Abweichungen von der Massenproportionalität. Spez. Teil V Gl. 149 



Weitere Messungen im gleichen Geschwindigkeitsbereich sind meines Wissens nicht 

 ausgeführt. 



b) Bei höheren Geschwindigkeiten liegen Messungen von den Herren Strutt 

 (ß-Strahlen von Ra-Präparaten hinter '07 mm Cu)*^^ und Kleeman''^^ vor (Strahlenquelle 

 Uranoxyd hinter Aluminiumfolie) an H,, O2, COj, SOj, NjO, NH3, C^Nj, CSg, CHCI3, CH3J, 

 CCI4, CgHg und noch 8 anderen C-Verbindungen in Dampf form, wovon 4 haloidhaltig. 

 Es zeigte sich im allgemeinen Massenproportionalität. Wasserstoff lieferte jedoch etwa 

 doppelt so viel Sekundärstrahlung als der Masse entspräche, ganz wie es vorher (1895) 

 für die Absorption gefunden worden war (siehe III El), und zwar gehört diese Eigentüm- 

 lichkeit dem H-Atom in allen Molekülen zu, wo es vorkommt (es wurden außer H^ 12 

 H-Verbindungen untersucht), wie es nach der gesonderten Wirkung der Atome den 

 Kathodenstrahlen gegenüber erwartet werden konnte*'^^. 



Herr Bloch fand bei Gelegenheit seiner absoluten Messungen (1911, siehe B 1) bei 

 V = '92 die differentiale Sekundärstrahlung in Wasserstoff im Vergleich zu Luft 2'0 fach 

 massenproportional, was mit den vorstehenden Resultaten übereinstimmt, aber gesteigerte 

 Genauigkeit bietet. 



c) Bei geringen Geschwindigkeiten wurden — abgesehen von meinen orien- 

 tierenden, aber ebenfalls bereits absoluten Messungen^^* — die ersten genaueren Er- 

 mittlungen von Herrn W. Kossel ausgeführt*^^; es zeigte sich 1000- Voltstrahlen gegen- 

 über (v = '062) bei Luft, Xg, Hg, CO,, CO, SOj, CH4 und He ebenfalls Massenproportio- 

 nalität, mit Ausnahme wieder des Wasserstoffs, dessen Atome in Hg, sowie in CH^ i-mal 

 so viel Sekundärelektronen ergaben als der Masse entspräche. Helium schien etwas 

 weniger als massenproportional zu wirken*^®. 



d) Vergleicht man die soeben angeführten Resultate bei langsamen und schnellen 

 Strahlen (c und b), so ist zwar die Massenproportionalität beiden gemeinsam, die Ab- 

 weichung hiervon bei H steigt jedoch mit sinkender Geschwindigkeit stark an. Dies Ver- 

 halten ist analoi;' dem bei der Alisorption gefundenen, wo ebenfalls die größte Abwei- 

 chung von der Massenproportionalität bei den kleinsten Geschwindigkeiten vorkam (siehe 

 III E4)*". Man ersieht hieraus, daß die Sekundärstrahlung s als Funktion der Ge- 



"1) R. J. Strutt, Phil. Trans. 196, S. 507,1901. Leitfähigkeitsmessungen, damals noch nicht 

 auf Sekundärstrahlung bezogen. Die dort auch mit anderen, unbedeckten Strahlern ausgeführten 

 Messungen kommen wegen der Mitwirkung der a-Strahlen hier nicht in Betracht. 



'«) Kleeman, Proc. Roy. Soc. 79, S. 220 u. ff., 1907. 



*") Vgl. Note 289. Über die Abweichungen von der Massenproportionalität bei anderen Ato- 

 men (S,C1) und die von Herrn Kleeman angegebenen periodischen Zusammenhänge mit dem Atom- 

 gewicht (welche noch unsicher zu sein scheinen), vgl. das Original und die Diskussion bei W. Kossel 

 (Zitat Note 425). "^) An Hj, A, 00^; Ann. d. Phys. 12, S. 487, 1903. 



«") W. Kossel, Ann. d. Phys. 37, S. 393, 1912. Siehe dort auch über die Unbrauchbarkeit der 

 TowNSENDsc/ien Messungen zu Schlüssen über die Sekundärstrahlung, worüber auch die besondere 

 Auseinandersetzung oben unter A6 handelt. 



**') Unsicher wegen mangelnder Reinheit des benutzten He. 



*"} 'Daß von Mac Lennan bei v= '3 keine Abweichung der Sekundärstrahlung von der Massen- 

 proportionalität bei Hj gefunden wurde (a), während sowohl Strutt und Kleeman bei höheren, als 

 auch Kossel bei geringeren Geschwindigkeiten solche finden (b, c), wurde schon öfter als sonderbar 

 hervorgehoben (Strutt, Kossel); man schien anzunehmen, daß die Mac LENNANSchen Beobachtungen, 

 als die ersten dieser Art, wohl nicht genügend genau sein möchten. Die Erklärung, welche man bei 

 Einsicht der Originalabhandlungen erhält, ist aber eine andere. Man findet, daß Mac Lennan, im 



