170 Energieverhaltnisse. Unbrechbare Wellenstrahlung. 



Energie der Strahlung in außerordentlich ungleichem Betrage zwischen den beiden Vor- 

 gängen sich teile und zwar bei den höheren Geschwindigkeiten ganz zugunsten der Sekun- 

 därstrahlung. 



In Übereinstimmung hiermit finden wir im Folgenden (C2a, d), daß Lichtemission 

 auf Kosten der Geschwindigkeitsverluste in hohem Betrage nur bei kleinen Geschwindigkeiten 

 an der Energieumsetzung beteiligt sein kann, da bei den höheren Geschwindigkeiten nahe 

 die gesamte Energie der Geschwindigkeitsverluste für Sekundärstrahlung okkupiert ist. 

 Über Lichtemission als Absorptionswirkung — Absorptionsleuchten — sagen unsere 

 Resultate nichts aus, doch läßt die vorangestellte Betrachtung sowohl, als die nach- 

 folgende quantitative Untersuchung der Energieverhältnisse (C) die stärkste Lichtemis- 

 sion durch Kathodenstrahlen, der Geschwindigkeitsabhängigkeit nach, als Wirkung 

 der Geschwindigkeitsverluste — Durchquerungsleuchten — erscheinen. 



4. Unbrechbare Wellenstrahlung. 



a) Durchdringende Impulsstrahlung (sogen. RöNTGENSche Strahlung) kann 

 wegen der großen Konzentration ihrer Energie, welche aus den hohen Geschwindigkeiten 

 der von ihr lichtelektrisch befreiten Elektronen hervorgeht, nur bei der Absorption ent- 

 stehen, da die Energieumsetzung bei den Durchquerungen auf zu viele Einzelfälle ver- 

 teilt ist und da wir außerdem finden, daß — besonders bei den mittleren und großen 

 Geschwindigkeiten — nahezu der gesamte Energieverlust bei den Durchquerungen auf 

 Sekundärstrahlung geht (C2a). Man hat diese Strahlung manchmal ,, Bremsstrah- 

 lung" genannt; dieser Name erscheint aber undeutlich; denn ,, Bremsung" findet auch 

 bei den Geschwindigkeitsverlusten der Durchquerungen statt. Besser wäre es daher, 

 von Absorptionsstrahlung zu reden**'*. 



b) Durchdringende Resonanzstrahlung (Fluoreszenzstrahlung***, charakte- 

 ristische Strahlung). Es gilt hier dasselbe, wie bei a; auch diese Strahlung kann nur bei 

 der Absorption entstehen. Die bei der Absorption verschwindende Energie genügt auch, 

 wie die Tab. 12 unter A zeigt, überreichHch zur Deckung für a und b. Denn es be- 

 trägt der seit W. Wien**® schon öfter gemessene Nutzeffekt dieser Strahlungserzeugung, 

 bezogen auf die Gesamtenergie der in die Antikathode dringenden Kathodenstrahlen*'", 



"'*) Vgl. die betreffende Bemerkung in Note 511. 



"*) Der Name ist treffend, insofern als diese Strahlung auch durch die Impulsstrahlung (a) 

 erregbar ist, welche kürzerwellig ist, analog dem Fall der Fluoreszenzerregung, und als die bisherigen 

 Untersuchungen gezeigt haben, daß es sich im hier betrachteten Falle der Erregung der Resonanz- 

 strahlung durch Kathodenstrahlen um dieselbe, auch durch die Impulsstrahlung erregbare Strahlung 

 handelt, ebenfalls analog der Fluoreszenz, welche durch Licht und Kathodenstrahlen in gleicher Weise 

 erregbar ist. Über die Identität dieser durchdringenden Strahlung b in beiden ErregungsfäJlen liegen 

 auch noch unveröffentlichte Untersuchungen von Herrn A. Becker vor (vgl. den 3. Tätigkeitsbericht 

 des Radiol. Instituts, Elektrotechn. Z. 1914). 



*8») W.Wien, Ann. d. Phys. 18, S. 991, 1905. 



*'») Rückdiffundierte Strahlung war zutreffender Weise nicht mitgemessen worden. Der Ener- 

 gieverlust der Oberflächensekundärstrahlung bedürfte allerdings einer Berücksichtigung; er ist aber 

 nicht groß, da er nur einen Bruchteil der gesamten Sekundärstrahlung darstellt (vgl. VC 3 aß), welche 

 an sich nach der Tab. 12 unter A (bei v = '3) nur etwa 4 pc der Gesamtenergie beträgt. Um den nach 

 innen gerichteten Teil der Strahlung zu berücksichtigen, kann der Nutzeffekt auf '002 verdoppelt 

 werden, was aber an unseren Betrachtungen ebenfalls nichts Wesentliches ändern würde. 



