150 Sekundärstrahlung. Metalldämpfe. 



schwindigkeit zwar in den Hauptzügen für alle Stoffe identischen Verlauf (wie auf Taf. VII 

 dargestellt) erwarten läßt, wenn man nach dem l)i( htenverhrdtnis reduziert und etwa, 

 wie für H, noch einen Faktor hinzufügf^", daß aber bei den kleinsten Geschwindigkeiten 

 die stärksten Besonderheiten zu erwarten sind. 



e) Über dieses Verhalten bei den kleinsten Geschwindigkeiten liegen 

 die eingehenden Untersuchungen von Herrn Franz Mayer vor (1913, 1914)*^^, welche 

 besonders auch die Grenzgeschwindigkeit und die Lage des Optimums betreffen; über 

 die Methode siehe Alb (Note 381); sie haben an Luft, Hg, Ng, CO2, CH^, CO das Fol- 

 gende gezeigt: 



a) Die Grenzgeschwindigkeit ist für jeden Stoff individuell, jedoch nicht weit 

 ab von 11 Volt gelegen; siehe im Einzelnen die Zusammenstellung Tab. 10 unter E2a, 

 dort auch die nahe gleichzeitig von den Herren J. Franck und G. Hertz''^" und später 

 von anderen Autoren^^^ nach derselben Methode gemessenen Werte. 



ß) Die optimale Geschwindigkeit ist ebenfalls individuell, jedoch überall 

 nahe 130 Volt, wie bei Luft; Zusammenstellung in Tab. 11 unter E2b. 



Y) Ebenso ist auch der Verlauf des Anstieges von s zwischen Grenzgeschwin- 

 digkeit und Optimum individuell; am steilsten ist er, nach anfänglich besonders flachem 

 Verlauf, bei Hg. Der Abfall jenseits des Optimums, nach den großen Geschwin- 

 digkeiten hin, erfolgt um so rascher, je kleiner der Moleküldurchmesser ist*^^ (bei H, 

 allerdings langsamer als es dem Durchmesser entspräche). 



S) Die Sekundärmenge sbeim Optimum wurde massenproportional gefunden, 

 nur das H-Atom, frei oder in Bindung, zeigte 12 fach massenproportionalen Wert, also hier, 

 bei den geringsten Geschwindigkeiten, die giüßte Abweichung von der Proportionalität 

 (vgl. Tab. 9). 



2. Metalldämpfe bei hohen Temperaturen. 



Es liegen hier nur Daten über die Grenzgeschwindigkeiten vor. 

 a) Im elektrischen Bogen ist nach der von Herrn J. Stark entwickelten Theorie 

 der Spannungsabfall an der Kathode nahe gleich der Grenzgeschwindigkeit für die Sekun- 



Gegensatz zu den anderen Beobachtern totale Sekundärstrahlung gemessen hat, weil seine Meßl^am- 

 mer tief genug und die Gasdrucke hoch genug waren. Die totale Sekundärstrahlung ist aber S=s/a 

 (Gl. 20), so daß aus ihr die sowohl in s als auch in a enthaltenen Abweichungen von der Massenpropor- 

 tionalität herausfallen müssen, ganz wie es beobachtet ist. Man kann umgekehrt aus Mac Lennans 

 Beobachtung schließen, daß die differenliale Sekundärstrahlung s bei H etwa l'Sfach massenproportional 

 ist, da dies von der Absorption bekannt ist (III E 4 ba), und dies stimmt mit dem sonst Gefundenen 

 gut überein (vgl. E la, Tab. 9). 



428J Ygj_ jjg analogen Faktoren unter IC5c bei den Geschwindigkeitsverlusten. 



*-") Zitate Note 408. Siehe besonders die Diskussion in den Ann. S. 20 u. ff., über die Grenz- 

 geschwindigkeiten auch bereits Heidelb. Akad. 27. Mai 1913. 



"») J. Franck u. G. Hertz, Ber. d. D. Phys. Ges. 15, S. 34, 7. Januar 1913. 



*") Siehe den Bericht von J. Stark, Jahrb. d. Radioakt. u. Elektronik, 13, S. 408 u. 413, 1916. 



*^'^) Dieser allerdings bisher nur an der angegebenen geringen Zahl von Stoffen geprüfte Zusam- 

 menhang wäre verständlich, insofern als bei kürzerer Durchquerungszeit weniger Wirkung erwartet 

 werden kann. 



