174 Energieverhältnisse. Mittlere reine Sekundärgeschwindigkeit in Luft. 



Man sieht in der 6. Spalte bei mittleren Geschwindigkeiten die sehr bemerkenswerte 

 nahe Konstanz der Zahlen, und zwar liegen dieselben um 11 bis 14 Volt, also nicht weit 

 über der bekannten Sekundärgeschwindigkeit v, oder P,. so daß von der Summe 

 P, + n-+l/s' nur ein geringer Rest für die Abtrennungsarbeit O, und so gut wie nichts 

 für anderweitige Energieleistungen 1 übrig bleibt. Auch das Ansteigen der Zahlen gegen 

 v=l hin ist in vollkommener Übereinstimmung mit dem bereits anderweitig (V D 2 e) 

 geschlossenen Ansteigen von Pj und zv;ar sowohl dem absoluten Betrage als auch dem 

 ganzen Verlauf nach, so daß kein Zweifel sein kann über die Bedeutung dieser Zahlen, 

 daß sie nämlich von v = "35 an aufwärts die Summe P, + n, darstellen«^ ohne für 1 Raum 

 zu geben. Nur unterhalb dieser in der Tabelle durch den Trennungsstrich markierten 

 Geschwindigkeitsgrenze weist offenbar 1 merkliche und zwar gegen v = hin stark 

 steigende Beträge auf. 



2. Wir haben damit folgende wichtige Resultate über die Energieumsetzung bei 

 den Geschwindigkeitsverlusten: 



a) Von rund ein Drittel Lg aufwärts wird die Energie der Geschwin- 

 digkeitsverluste fast oder ganz vollständig zu Sekundärstrahlung ver- 

 braucht; wesentliche andere Energieleistungen (Wärmeentwicklung, Lichtstrahlung, 

 andere Ätherstrahlung) können nur auf Rechnung der Absorption kommen oder von 

 weiterer Umwandlung der Energie der Sekundärstrahlen stammen'''". 



b) Die Abtrennungsarbeit n^ kann aus der somit bekannten Summe Pg-t-üj 

 berechnet werden, sobald die mittlere Sekundärgeschwindigkeit P„ bekannt ist. Letz- 

 teres ist in Annäherung für v = "35 primär aus Herrn Beckers Messungen der Fall: 

 p^=4Volt (s. Note 463), wozu aus der Tabelle Ps+n,= ll Volt gehört. Es ist demnach 

 für Luft Tl, = l Volt, und es kann angenommen werden, daß dieser ungefähre Wert für 

 alle Primärgeschwindigkeiten gilt. 



c) Mit Hilfe von H, ist nun auch die mittlere Sekundärgeschwindig- 

 keit P, als Funktion der Primärgeschwindigkeit erhältlich. 



Für alle v > '35 hat man nur die betreffenden Zahlen der 6. Spalte um H, zu ver- 

 mindern. Die 7. Spalte unterhalb des Trennungsstriches zeigt die Resultate. Die aus- 

 gezeichnete Übereinstimmung derselben mit dem aus ganz anderer Kenntnis vorher 

 abgeleiteten (VD2b) kann als gute Bestätigung sämtlicher in Betracht kommender Daten 



"») Dieses Resultat der Vergleichung der Geschwindigkeitsverluste dv/dx mit der Sekundär- 

 strahlung s darf wohl als eine ganz besonders befriedigende Bestätigung des in den Kurven Taf. I bzw. 

 VIT angenommenen Laufes dieser beiden Größen angesehen werden, die gänzlich unabhängig von- 

 einander und aus sehr heterogenem Material abstrahiert worden waren. Denn daß die Geschwindig- 

 keitsverminderung LTrsprung der Sekundärenergie ist, was dabei angenommen wird, war schon aus 

 anderen Gründen kaum mehr zweifelhaft (vgl. Note 455 und C4 im Folgenden) und ebenso auch der 

 Lauf der Sekundärgeschwindigkeit als Funktion der primären (V D 2 c), sowie das Fehlen anderer 

 Energieleistungen aus der Geschwindigkeitsverminderung bei v = '35 und darüber (siehe B). 



"') Z. B. ist die Möglichkeit offen, daß Lichtemission bei Rückkehr der Sekundärelektronen 

 zu den positiven Trägern stattfindet (wie bei Phosphoreszenz und Fluoreszenz), oder auch durch Wir- 

 kung der Sekundärstrahlen auf neutrale Atome. Tritt keine Lichtemission ein, so wird die Energie 

 der langsamen Sekundärelektronen direkt in die der VVärmebewegung übergehen, sobald echte Reflexionen 

 stattfinden (vgl. B2aY), sonst wohl indirekt. 



