140 Sekundärstrahlung. Grenzgeschwindigkeit oder Trägerbildungsspannung. 



Auf die Notwendigkeit strenger Unterscheidung dieser Nähevvirkung von der Sekundär- 

 strahlung gehen wir unter 6 ein. 



4. Abhängigkeit der Sekimdärmenge (in gegebener kleiner Schichtdicke) von der 

 Primärgeschwindigkeit. — Charakteristisch für die Sekundärstrahlung ist es, daß sie unter- 

 halb einer gewissen kleinen Primärgeschwindigkeit fehlt — etwa 11 Volt für die meist 

 vorkommenden Medien, wie ich zuerst festgestellt hatte^^^ — , daß sie alsdann bei wach- 

 sender Primärgeschwindigkeit sehr schnell zu einem Maximum ansteigt, um dann dauernd, 

 zuletzt sehr allmählich wieder abzufallend^*. 



Wir nennen die erstgenannte, zur Sekundärstrahlung mindestens nötige, rund als 

 „11 -Volt-Grenze" bezeichnete Primärgeschwindigkeit auch Grenzgeschwindigkeit oder 

 auch — mit Rücksicht auf die praktische Bedeutung für die Leitfähigkeit des Mediums 

 — Trägerbildiingsspannung^^^; die das Maximum der Sekundärmenge ergebende Primär- 

 geschwindigkeit bezeichnen wir als Optimum der Primärgeschwindigkeit oder Optimal- 

 geschwindigkeit. 



5. Festlegungswelse der Sekundärmenge. — Will man genaue Angaben über die 

 Ergiebigkeit der Sekundärstrahlung machen — aus Versuchen, in welchen die sekun- 

 dären Elektronen frei für sich oder an Trägern aufgefangen worden sind — , so kommt 

 folgendes in Betracht (vgl. den Allg. Teil IV, wo die Bezeichnungen der hier zu defi- 

 nierenden Größen bereits eingeführt sind): 



a) Vor allem ist Klarheit darüber erforderlich, ob man summarisch verfahren und 

 alle von gegebener Primärstrahlung im Medium freigemachten Elektronen zählen will, 

 oder ob man mittelst aller vorhandenen Kenntnis zu unterscheiden suchen will, wieviele 

 dieser Elektronen tatsächlich bei Durchquerung der Mediumsmoleküle durch die primären 

 Elektronen und wieviele etwa noch in anderer Weise freigemacht wurden, um nur die 

 ersteren als reine Sekundärstrahlung zu zählen. 



Wir unterscheiden demnach zwischen „summarischer Sekundärstrahlung" , welche alle 

 durch die Primärstrahlung freigemachten Elektronen zählt, und „reiner Sekundärslrahlung'' , 

 welche nur die bei Primärdurchquerungen freigemachten Elektronen zählen will. Der Unter- 

 schied zwischen beiden liegt in den Elektronen, welche etwa durch Nebenwirkungen frei 

 werden. Als solche Nebenwirkungen kommen in Betracht : a.) tertiäre und weitere Strah- 

 lung, im Falle die Sekundärgeschwindigkeit über der 11 Volt-Grenze läge, ß) die bei der 

 Absorption der Primärstrahlung den absorbierenden Molekülen erteilte große Geschwin- 

 digkeit, welche — wie bei Erhitzung des Mediums — elektronenbefreiend auf andere 

 Moleküle wirken kann, was wir Absorptionseffekt nennen. Beides kann am ehesten bei 



"ä) P. Lenard, Ann. d. Phys. 8, S. 188 u. ff., 1902. 



5") P. Lenard, Ann. d. Phys. 12, S. 488, 1903, mit Zuhilfenahme dort zitierter Beobachtungen 

 von DuRACK. Man sieht aus diesem Laufe unmittelbar, daß die Sekundärstrahlung, also auch die in 

 ihrer Folge auftretende Luftleitiähigkcil (s. Ib), durchaus nicht ohne weiteres zur Energiemessung von 

 Kathoden strahlen dienen kann — wie man vielfach angenommen hat (vgl. Note 52) — ; denn sie ist 

 nicht nur nicht proportional der Energie, sondern nimmt jenseits des genannten Maximums in weitem 

 Bereiche mit wachsender Geschwindigkeit, also wachsender Energie, sogar ab. Auch die totale Sekundär- 

 strahlung S (in unbegrenztem Volumen des Mediums) ist kein Proportionalmaß der Energie, obgleich sie 

 diesem noch eher nahekommt, als die vorzugsweise benutzte, oben betrachtete differcntiale Sekundärstrah- 

 lung (Luftleitung) in begrenzter, relativ kleiner Schichtdicke. (Sieheden Abschnitt über Energie, VI C4 e.) 



'«'*) Den Ausdruck ,,Ionisierungsspannung" benutze ich wegen der Unklarheit, die ihm aus dem 

 in Note 403 angegebenen Grunde anhaftet, nicht. 



