wegen kleiner Abtrennungsarbeit. „„„^P^^^J^^'i^-'^iL?:- „i£^ 



einheit {IC5b), während die Werte von s/D nach obiger Zusammenstellung wie 0"26 : V5 

 = 1 : 5"8 sich verhalten, und ebenso verhalten sich bei Au und AI die Geschwindigkeits- 

 verluste der Masseneinheit bei v= '35 (nach Tab. 1) wie 0"5 : 1 = 1 : 2, während die s/D 

 wie 0'2 : lo = 1 : 7'5 sich verhalten. Dies alles zeigt übereinstimmend an, daß nicht 

 nur bei gleicher Masse des Mediums, sondern auch bei gleichen Geschwindigkeitsverlusten 

 in demselben, d. i. bei gleicher Gesamtenergie der Sekundär Strahlung die sekundäre Menge 

 bei den elektropositiveren Atomen größer ist, und da die sekundären Geschwindigkeiten 

 für Luft und die Metalle nahe gleich gefunden v,-urden (D 1), ist zu schließen, daß die 

 Abtrennungsarbeit bei den elektropositiveren Atomen kleiner ist*^*, was in der Tat auch 

 ganz deren chemisch-elektrischen Charakter entspricht. 



Es hat demnach die große Ergiebigkeit der Metalle bei der Sekundärstrahlung, 

 im Vergleich zu gleichen Massen nichtmetallischer Gase, ihren Grund in der leichten 

 Abtrennbarkeit der Sekundärelektronen, nicht etwa in größerem Primärenergieverbrauch 

 (welches letztere in Widerspruch wäre mit den nahe gleichen Geschwindigkeitsverlusten 

 in gleichen Massen von Luft und AI). 



s) Vom Verlauf der Oberflächensekundärstrahlung als Funktion der 

 Primärgeschwindigkeit bei festen Körpern liegen bisher nur Angaben über die 

 Grenzgeschwindigkeit und die optimale Geschwindigkeit vor. 



Nach Herrn Gehrts Messungen läge die Grenzgeschwindigkeit bei AI, Pb, Co, Cu 

 in der Nähe von 11 Volt"^ — also etwa wie bei Luft und Wasserstoff — ; jedoch sind 

 Sekundärstrahlung und reflektierte Primärstrahlung nicht getrennt, sondern nur gemischt 

 gemessen worden, weshalb diese Angabe nur als Schätzung gelten kann. 



Das Optimum habe ich bei Cu nicht über 500 Volt, bei Pt nahe oder etwas unter 

 400 Volt gefunden"^; Herr A. Gehrts findet es bei den vorgenannten 4 Metallen nahe 

 übereinstimmend bei etwa 220 Volt (a. a. 0.), bei C (Ruß) ebendort, jedoch mit so sehr 

 flachem Abfall gegen die höheren Primärgeschwindigkeiten hin, daß von 200 Volt bis 

 480 Volt primär (der höchsten benutzten Geschwindigkeit) kaum ein Unterschied der 

 Sekundärmenge beobachtbar war. 



b) Phosphore. 



Daß die Phosphoreszenzerregung durch Kathodenstrahlen auf Sekundärstrahlung 

 in den Zentren des Phosphors beruhe, wurde bereits kurz nach Auffindung der lang- 

 samen Sekundärsliahlung angenommen"**', und es wurde daraus unmittelbar verständ- 

 lich, daß Kathodenstrahlen und Licht denselben Erregungszustand hervorbringen 

 können, indem die ersteren durch Sekundärstrahlung, das letztere durch lichtelektrische 

 Wirkung Elektronen in den Zentren befreien, bei deren Rückkehr die Lichtemission ein- 

 tritt***. Die hierhergehörigen Erscheinungen sind bei den Erdalkaliphosphoren schon 



"*) Diese Überlegung findet sich im Abschnitt über Energie, VI C, quantitativ in Gleichungen 

 durchgeführt, wo auch absolute Angaben über die Abtrennungsarbeit für Luft hergeleitet werden. 

 (Für AI und Au vgl. Note 500). 



'«) A. Gehrts, Ann. d. Phys. 36, S. 995, 1911. 



"«) Ann. d. Phys. 15, S. 499, 501 ; 1904. 



"') P. Lenard und V. Klatt, Ann. d. Phys. 15, S. 671, 672; 1904. 



"«) Siehe hierzu und auch sonst über die Phosphoreszenzvorgange die Zusammenstellung in 

 den Sitzbcr. der Heidelb. Akad. 1917, A.5, S. 7 u. ff. und die dort S. 3 angegebenen früheren Ver- 

 öffentlichungen über den Gegenstand. 



