158 Sekundärstrahlung. Sekundärgeschwindigkeit 



Unter VI Gl geben wir eine für alle Medien gültige Gleichung an (Gl. 30), welche die 

 Sekundärgeschwindigkeit P^ mit der Abtrennungsarbeit 11,, der (reinen) Sekundär- 

 menge s' und den Geschwindigkeitsverlusten dv/dx verbindet (1=0 bei mittleren und 

 großen Geschwindigkeiten). 



2. Abhängigkeit von der Primärgeschwindigkeit. 



a) Das erste Anzeichen einer geringen Abhängigkeit der sekundären von der pri- 

 mären Geschwindigkeit haben die Messungen von Herrn A. Becker ergeben (1905), 

 wonach bei v = "35 primär bis zu 16 Volt Sekundärgeschwindigkeit gefunden wurde 

 (AI, Cu, Ag, Au)"^, was gegenüber den von mir bei v = 'll (3000 Volt) gemessenen 7 Volt 

 (siehe 1) eine deutliche Steigerung mit wachsender Primärgeschwindigkeit anzeigt. Es 

 zeigt sich aus diesen Messungen von Herrn A. Becker auch**'^, daß die Sekundär- 

 geschwindigkeit keineswegs einheitlich ist, und daß die höchsten Geschwindigkeiten 

 (16 Volt) verhältnismäßig nur selten vorkommen. 



b) Weitere Anhaltspunkte liefern die photographischen Aufnahmen der durch 

 die Sekundärstrahlung gebildeten Elektrizitätsträger mit Hilfe der Dampf-Konden- 

 sation*^* von Herrn C. T. R. Wilson'"^^ Es dienten hier die schnellen (ß-)Strahlen eines 

 Radiumpräparats als Primärstrahlen; die durch dieselben erzeugten Sekundärstrahlen 

 haben ersichtlich eine genügende Geschwindigkeit, um auch ihrerseits noch Elektronen 

 frei zu machen (tertiäre Strahlung). Die von je einem Sekundärelektron frei gemachte 

 gesamte Elektronenzahl — das ist die totale Sekundärstrahlung S des Sekundärelektrons 

 — kann als Zahl der Trägerpaare unmittelbar den Bildern entnommen werden, und 

 aus S wird mit Hilfe von Tab. IV oder Kurve Taf. VII die gesuchte Geschwindigkeit 

 gefunden. Die Zahlen der Trägerpaare, die in den Bildern als kleine Gruppen von Tröpf- 



"2) A.Becker, Ann. d. Phys. 17, S. 441. 



*") Bei graphischer Auftragung der Zahlentabelle a.a.O.; die geometrischen Verhältnisse der 

 Versuchsanordnung waren derart, daß die Bevorzugung der normalen Komponenten bei der Messung 

 keine große Rolle spielte. 



*'*) Es sei hier daran erinnert, daß die Kondensation übersättigten Dampfes an Elektrizitätsträgern 

 keineswegs durch die elektrische Ladung der Trager bedingt ist, also nicht spezielle Eigenschaft der 

 Elektrizitatstrager („Ionen") ist, wie man gewöhnlich annimmt, sondern daß sie praktisch lediglich 

 mit dem Durchmesser der Träger zusammenhängt und also in keiner anderen Weise stattfindet als bei 

 gleichgroßen ungeladenen Komplexen ebenfalls (siehe P. Lenard, , .Probleme klomplexer Moleküle"; 

 Kap. IX, Heidelb. Akad. 1914, A. 29). 



*«^) C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. 87, S. 277, 1912. Es wird in diesen Aufnahmen der Weg 

 der einzelnen Elektronen eines Kathodenstrahlbündels (ß-Strahlen eines Radiumpräparats oder durch 

 RöNTGENsche oder y-Strahlen in der Luft selbst — lichtelektrisch — erzeugte Kathodenstrahlen) im 

 Dampfraum sichtbar gemacht, und in dieser Hinsicht werden sie häutig angeführt. Jedoch liegt ihr 

 Wert vielmehr in den feineren Schlüssen, welche sie zugänglich machen (z. B. auf die Geschwindigkeit 

 der Sekundärstrahlen, s. oben); die Elektronenbahnen waren auch vorher schon genügend bekannt 

 (s. den Abschnitt über Diffusion, Note 679), ebenso auch, daß RöNTGENsche Strahlen nicht direkt die 

 große Zahl von Trägern erzeugen, sondern daß sie zunächst nach Art der lichtelektrischen Wirkung 

 Kathodenstrahlen auslösen, welche, ihrer Geschwindigkeit nach, durch Sekundärstrahlung viele Träger 

 ergeben müssen (vgl. hierüber z. B. bereits den Bericht von R. Ladenburg im Jahrbuch der Radio- 

 aktivität von 1909). 



