Zur Kurve s, Tafel VII. Spez. Teil V B 1 . 145 



hier für Luft bei 9'5 Volt = '0061 Lg, das Optimum bei 130 Volt = "024 Lg"". Bemerkens- 

 wert ist, daß der Lauf der Kurve bei den größten Geschwindigkeiten unzweifelhaft nicht 

 gegen 8 = zielt, sondern gegen einen endlichen Grenzwert, etwa s = 40 bei v = 1. Wäh- 

 rend also die Absorption bei Annäherung an die Lichtgeschwindigkeit nahezu verschwin- 

 dend sich zeigte (Tafel 111), ist dies bei der (summarischen) differentialen Sekundär- 

 strahlung keineswegs der Fall. Wir zeigen im weiter folgenden (D 2 f), daß aller Wahr- 

 scheinlichkeit nach die reine differentiale Sekundärstrahlung, gleich der Absorption, 

 bei v=l verschwindet (vgl. die Kurve s' Taf. VII), daß nämlich in der summarischen, 

 direkt beobachtbaren Sekundärstrahhmg bei den grüßten Geschwindigkeiten viel ter- 

 tiäre Strahlung enthalten ist^^'. 



c) Zur Benutzung der Kurven Taf. VI 1. — Die Wichtigkeit dieser Kurven s 

 liegt einerseits in ihrem praktischen Wert bei der Messung von Kathodenstrahlintensitäten 

 aus Luftleitfähigkeiten, anderseits in den Schlüssen, welche sie in bezug auf die Energie- 

 verhältnisse der Kathodenstrahlen und den Atommechanismus der Sekundärstrahlung 

 gestatten. 



a) Zur Reduktion von Intensitätsmessungen nach der Luftleitungs- 

 methode (Scheinintensitäten auf wahre Intensitäten)*^^. — Es folgt aus der Definition 

 von s, daß die von der einfallenden Strahlintensität J in jedem Dickendifferential der Luft- 

 schicht im iMeßraum frei gemachte Elektronenzahl, also auch die erzeugte Trägerzahl (die 

 Scheinintensität), proportional Js ist. Will man also mit Hilfe beobachteter Trägerzahlen 

 (Sättigungsstrüme) Intensitäten vergleichen, so muß s nach der Kurve berücksichtigt 

 werden, da es nicht konstanter Proportionalitätsfaktor ist, sobald die Intensitäten nicht 

 von gleicher Geschwindigkeit sind. 



1911). Es gilt freilich für den Wert aller solcher Darstellungen das schon im Allg. Teil (III, 2) Gesagte. 

 Bedenkt man außerdem, daß die summarische Sekundärstrahlung s gerade für große Geschwindigkeiten 

 ein Gemisch von sekundärer und tertiärer Strahlung ist, dessen Gesamtmenge nicht nur von der reinen 

 Sekundärstrahlung (s'j, sondern auch von der Sekundärgeschwindigkeit abhängt, welche ihrerseits die 

 tertiäre Menge bedingt, so sieht man ein, daß eine so einfache Beziehung wie jene umgekehrte Propor- 

 tionalität aller Wahrscheinlichkeit nach nur in begrenztem Maße gelten kann. In der Tat findet man 

 nach Tab. IV das Produkt sv^ nicht konstant, sondern im Bereiche von v='99 bis '60 steigend (von 40 

 auf 47) und dann, bei weiter sinkendem v, sinkend (bei V"='4 von 47 wieder auf 40, bei v="2 schon 

 gegen 30 kommend). Die Darstellung ist also in der Tat nur in dem von Herrn Wilson selbst unter- 

 suchten Intervall und nur angenähert brauchbar. 



t)ber Formeln, welche von theoretischer Betrachtung des Sekundärstrahlungsvorganges aus- 

 gehen, siehe K. Ramsauer, Jahrbuch für Radioaktivität 9, S. 528 bis 532, 1912, woselbst auch der 

 Versuch von J. J. Thomson hierzu betrachtet wird. 



Als Ersatz für den vohen Erfahrungsiuhalt, wie ihn Tab. IV oder Taf. VII bieten, kommt bis 

 jetzt keine der versuchten Formeldarstellungen in Betracht. 



*^'') Beide Angaben nach Franz Mayer, a. a. O. 



*") Herr S. Bloch führt (a. a. O., Anm. S. 585) zwar mit Recht eine Reihe von Messungen der 

 sekundären Geschwindigkeit an, welche zeigen, daß dieselbe unterhalb der Grenzgeschwindigkeit liegt, 

 wonach tertiäre Strahlung nicht in Betracht kommen könnte. Diese Messungen beziehen sich aber alle 

 auf kleine Primärgeschwindigkeiten; bei großen Primärgeschwindigkeiten steigt die Sekundärgeschwin- 

 digkeit über die Grenzgeschwindigkeit (siehe D 2f), und es muß also Tertiärstrahlung auftreten. 



*'^) Vgl. hierzu IV D 2 und Allg. Teil II D, sowie zur Intensitätsdefinition Note 52. 



Die Reduktion für den speziellen Fall von Absorptionsmessungen ist bereits unter HIB 3 ein- 

 gehend behandelt worden. Über den Fall der Rückdiffusionsmessungen siehe VII E 2 c. 



Abhandlungen der Heidelberger Akademie, matli.-naturw. Kl. 5. Abli. lü 



