Oberflächensekundärstrahlung. __„_^ „„?P^5:^T!ilX5,?l— *i^ 



därstrahlung im Dampf der Kathodensubstanz"^. Die so gewonnenen Zahlenwerte für 

 Ni, G, Hg, entnommen der Bearbeitung von J. Stark (Note 431), siehe in der Zusammen- 

 stellung Tab. 10 unter E2a. Bei Hg ist Kontrolle durch die direkte Methode (Alb, 

 Note 381) bei niedrigeren Temperaturen gegeben und — soweit zu sehen — gute 

 Übereinstimmung vorhanden*^*. 



b) In Metallflammen findet man bei allmähliger Steigerung eines Spannungs- 

 gefälles zwischen Elektroden eine gewisse Grenze, bei deren Überschreitung die Strom- 

 stärke äußerst anwächst. Die Schlüsse, welche man hieraus in bezug auf die Träger- 

 bildungsspanmmg (Grenzgeschwindigkeit) für die anwesenden Gasmoleküle bzw. Dampf- 

 atome ziehen kann, habe ich in einer Abhandlung über Flammen entwickelt*'^ Die 

 leider unterbrochenen, dort erwähnten Experimentaluntersuchungen von Herrn F. Max- 

 well haben bisher nur Annäherungen ergeben, welche man ebenfalls in Tab. 10 unter 

 E2a verzeichnet findet. 



3. Feste Körper. 



a) Metallschichten. 



Hier ist die gesamte Sekundärmenge nicht leicht ermittelbar; dagegen kann die 

 aus den Oberflächen einer durchstrahlten Platte austretende Sekundärelektronenzahl 

 gut gemessen werden; wir nennen sie die Oberflächensekundärstrahlung a und beziehen 

 sie stets auf je 1 die betr. Oberfläche durchsetzendes Primärelektron, wobei unterschieden 

 werden soll zwischen Oberflächensekundärstrahlung an der Eintrittsseite, o„ und an 

 der Austrittsseite der Primärstrahlung, a^. Außerdem sind auch die primäre Grenz- 

 geschwindigkeit und das Optimum, sowie die sekundäre Geschwindigkeit an festen 

 Platten feststellbar. 



Daß die Eintrittsoberflächensekundärstrahlung c, leicht hohe Beträge erreicht, 

 z. B. der einfallenden Primärstrahlung an Intensität gleich oder auch überlegen sein 

 kann (n^>i), zeigten schon meine ersten Versuche über den Gegenstand unter reinen 



"') J. Stark, T. Retschipjsky und A. Schaposchnikoff, Ann. d. Phys. 18, S. 215 u. f., 1905 

 und .Jahrbuch der Radioaktivität 13, S. 423 u. f., 1916. Der elektrische Mechanismus der Bogenent- 

 ladung ist hiernach gleich dem in der Entladungsröhre nur mit dem Unterschiede, daß das Entweichen 

 der Elektronen aus der Kathode — der primäre Grundvorgang in beiden Fällen — im Bogen durch die 

 hohe Temperatur der Kathode, in der Entladungsröhre aber durch Nähewirkung zwischen positiven 

 Trägern und Kathodenatomen bedingt ist. Da demnach im Bogen der Kathodenfall keine Rolle spielt 

 bei der primären Elektronenbefreiung, dient er hier rein dazu, die Sekundärstrahlung aus den Mole- 

 külen des Dampfes zu ermöglichen, wodurch die Elektronen befreit werden, welche zur Unterhaltung 

 der Bogenentladung erforderlich sind; er muß dann gleich sein der Grenzgeschwindigkeit oder größer 

 als diese. 



"4) Nach dem Bericht von J. Stark (Note 431) ist die Grenzgeschwindigkeit für Hg-Dampf 

 nach dieser Methode in einer mir unzugänglichen Arbeit eines Engländers (Newman) zu 5 Volt gemes- 

 sen, während der Bogen 5"3 Volt gibt. (Die Messung der Herren Franck und Hertz, Ber. d. D. Phys. 

 Ges. 16, S. 465, 1914 ist indirekt, gab aber ebenfalls 5 Volt). 



Die Übereinstimmung der Messung bei Zimmertemperatur mit der im elektrischen Bogen zeigt 

 auch die Unabhängigkeit des Elementarvorganges der Sekundärstrahlung von der Temperatur, welche 

 in der Tat von vornherein erwartet werden mußte (siehe A3). 



"5) p. Lenard, Heidelberger Akad. 1914, A. 17, S. 56 u. ff. 



