Energieumsetzung bei der Sekundärstrahlung. Spez^Teil ^\^^^ ^^ 



bei Pt nur etwa O'OOl, und bezogen auf die folgerichtig allein in Betracht kommende 

 Energie der Absorption würde er in derselben Größenordnung bleiben*". 



c) Sonstige Wellenstrahlung. Es ist bei dem großen Überschuß an Absorp- 

 tionsenergie, welchen wir weder durch die Strahlungen a und b, noch durch direkte 

 Wärmeentwicklung, noch auch — niedrige Geschwindigkeiten ausgenommen — durch 

 Lichtemission oder sonstige bekannte Energieleistungen verbraucht finden, als sehr 

 wahrscheinlich zu bezeichnen, daß noch andere, bisher nicht untersuchte Ätherstrahlun- 

 gen bei der Absorption mittelschneller Kathodenstrahlen entstehen. Es konnten das 

 Strahlungen sein, welche die spektrale Lücke zwischen der brechbaren Lichtstrahlung und 

 der durchdringenden unbrechbaren Ätherstrahlung ausfüllen. Wegen ihrer vermutlich 

 großen Absorbierbarkeit könnten diese Strahlungen auch an der unter 2 b gedachten 

 indirekten Wärmeerzeugung beteiligt sein. (Siehe auch D3g.) 



Wir kommen auf die Entstehung der Wellenstrahlung bei der Absorption unter 

 D 1 eingehend zurück. 



o. Sekundärstrahlung. 



Weitaus die besten Daten stehen für die Sekundärstrahlung als Energieumsetzungs- 

 produkt zur Verfügung. Man weiß, daß sie Durchquerungseffekt ist, man kennt ihre 

 Abhängigkeit von der Geschwindigkeit und ihre absolute Menge. Wir untersuchen daher 

 die Energieumsetzung bei der Sekundärstrahlung im Folgenden gesondert und ein- 

 gehend. Als Medium setzen wir dabei Luft voraus. Ein Mangel liegt dabei nur darin, 

 daß die Geschwindigkeilsverluste in Luft noch nicht eingehend direkt gemessen sind; 

 wir rechnen sie massenproportional nach AI (vgl. I C). 



C. Über die Energieumsetzung bei der Sekundärstrahlung. 



1. Energie der diöerentlalen Sekundärstrahlung. 



Die bei den Durchquerungen im Schichtdifferential dx verschwindende Energie 

 ist (Gl. 22 und 21) 



3E dV ^ ^ dP dv 



dx = J -— - • -— - • dx , iö) 



3P dx dv dx 



und die dafür erscheinende Energie der (reinen) Sekundärstrahlung ist 



Js'dx(P,+n.), ■ 29) 



"'j Bei allerhöchsten Geschwindigkeiten ändert sich dies nach den Resultaten unter D 3 e; es 

 würde hier der mit der Geschwindigkeit ohnehin steigende Nutzeffekt um so mehr der Einheit sich 

 nähern müssen, als der auf die Absorption entfallende Bruchteil der Energie dann der Null sich 

 nähert. 



