erwartet werden, daß 

 auch bewegte Atome, analog den bewegten einzelnen Elektronen, einen der Sekundärstrah- 

 lung entsprechenden Effekt geben würden. Dies ist in der Tat der FalP^^: Man hat die 

 Befreiung langsamer Elektronen durch a.-Strahlen^^^ und Kanalstrahlen gefunden; aber 

 auch bei der bloßen Wärmebewegung der Atome (Moleküle) tritt sie ein, wenn die- 

 selbe schnell genug, d. i. wenn die Temperatur hoch genug ist ( Thermische Träger- 

 bildung)^^". Da das Eindringen von Atomen ineinander auch ohne lebendige Kräfte, durch 

 bloße Druckwirkung erfolgen und den Effekt der Elektronenbefreiung haben kann^^^, 

 habe ich den Ausdruck „Nähewirkung" eingeführt, um die gegenseitige Durchdringung 

 der Kraftfelder der Atome als das für die Elektronenbefreiung Wesentliche und den 

 hier kurz berührten großen Gruppen von Erscheinungen Gemeinsame hervorzuheben*^^. 



388) Vgl. über die weitgehende Übereinstimmung K. R am sau er, Jahrb. der Radioakt. 9, S. 515, 1912. 



'*') Man hat die durch a-Strahlen hervorgebrachten langsamen Kathoden strahlen auch 8-Strahlen 

 genannt. Die Entwickelungen von K. Ramsauer (vorige Note) lassen annehmen, daß die im vorliegen- 

 den gesammelte Kenntnis von der Sekundären Kathodenstrahlung in weitgehendem Maße auf diese 

 S-Strahlen — auch die der Kanalstrahlen — übertragbar sein werde. Man hat hiervon bisher zu wenig 

 Gebrauch gemacht; merkwürdigerweise wird in einer Arbeit von N. Campbell (Phil. Mag. 24, S. 783, 

 1912) sogar noch zur Zeit des Erscheinens der eben erwähnten Entwickelungen der umgekehrte Schluß, 

 von den S-Strahlen auf die damals schon wohlbekannte und bis zu höchsten Primärgeschwindigkeiten 

 untersuchte Sekundäre Kathodenstrahlung versucht und die Existenz der letiteren bei ß-Strahlen 

 als neu hingestellt. 



ä'") Die Leitfähigkeit heißer Gase, auch der Flammen, gehört hierher. Über eine neuartige 

 Untersuchungsweise der thermischen Trägerbildung, namentlich zur Feststellung der Temperatur- 

 grenze, bei welcher sie aufzutreten beginnt, ohne fälschende Mitwirkung erhitzter Gefäßwände, siehe 

 O. Dkvik, Heidelb. Akad. 1914, A. 24. 



Ich nehme an, daß auch die — von Herrn Richardson allerdings in anderer Weise erklärte 

 — Elektronenbefreiung aus heißen festen Körpern nur die Nähewirkung der Atome an der Körper- 

 oberfläche infolge der Wärmebewegung zur Ursache habe. Es stimmt damit die Größe der bei glüh- 

 elektrischen Beobachtungen gemessenen Potentialsprünge (einige Volt) weit besser überein, als mit 

 der Annahme, daß es sich um schon freie Elektronen handele, deren Geschwindigkeit beim Austritt nur 

 um die Austrittsarbeit II (nach lichtelektrischen Beobachtungen höchstens Zehntelvolt) vermindert sein 

 würde. Freie Elektronen, welche aus dem Inneren des Metalles kommen, können in der Oberflächen- 

 schicht nicht frei bleiben, da dort die im Inneren vorhandenen Druckkräfte fehlen, welche die Nähe- 

 wirkung ergeben (vgl. die Betrachtungen über die molekularen Drucke: , .Probleme komplexer Moleküle" 

 Teil II, S. 4 u f.); sie müssen also, um entweichen zu können, von neuem an der Oberfläche frei 

 werden, wie wir es annehmen und ganz wie es den gemessenen Potentialsprüngen entspricht, welche 

 ihrer Größe nach die vollständige Abtrennungsarbeit umfassen (vgl. auch die Noten 491a und 501). 



'") Z.B. in festen Metallen, deren Leitfähigkeitselektronen man durch den inneren Druck 

 der .Molekularkräfte in stets erneute Freiheit gebracht annehmen kann. Vgl. VIIB4dY und Note 390. 



"=) Ann. d. Phys. 17, S. 244, 1905. 



