Verhalten bei geringen Geschwindigkeiten. Spez. Teil VI C 2. 175 



gelten*^^. Zu berücksichtigen ist, daß wir hier mittlere Geschwindigkeiten erhalten muß- 

 ten, während der elektrometrisclie Weg Maximalgeschwindigkeiten angibt, und daß 

 wir schon vorher die außerordentlich großen Verschiedenheiten der Einzelgeschwindig- 

 keiten zwischen Null und der Maximalgeschwindigkeit konstatiert hatten (VD2a,b). 

 Für die Primärgeschwindigkeiten unterhalb v = '35 kann man aus der Grenzge- 

 schwindigkeit (Trägerbildungsspannung) schließen. Da dieselbe für Luft 9'5 Volt ist (Tab. 10) 

 und 113=7 Volt etwa (b), so bleibt als ungefähre Geschwindigkeit des Entweichens an der 

 Grenze der beginnenden Sekundärstrahhmg V^ = 2'5 Volt übrig, wenn man annimmt, daß 

 hier die gesamte Primärgeschwindigkeit zur Sekundärstrahlung verbraucht wird, was nach 

 Herrn Akessons Messungen^^^" nahezu der Fall ist. Diese geringe Sekundärgeschwindigkeit 

 entspricht auch dem soeben bis v = '35 herab gefundenen, aus der Tabelle ersichtlichen 

 Gange mit der Primärgeschwindigkeit. Es ist wohl anzunehmen, daß die Sekundär- 

 geschwindigkeit bei weiterem Sinken der Primärgeschwindigkeit unter 9'5 Volt herab 

 plötzlich zu Null herabsinkt. (Vgl. VD2c.) 



d) Die von v='35 an gegen v = hin stark steigende anderweitige, nicht auf 

 Sekundärstrahlung gehende Energieumsetzung der Geschwindig- 

 keitsverluste ist aus den Zahlen 1/s' der Spalte 7 oberhalb der Trennungslinie 

 zu ersehen, welche aus denen der 6. Spalte mit U^ = l Volt und P, nach c abgeleitet 

 sind. Daß diese Energieumsetzung, welche bei v='15 50 pc, bei v='05 über 75 pc der 

 gesamten Geschwindigkeitsverlustenergie ausmacht***, in geeigneten Medien mindestens 

 zum Teil auf Lichtemission kommt, ist schon nach dem unter B3 aus alten Beobachtungen 

 über den nahe gleichzeitigen Beginn der Lichtemission und Sekundärstrahlung in Gasen 

 geschlossenen wohl nicht zu bezweifeln; es käme außerdem von bekannten Wirkungen 

 auch nur die indirekte Wärmeentwicklung in Betracht. Bemerkt muß werden, daß unsere 

 Zahlen für 1/s' auf der für die kleinsten Geschwindigkeiten wohl sicher nicht exakt 

 erfüllten Voraussetzung der Massenproportionalität von dv/dx für Luft und AI beruhen 

 und also nicht als endgültig genommen werden können; sie erläutern aber jedenfalls 

 prinzipiell Richtiges und zeigen einen Weg, auf welchem die Energieumsetzung lang- 

 samer Strahlen noch weiter untersucht werden kann. 



e) Über die Abtrennungsarbeit H, bei anderen Stoffen als Luft kann 

 im Anschluß an b nur gesagt werden, daß sie für Metallatome klein zu sein scheint, 

 namentlich für die stark elektropositiven viel kleiner als für Luft''"", während die Ge- 

 schwindigkeiten P, überall nahe gleich gefunden wurden (VDl). 



488j Vgl. Note 496. Auch die Konstanz der Energieverluste an der Grenze gegen v = l findet 

 sich damit gut bestätigt (vgl. Note 494). "'■^) Note 522. 



'""'1 Aus dem Vergleiche der Spalten 7 und 6 zu ersehen. 



500) Vgl vC3aS. Die quantitative Durchführung der dortigen Überlegung für Au und AI nach 

 Gl. 30 für V = '35 ist möglich, wenn man für dv/dx die in Abschn. I zusammengestellten Angaben und 

 für s die Tab. 8 unter VCSay benutzt, wobei für die genannte Geschwindigkeit s = s' (nach V D 2 f ) und 

 1 = (nach a) gesetzt werden kann. Man findet für Au Ps+ n^ = 7 Volt, für AI 2 Volt. Da die Sekundär- 

 geschwindigkeit Ps nahe unabhängig vom Material gefunden wurde (VDl) kann sie aus der Tab. 13 

 entnommen werden, welche bei v = "35 Ps = 4 Volt angibt, was allerdings, neben P^ + Ifs = 2 Volt 

 für AI, zeigt, daß die Daten (namentlich wohl die aus a berechneten s) zu roh sind, um mehr schließen 

 zu können, als daß wahrscheinlich Ilg für AI sehr klein, für Au aber größer ist. 



Für Hg kann auf verschwindend kleine Ablrennungsarbeit aus der Gleichheit der Geschwindig- 

 keitsverluststufe und der Grenzgeschwindigkeit (5 Volt) geschlossen werden; ähnlich auf größere Ab- 

 trennungsarbeiten bei H und O (s. Note 523). 



