Summarische, reine, differentiale und totale Sekundärstrahlung^^^^^^^^^ Spez. TeU Vj^l5^^^J41 



sehr großen Geschwindigkeiten in Wirksamkeit treten; für mittlere und kleine Primär- 

 geschwindigkeiten liegt die Sekundärgeschwindigkeit für die meist untersuchten Medien»»« 

 zweifellos unterhalb der Trägerbildungsspannung, so daß tertiäre und weitere Strahlung 

 ausgeschlossen ist»", und auch der Absorptionseffekt ist da jedenfalls nur sehr klein^^«. 

 Demnach wird der Unterschied zwischen summarischer und reiner Sekundärstrah- 

 lung nur bei den großen Primärgeschwindigkeiten aktuell. Wir gehen unter D 2 f 

 hierauf besonders ein und werden im Abschnitt über Energie (VI C) mit der reinen 

 Sekundärstrahlung zu rechnen haben, während wir in diesem Abschnitt vor allem die 

 direkt der Beobachtung zugängliche und daher auch bisher ausschließlich in Betracht 

 gezogene summarische Sekundärstrahlung behandeln werden. 



b) Außerdem kommen die Umstände in Betracht, welche man bei der Zählung 

 der Sekundarelektronen zu Grunde legen will. Man kann zählen: 



a) Die auf die primäre Strahllänge 1 für je 1 Primärelektron entfallende Sekun- 

 därelektronenzahl, welche wir, aufgefaßt als Differentialquotient, als differentiale Sekun- 

 därstrahlung bezeichnen; 



ß) die von je 1 Primärelektron auf seinem ganzen Wege bis zur Grenzdicke im 

 betrachteten Medium befreite Elektronenzahl, die wir totale Sekundärstrahlung nennen; 



Y) außerdem ist von Interesse die von je 1 Primärelektron bei je einer Molekül- 

 durchquerung im Mittel befreite Sekundärelektronenzahl: die Sekundärmenge pro Durch- 

 querung. 



Die differentiale Sekundärstrahlung ist nach dieser bereits im Allgemeinen Teil 

 (Abschn. IV) eingeführten Definition in nicht zu großen Schichtdicken zu messen, inner- 

 halb deren die Geschwindigkeit und die Intensität der Primärstrahlen als nahe konstant 

 angesehen werden kann. Dies ist bei Gasen stets durch Wahl genügend nierdrigen Druckes 

 zu erreichen und dieser Weg ist auch bei den weiter unten zu behandelnden Messungen 

 beschritten worden. 



Über die totale Sekundärstrahlung liegen keine direkten absoluten Messungen vor; 

 sie ist ebenso wie die Sekundärmenge pro Durchquerung aus der differentialen Sekundär- 

 strahlung berechenbar (s. V B 2 und VI D 2 b). 



c) Alle drei soeben genannten Zählungsweisen können sowohl summarisch als auch 

 rein durchgeführt werden. Wir werden in diesem Abschnitt besonders die differentiale 

 summarische Sekundärstrahlung oder kurz differentiale Sekundär Strahlung s und die totale 

 summarische Sekundärstrahlung oder kurz totale Sekundärstrahlung S betrachten. Auf 

 die reine differentiale Sekundärstrahlung s' gehen wir unter D 2 f ein, auf die reine 

 Sekundärstrahlung pro Durchquerung g im Abschnitt über Energie (VI D 3 und Tab. 15). 



"6) Für K-, Rb-, Ba-Dämpte ist die Trägerbildungsspannung unterhalb 7 Volt anzunehmen 

 (siehe C 2 b und Tab. 10) ; wonach hier schon bei niedrigen Primärgeschwindigkeiten tertiäre Strah- 

 lung erwartet werden kann (vgl. P. Lenard „Über Elektronen und Metallatonie in Flammen", Heidelb. 

 Akad. 1914, A. 17, S. 61). 



ä") Vgl. besonders W. Kossel, Ann. d. Phys. 37, S. 416, 1912. 



3»8) Siehe die Berechnung des Absorptionseffektes, P. Lenard, Ann. d.Phys. 41, S. 80, Fußnote, 

 1913. Es zeigt sich dort, daß dieser Effekt vielleicht in Wasserstoffgas bei sehr hohen Primärgeschwin- 

 digkeiten merklich werden könnte. Da die bisherigen Untersuchungen an diesem Gase zur Entscheidung 

 der Frage aber noch nicht genügen, und da auch sonst kein Anzeichen für das Vorliegen des Absorp- 

 tionseffektes gefunden ist, lassen wir denselben für jetzt in allem Weiteren außer Acht. 



