Differentiale Sekundärstrahlung in Metallen. 



Spez. TeilVC3aa. 153 



Bemerkenswert ist hierbei zunächst die starke Ungleichheit o^>g^, wonach die 

 Sekundärstrahlung die Richtung der Primärstrahlung bevorzugt, was sehr dafür spricht, 

 daß die Energie der Sekundärstrahlung von der primären stamme^^^. 



ß) Weiter lassen sich die Werte a^ und a^ zu einer Schätzung der differentialen Sekun- 

 därstrahlung s im Innern der festen Körper verwenden. Es ist zunächst der Mittelwert 

 a = j(aj + Cj) maßgebend für eine allseitig gleichmäßig verteilt gedachte Sekundärstrah- 

 lung von Seiten jedes Atoms in der Oberflächenschicht, wobei indessen a nur den nach 

 außen austretenden Teil der Strahlung darstellt, während der Rest im Innern der Platte 

 absorbiert wird und also nicht als Oberflächensekundärstrahlung erscheint. Nimmt 

 man an, daß die (mit nach außen gerichteten Geschwindigkeitskoniponenten emittierte) 

 Hälfte aller Elektronen nach außen gelangt, welche von den zwei zu äußerst gelegenen 



Atomschichten emittiert werden"", so ist a = s-2d/2, wo d = f^A/D der mittlere Atom- 

 abstand ist (A das absolute Atomgewicht), wonach die differentiale Sekundärstrahlung 



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s = o/d = (a^ + aJ/2)/A/D. Setzt man für alle drei in Tab. 7 genannten Metalle rund 

 (j = '09 *", wie für AI, was durch die nahe Gleichheit der g^ angezeigt ist, so ist — mit 



*^') Ein ebensolches Anzeichen für die Bevorzugung der primären Richtung bei der Sekundär- 

 strahlung hatte ich auch früher schon in Gasen erhalten (Ann. d. Phys. 12, S. 479, Fußnote 2, 1903); 

 es erschien aber nicht ganz zweifelsfrei (s. Ann. d. Phys. 15, S. 504, 1904). Bemerkenswert bleibt auch 

 jetzt noch, daß die Richtungsbevorzugung nicht unbedingt erwartet zu werden braucht, auch wenn 

 man aus anderen Gründen als unzweifelhaft annimmt, daß die Sekundärenergie von der primären 

 stammt (siehe Note 455 und VI C 4), weil wir zu dem Resultate kommen, daß die Energieübertragung 

 durch einen Zwischenmechanismus erfolgt (VI D 3 h). Da aber eine Beeinflussung der Größe der sekun- 

 dären Geschwindigkeit durch die primäre vorhanden ist(s. D 2), so ist andererseits auch eine Beeinflus- 

 sung der Richtung nicht verwunderlich. 



**"] Dies kann in der Tat erwartet werden, seit die sehr vollständige echte Reflexion langsamer 

 Elektronen an Metallatomen bekannt ist (s. den Abschnitt über Diffusion). Ich habe früher, als diese 

 Reflexion noch nicht festzustehen schien, mit dem Austritt einer weit geringeren Elektronen zahl ge- 

 rechnet (Heidelberger Akademie 1912, A. 5, S. 39), was nun zwar als nicht zutreffend erscheint, aber 

 doch für die dort gezogenen Schlüsse ohne wesentlichen Einfluß ist. Dieselben bleiben bestehen, wenn 

 man die gegenwärtige veränderte Schätzung zu Grunde legt; dagegen würde jene frühere Schätzung 

 der austretenden Elektronenzahl zu unseren gegenwärtigen Schlüssen nicht gut passen. 



*") Beim Optimum der Sekundärstrahlung, wo dieselbe nach der Kurve s Taf. VII rund 25 mal 

 so ergiebig ist als bei v='35, wäre demnach für die genannten Metalle a=2'5 zu erwarten, d.i. weit 

 über 1, entsprechend starker positiver Aufladung einer bestrahlten Platte, was auch der Beobachtung 

 entspricht (Note 436). 



