144 Sekuiidärstrahluiig. Beobachtungsmaterial in Luft. 



eigener absoluter Messungen (hei v=*92) die auf ein weites Geschwindigkeitsbereich sich er- 

 streckenden relativen Messungen von Herrn W. Wilson (v='45 bis '97) nach kritischer 

 Sichtung ebenfalls auf absolutes Maß reduziert und mit einer (korrigierten) absoluten 

 Messung von Herrn Glasson (bei v='16), sowie mit den eingehenden absoluten Unter- 

 suchungen von Herrn W. Kossel in der Umgebung des Optimums (v='028 bis '062) 

 und mit der li-Voltgrenze (s. A 4) zu einer einheitlichen Kurve kombiniert hat, die 

 alles bis dahin über die Sekundärstrahlung in Luft Bekannte widerspruchsfrei zusammen- 

 faßt*"". Dieser Kurvendarstellung ist die unserige für s vom Optimum der Sekundär- 

 strahking bis zur Lichtgeschwindigkeit unmittelbar entnommen*"'. Bei den kleinen 

 Geschwindigkeiten, von der Grenzgeschwindigkeit bis über das Optimum hinaus, sind 

 die Resultate der seither hinzugekommenen Arbeit von Herrn Franz Mayer für unsere 

 Kurve s maßgebend gewesen*"*, wobei die Reduktion auf Absolutwerte mit Hilfe der 

 KossELschen Daten aus demselben Geschwindigkeitsgebiete des Optimums erfolgte. 

 Der Anschluß der MAYERSchen an die BLOCHSche Kurve war dabei zweifelsfrei und gut, 

 so daß nunmehr die Kurven s in Tafel VII eine erste in allen Teilen gleichmäßig gut 

 gesicherte Darstellung des Gesamtlaufes der differentialen (summarischen) Sekundär- 

 strahlung in Luft als Funktion der Geschwindigkeit von der Grenzgeschwindigkeit bis 

 zur Lichtgeschwindigkeit hin bietet. 



Diesen Kurven sind auch die Zahlen s der Tab. IV entnommen. 



h) Der Lauf der Kurve s entspricht ganz der bereits oben (A4) für alle Medien 

 als charakteristisch angegebenen Abhängigkeit der Sekundärstrahlung von der Geschwin- 

 digkeit*"^. Der Anfangspunkt (Trägerbildungsspannung, Grenzgeschwindigkeit) liegt 



*»«) Der gute Anschluß der voneinander ganz unabhängigen absoluten Messungen von Kossel 

 und Bloch in den zwei extrem gelegenen Geschwindigkeitsgebieten, vermittelt durch die WiLsoNschen 

 relativen Werte und den (korrigierten) GLASsoNschen Wert scheint den Lauf der BLocHschen Kurve 

 aufs beste zu verbürgen. 



*"') Die graphische Abgleichung kommt in der hier vorliegenden Darstellung unserer Taf. VII 

 wesentlich besser zur Gellung, als in dem zu kleinen, in den Annalen der Physik beliebten Maßstab bei 

 Bloch. Wir verweisen jedoch in bezug auf die hier nicht wiedergegebene Lage der Einzelbeobachtungs- 

 punkte, sowie auf die Zitate der oben genannten, sowie der anderen mitberücksichtigten Arbeiten auf 

 die BLOCHSche Annalenabhandlung. 



Die Kurve war dort mit der besonderen Hoffnung veröffentlicht, daß sie bei den nicht wenigen 

 Gelegenheiten theoretischer wie praktischer Wichtigkeit, die die Kenntnis der Luftleitungswirkung 

 von Kathodenslrahlen erforderlich machen, benutzt werden würde. Die Hoffnung hat sich bisher nur 

 in sehr geringem Maße verwirklicht (man findet sogar roch 1914 in den Ber. d. Deutschen Phys. Ges. 

 S. 14, 15 den Wunsch nach ,, Kenntnis des absoluten Betrages der ,, Ionisation" und ihrer Abhängigkeit 

 von der Geschwindigkeit" als unerfüllt bezeichnet); es scheint hier ein besonderer Beispielsfall zu Note 5 

 vorzuliegen. (Vgl. auch die eigentümliche Behauptung von E. Ruthebford, Note 372.) 



«8j Franz Mayer, Heidelb. Akad. 1913, A. 15, Diss. Heidelb. Febr. 1914, Ann. d. Phys. 45, 

 S. 1, 1914, Fig. 3 und Fig. 9. Die Arbeit bringt nur relative, aber gegenüber allen früheren sehr ver- 

 feinerte Messungen. Der sehr glatte Lauf der BeobachUuigspunkte, welcher ohne Zwang, nur durch 

 systematische Häufung der Beobachtungen zustande gekommen ist, ist bemerkenswert; er machte 

 die Eintragung der Punkte in unsere Taf. VII überflüssig. Man sehe a. a. O. (Ann. 1914) auch die zu- 

 gehörige Literaturdiskussion, S. 2 bis 6. 



^<") Empirische Formeldarstellungen des Gesamtlaufes der Sekundärstrahlung s als 

 Funktion der Geschwindigkeit scheinen nicht vorzuliegen, obgleich die BLOcnsche graphische und 

 tabellarische Darstellung (a.a.O. 1912) Anhalt dazu geboten hätte. 



Für einen Teil des Laufes, nämlich für große Geschwindigkeiten, käme die von Herrn W. Wilson 

 aufgestellte umgekehrte Proportionalität von s und v^ in Betracht. (Proc. Roy. Soc. 85, S. 240, 



