160 Sekundärstrahlung. TertjArstrahlung bei großOTj^nmäi^eschwm 



kens der Sekundärgeschwindigkeit bis zu Null herab hin*'", was auch dem aus a und b 

 folgenden Gange entspräche, wenn man auch wohl gerade an dieser Grenze ein plötz- 

 liches, stufenweises Sinken erwarten dürfte*". 



d) Aus der Betrachtung der Energieverhältnisse kommen wir im nächsten Abschnitt 

 zu Resultaten, welche ebenfalls ganz den unter a und b gefundenen entsprechen, indem 

 sie das Steigen der Sekundärgeschwindigkeit mit wachsender Primärgeschwindigkeit, 

 namentlich bei Annäherung der letzteren an die Lichtgeschwindigkeit, aufs deutlichste 

 und zwar zahlenmäßig zeigen (siehe VIC2c und 3). 



e) In Zusammenfassung kann man daher als gut festgestellt betrachten, daß 

 mit steigender Primärgeschwindigkeit, von der Grenzgeschwindigkeit ab bis zur Licht- 

 geschwindigkeit, die Sekundärgeschwindigkeit zuerst von Null schnell auf die Höhe 

 einiger Volt (maximal unter 11 Volt) steigt, dann sehr allmählich in der Gegend von 

 v^'4 primär (P = 46500 Volt) über Höchstbeträge von 11 Volt hinauskommt, zuletzt 

 aber bei v = '9 primär (P = 662000 Volt) und darüber, hohe, weit über 1000 Volt 

 gehende Werte annimmt. Verglichen mit der Primärgeschwindigkeit sind demnach 

 die Sekundärgeschwindigkeiten doch in allen Fällen sehr klein. 



Die Mittelgeschwindigkeiten bleiben dabei stets beträchtlich hinter den nur selten 

 vorkommenden maximalen Geschwindigkeiten zurück, da der Hauptanteil stets sehr 

 langsam ist. 



Zahlenangaben für die mittleren Geschwindigkeiten P, der reinen Sekundärstrah- 

 lung siehe unter VIC2c (Tabelle 13 und Text), für die mittleren Geschwindigkeiten 

 der summarischen totalen Sekundär- (und Tertiär-) Strahlung P. VI 03 (Tabelle 14). 



f) In Hinsicht der Sekundär menge ist demnach zweifellos festgestellt, daß unsere 

 summarische Sekunr'ärstrahlung s von v='^ aufwärts auch tertiäre Strahlung enthält'^''". 

 Der Betrag dieser tertiären Strahlimg entspricht dem Unterschied s-s' zwischen sum- 

 marischer und reiner Sekundärstrahlung (s. A5a und die Kurve Taf. VII); er kann wegen 

 der Seltenheit der großen Sekundärgeschwindigkeiten bei v='4 nur sehr klein sein, 

 muß aber gegen v = 1 hin stark steigen. Bei v = '9 ist nach der WiLsoNschen Beobach- 

 tung, wie unter b erörtert, s= 2s' zu setzen. Zieht man nach diesen Angaben und nach 

 Maßgabe des bereits bekannten Laufes von s die Kurve s', wie es auf Taf. VII geschehen 

 ist (punktiert), so zeigt sich, daß sie bei v=l gegen s' = zielt. Es scheint demnach 

 die reine differentiale Sekundärstrahlung — im Gegensatz zur summarischen Sekundär- 

 strahlung, aber in Analogie mit der Absorption - bei Lichtgeschwindigkeit zu verschwinden*''^. 



Aus der Kurve Taf. VII entnommene Zahlenwerte für s' finden sich in Tab. 13. 



g) Für die Oberflächensekundärstrahlung o bewirkt das starke Ansteigen 

 der Sekundärgeschwindigkeit bei größten Primärgeschwindigkeiten starke Zunahme. 

 Denn es wachsen bedeutend die Schichtdicken, aus welchen Sekundärstrahlung noch 

 herausdringen kann, was die Abnahme von s' überkompensiert (vgl. die Rechnung m 

 Note 475). 



«'») Siehe J. Stark, Jahrbuch der Radioaktivität 13, S. 437, 1916. 

 *") Vgl. VIC2C. 



«'») Vgl. bereits Ann. d. Phys. 41, S. 81 (Fußnote) 1913. 



*") Vgl. die zugehörige Bemerkung über Energie, VID3c, sowie auch die kontrollierende 

 Anwendung der Werte von s' bei Betrachtung der Energieverhältnisse unter VI C. 



