Lose gebundene Metallatome. ^.^,^.,,.____..?P?^lJ!fiLX^Ai._.._i£! 



in der Nähe von 1 nur bei itleinen Geschwindigkeiten gefunden; bei großen Geschwin- 

 digkeiten liegen sie weit unter 1*'^. 



Die stark gesteigerte Sekundärstrahlung von Metallatomen, wenn dieselben in 

 loser Bindung stehen mit anderen Atomen, wie in den Zentren der Phosphore, erscheint 

 analog der ebenfalls stark gesteigerten hchtelektrischen Wirkung, welche man bei Metal- 

 len mit Gasgehalt gefunden hat. 



ß) Über den Verlauf der Sekundärstrahlung in den Phosphoreszenzzentren als 

 Funktion der Primärgeschwindigkeit ist aus den Phosphoreszenzbeobachtungen kein 

 unmittelbarer Schluß zu ziehen. Denn der beobachtbare, in Note 215 auseinander- 

 gesetzte Verlauf der Phosphoreszenzhelligkeit als Funktion dieser Geschwindigkeit ist 

 bei den kleinsten Geschwindigkeiten beeinflußt durch fremde Oberflächenschichten^^», 

 und bei wachsender Primärgeschwindigkeit kommt der — wie soeben erwähnt — stark 

 sinkende Ökonomiekoeffizient zur Geltung. Dieser letztere Umstand ist es offenbar, 

 welcher das in Note 215 erörterte, flache Maximum der Helligkeit als Funktion der Ge- 

 schwindigkeit bewirkt, nicht etwa das Optimum von s; denn es kommt für die Helligkeit 

 überhaupt nicht die differentiale Sekundärstrahlung s, sondern die totale S in Betracht 

 (welche kein Maximum besitzt), indem — von allerhöchsten Geschwindigkeiten abge- 

 sehen — wohl stets die der ganzen durchstrahlten Schicht bis zur Grenzdicke entstam- 

 mende Lichtemission zur Beobachtung gelangt. 



D. Über die Sekundärgeschwindigkeit, Vs (in Voltmaß P,). 

 1. Abhängigkeit vom 3Iedium. 



Hierüber fehlt noch eingehende Kenntnis. Sicher ist nur, was schon meine ersten 

 Versuche zeigten (1903, 1904), daß die Sekundärstrahlung in Gasen sowohl, wie bei festen 

 Metallen (bei nicht sehr hoher Primärgeschv.indigkeit) stets sehr langsam ist. So er- 

 gaben sich bei Cu Geschwindigkeiten von etwa 7 Volt (primiär 3000 Volt), bei Pt 

 10'8 Volt oder weniger (primär 1000 Volt)*«". Spätere Messungen von Herrn A. Gehrts 

 (1911) lieferten nur die Bestätigung (für die Metalle Cu, Pb, Co, AI), daß die Ge- 

 schwindigkeit (bei 11 bis 500 Volt primär) etwa 8 Volt oder darunter sei*". 



♦") Bemerkenswert ist hierzu, daß die großen Ökonomiekoeffizienten bei Erregung mit lang- 

 samen Strahlen nicht nur die eben gedachte Konzentration der den Geschwindigkeitsverlusten ent- 

 stammenden Energie zur Voraussetzung haben, sondern auch ein Zurücktreten der Verluste durch Ab- 

 sorption, welche bei allen gewöhnlichen Körpern sehr groß sind (vgl. den Abschnitt über Energie). Es 

 müssen daher für die Phosphore und zwar speziell für deren Zentren abnorm hohe Geschwindigkeitsver- 

 luste für langsame Strahlen angenommen werden. Da aber der Energieverlust der Absorption im Füll- 

 material niemals ganz ausgeschlossen sein kann, so ist andererseits auch einzusehen, daß der volle Ökono- 

 miekoeffizient 1 bei Erregung mit Kathodenstrahlen auch bei günstigster, geringer Geschwindigkeit 

 wohl ausgeschlossen ist (vgl. Heidelb. Akad. 1914, A. 13, Note auf S. 71). 



*5') Als Einfluß solcher Oberflächenschichten und nicht etwa als Grenzgeschwindigkeit der 

 Sekundärstrahlung ist die „Schwellengeschwindigkeit" Vj in der Helligkeitsgleichung (s. Note 215) 

 zu deuten. Vgl. Lenard und Saeland, Ann. d. Phys. 28, S. 485 u. ff., 1909. 



"») Zitate für beide Aggregatzustände siehe in Note 371. Die Angaben sind, wie im Original 

 ausdrücklich hervorgehoben, maximale, in merklicher Menge vorkommende Geschwindigkeiten. 



*") Zitat siehe in Note 445. Die bei Herrn A. Gehrts benutzte Versuchsanordnung war der 

 feineren Messung nicht günstig; es wurde auch nicht versucht, sekundäre und reflektierte primäre 

 Strahlung zu trennen; das Hauptgewicht war auf die Beibringung von Beweisen für die Existenz echter 

 Reflexion gelegt. 



