152 Sekundärstrahlung. 2]^!95S!}!!}ii!!l^^!!!ii;5!^^ 



Verhältnissen; es wird dann der von Primärstrahlen getroffene und sie ganz absorbierende 

 Körper im Vakuum nicht negativ, sondern positiv aufgeladen"^ 



Daß auch die Austrittsoberflächensekundärstrahlung a^ nicht gering ist, zeigte 

 Herr A. Becker unmittelbar durch die Beobachtung, daß Goldblatt unter Umständen 

 gänzlich nichtabsorbierend erscheinen kann, indem der absorbierte Teil der einfallenden 

 Strahlung ersetzt wird durch Sekundärstrahlung aus der Austrittsfläche*'''. 



Im Einzelnen ist Folgendes zu betrachten: 



a) Die einwandfreie Messung der Oberflächensekundärstrahluiigen a, und i^ erfor- 

 dert nicht nur sichere Trennung von primärer und sekundärer Strahlung, was durch 

 deren Geschwindigkeitsunterschied gut möghch ist, sondern auch bei o, die besondere 

 Berücksichtigung der rückdiffundierten Primärstrahlung, insofern als diese von innen 

 herauskommend die Körperoberfläche durchsetzt und also zur Gesamtsekundärstrahlung 

 an der Eintrittsseite noch einen nicht zu a, gehörigen Beitrag (a, der rückdiffundierten 

 Strahlung) hinzufügt, der durch Rechnung zu eliminieren ist. 



Solche Ermittlung von g, bzw. a„ ist bisher nur aus Versuchen von Herrn A. Bek- 

 KER (a.a.O.) mögUch; andere so weitgehend variierte und genügend eingehend mit- 

 geteilte Messungen liegen nicht vor. Ich habe die Berechnung dieser Versuche 

 mit Benutzung der gegenwärtigen Kenntnis von der Diffusion ausgeführt und 

 folgende (als Annäherungen zu betrachtende) Resultate erhalten (primär v = '35, 

 Normalfall)"8. 



"«) Ann. d. Phys. 15, S. 505 u. ff., 1904. (Vgl. auch Note 441.) Über die Versuche der Herren 

 Austin und Starke siehe den Allg. Teil, II B2. 



"') A. Becker, Ann. d. Phys. 17, S. 427, 1905 (v= "35). — Herr Pound beschreibt später Ver- 

 suche an schnellen (Radium ß-) Strahlen mit ähnlichem Resultat (Phil. Mag. 17, S. 126, 1909); jedoch 

 werden nicht wahre Intensitäten gemessen, sondern nur „Ionisationen" in Luft ohne die dabei nötige 

 Berücksichtigung der Geschwindigkeiten, wonach der Verf. nicht in der Lage ist, zu entscheiden, ob 

 wirklich Sekundärstrahlung vorlag (auch nicht, ob deren Geschwindigkeit über 11 Volt war, wie es 

 angenommen werden müßte), oder Geschwindigkeitsverlust der durchgegangenen Primärstrahlen, 

 oder in der Platte erregte Wellen Strahlung (welche Möglichkeiten der Verf. z. Teil selbst erwägt, a. a. O. 

 S. 142, ohne sich aber danach zu richten). Es ist daher nur Zufall, wenn in den Schlußresultaten der 

 Arbeit (S. 153) starke „Sekundärstrahlung" als gemessen angegeben wird; man findet ebendort (3 Ab- 

 sätze vorher) Metalldicken für ,, Sekundärstrahlung" angegeben, welche in Wirklichkeit Metalldicken 

 für Rückdiffusion der Primärstrahlung sind, was am besten den Wert von Angaben illustriert, welche 

 bei mangelhafter Trennung gemischt auftretender Erscheinungen erhalten werden und die überhaupt 

 nur unter Benutzung der beliebten vieldeutigen Bezeichnungen mitgeteilt werden können. Über die 

 richtige Deutung der PouNDschen Beobachtungen siehe Note 475. Es zeigt sich, daß die Luftleitungs- 

 methode gerade bei schnellen Strahlen sehr stark die Wirkung der Sekundärstrahlung vergrößert 

 (wegen deren nahe optimal wirkenden Geschwindigkeit), so daß aus Herrn Pounds Versuchen gar 

 kein Schluß auf die wirkliche Menge der Sekundärstrahlung zu ziehen ist. 



"«) Die hier durchgeführte Berechnungsweise siehe im Abschnitt über Diffusion, VII El. Herrn 

 A. Beckers eigene Berechnung gab andere Resultate: Es ist zwar a^ (dort mit o bezeichnet) von gleicher 

 Größenordnung wie hier; Oe (dort mit \ bezeichnet) aber viel größer (so daß nahezu a=X erscheint). 

 Es wurde damals noch rein optische Oberflächenreflexion bei der Berechnung angenommen. Zwar 

 hatte Herr A. Becker selbst (in der gleichen Veröffentlichung) zum ersten Male gezeigt, daß nicht 

 solche Reflexion sondern Rückdiffusion als Vorgang im Innern der bestrahlten Platte vorliegt, aber 

 es fehlte damals noch eine (später von H. W. Schmidt hinzugefügte) auf den Fall anwendbare 

 mathematische Theorie der Diffusion. 



