Energieverhältnisse. Spez. Teil VI. 165 



Abschnitt VI: Energieverhältnisse. 



Definition: Wir verstehen unter Energie eines Kathodenstrahls stets nur die 

 kinetische Energie seiner Elektronen. Dieselbe ist in Volt*" bei der Mengeneinheit von 

 der Größe (Gl. 1 u. 2, siehe Allg. Teil, IV) 



P = 5-11 • 10= ( -1 I = 5-il • 10= i~ + ■ ■ 



Bei der Intensität J ist die Energie in Voltcoulomb, wenn J in Coulomb gegeben ist, 



E = JP. 21) 



A. Energieumsetzung durch Absorption und durch Geschwindigkeitsverlust. 



Tritt der Strahl in ein materielles Medium, so setzt sich seine Energie E um, und 

 zwar wird längs der Tiefe x 



dE aE dJ aE- dP ... 



+ ^r^r- • —, — , '^'^) 



dx aj dx 3P dx 



worin der erste Summand den Energieumsatz infolge von Absorption und der zweite 

 den infolge von Geschwindigkeitsverlust bedeutet. 



dP dP dv ^ , ■ ^.. 



Da J = Jo e""" und = —— • --— , so ist auch (mit 21) 



dx dv dx 



JPa + J (dv/dx ist stets negativ) 23) 



dx dv dx 



und also die Energieumsetzung im Schichtelement durch Absorption 



dE, = -5-11 -lO'l , -1 |Ja-dx 24) 



\|/l-v'' / 



und die durch Geschwindigkeitsverlust 



V dv 



dE^ = 5-11 • 10= , J -T- • dx , 25) 



was beides leicht berechenbar ist, da bei gegebener Anfangsgeschwindigkeit Vq und An- 

 fangsintensität Jq (bei x = 0) sowohl v als J, a und dv/dx für jede Tiefe x mit Hilfe der 

 tabellarisch und in Kurven gegebenen Zusammenhänge bekannt sind. 



*") Diese Voltangabe bildet zugleich das bekannte, besonders für langsame Strahlen leicht 

 pralctisch realisierbare Geschwindigkeitsmaß, welches jetzt neben dem gewöhnlichen linearen Maß 

 ganz allgemein gebräuchlich geworden ist. Es ist — meines Wissens zum ersten Male — bei Behandlung 

 der lichtelektrisch erzeugten Kathodenstrahlen eingeführt worden (P. Lenard, Ann. d. Physik 8, S. 164, 

 1902). 



