168 Energieverhältnisse. Direkte und indirekte Wärmeentwicklung. 



Kleinheit von Sv/v*^^ und ni/2M stets sehr wenig ist, ausgenommen bei allerhöchsten 

 Geschwindigkeiten (v> '99), wo m wesentlich erhöht einzusetzen wäre. (Vgl. D3e.) 



ß) Bei der echten Absorption könnte die direkte Wärmeentwicklung ebenfalls 

 nur bei höchsten Geschwindigkeiten wesentliche Beträge annehmen; denn es ist hier 

 zwar dv/v=l, jedoch m/2M noch immer klein*^^»^ ausgenommen wenn v>'99 wird**'. 

 Es wird jedoch in diesem Falle die Absorption an sich so gering — während zugleich die 

 Umsetzung ihrer Energie in durchdringende Strahlung zunimmt (siehe Dl) — , daß 

 die Umsetzung der Absorptionsenergie in Wärme doch nur wenig in Betracht kommt. 

 Y) Bei der unechten Absorption, welche in echter Reflexion der Elektronen 

 von den Atomen besteht und nur bei geringsten Geschwindigkeiten (v < 11 Volt) in 

 gewissen Gasen eine wesentliche Rolle spielt (VII B4d), ist direkte Verwandlung der 

 gesamten Strahlungsenergie in Wärme zu erwarten, da hier die Elektronen wie Gasmoleküle 

 wirken***. 



b) Indirekte Wärmeentwicklung. Es muß demnach (a) die tatsächlich statt- 

 findende Wärmeentwicklung in vielen Fällen indirekt sein, und es wäre dies bei den 

 Durchquerungen sowie bei der Absorption dadurch möglich, daß das betroffene Atom 

 die vom Elektron aufgenommene Energie zunächst in seinem Innern {dynamidal) behält 

 und dann bei den Zusammenstößen mit anderen Atomen in Energie der ganzen Atome 

 (bzw. Moleküle) verwandelt, oder auch dadurch, daß die aufgenommene Energie zu 

 (noch nicht genügend bekannter, bzw. auf Energieinhalt untersuchter) stark absorbier- 

 barer Wellenstrahlung yerbTaucht yfird (vgl. 4c und D3g), welche ihrerseits die Wärme- 

 wirkung auf benachbarte Atome ausüben würde. 



a) Für erhebliches Mitwirken solcher Vorgänge bei den Durchquerungen 

 finden wir kein sicheres Zeichen, da — wie unter C gezeigt wird — bei den höheren 

 Strahlgeschwindigkeiten (v > '35) die Energieumsetzung so gut wie ganz auf Sekundär- 

 strahlung geht, bei den niedrigeren dagegen die tatsächlich beobachtbare Lichtemission 

 ein genügendes Äquivalent zu sein scheint. 



ß) Bei der Absorption dagegen muß die indirekte Wärmeentwicklung auf dem 

 soeben (b) gedachten Wege noch nicht genügend bekannter Zwischenvorgänge eine 

 wesentliche Rolle spielen, namentlich bei mittelschnellen Strahlen, wo die direkte Wärme- 

 ent\vicklung fehlt. Denn die Wärmeentwicklung tritt tatsächlich auch in Fällen ein, 

 wo die bekannten Energieleistungen der Kathodenstrahlen — Licht, durchdringende 

 Wellenstrahlung, Sekundärstrahlung — , die als Zwischenvorgänge wirken könnten, 



*") Es ist daran zu erinnern, daß stets die allermeisten Elektronen zur Absorption kommen, 

 ehe ihr Geschwindigkeitsverlust stark wird (vgl. IV Dl). 



482a) Der Fall ist derselbe wie beim unelastischen Stoß einer kleinen bewegten Masse mit einer 

 großen ruhenden: Die lebendige Kraft der kleinen Masse geht verloren, und es erscheint auch keine 

 lebendige Kraft der großen Masse (als Ganzes) als Aequivalent dafür. 



"3) Ich habe diesen Absorptionseffekt — Beschleunigung der (echt) absorbierenden Moleküle — 

 von anderen Gesichtspunkten aus bereits früher betrachtet (Ann. d. Physik 41, Fußnote S. 80, 

 1913); es könnten nämlich durch die Nähewirkung der bei großer Strahlgeschwindigkeit stark 

 beschleunigten Moleküle Elektronenbefreiungen stattfinden, was einer scheinbaren Vermehrung der 

 Sekundärstrahlung gleichkäme. Es hat sich jedoch bis jetzt noch kein Zeichen eines merklichen 

 Auftretens dieses Effektes gefunden. 



*«*) Siehe hierüber Ann. d. Phys. 40, S. 433 u. ff., 1913 und Heidelb. Akad. 1914, A. 17, 

 S. 20 u. ff. 



