Energieverhältiiisse bei der Absorption. ^P??; ^T^-X?^^,^^^^^ 



e) Hervorgehoben muß werden — entgegen einer vielverbreiteten Auffassung^"^' — •, 

 daß die Sekundärstrahlung — LuftleitfähigkeU („Ionisation") — trotz des unter 4 festge- 

 stellten Ursprungs ihrer Energie doch kein Maß abgibt für die Energie der Primärstrahlung. 



Von der differentialen Sekundärstrahlung sollte dies aus ihrer Geschwindigkeits- 

 abhängigkeit von vornherein klar gewesen sein (vgl. Note 394), und es ist auch unmit- 

 telbar einzusehen, daß im Schichtdifferential nur ein von der Geschwindigkeit nicht 

 unabhängiger Bruchteil der gesamten Primärenergie zur Geltung kommen kann. 



Aber auch die totale Sekundärstrahlung S kann die Energie der Primärstrahlung 



nicht messen, denn ihre Menge JS (und damit auch die von ihr in der Luft erzeugte 



PE /E — L 

 Trägerpaarzahl) ist nach Gl. 31 gegeben durch - ^ — • J , sie ist also außer von 



der Primärenergie PJ noch abhängig von den mit der Geschwindigkeit variablen Größen 

 EJE, L und P,, welche die anderen Energieverbrauche (bei Absorption, Lichterzeugung 

 u. a.) und die Mengenergiebigkeit der Sekundärstrahlung je nach der Geschwindigkeit 

 ihrer Elektronen berücksichtigen^"^''. 



D. Über die Energieverhältnisse beim Grundvorgang, dem Zusammentreffen 

 des bewegten Elektrons mit einem Atom 



ist aus dem Vorhergegangenen eine Reihe von Schlüssen zu ziehen, wobei wir zunächst 

 voraussetzen, daß die Geschwindigkeit des Elektrons (relativ zum Atom) unter 

 ■99 Lg sei^"9": 



1. Fall der Absorption. 



Wird das Elektron vom Atom festgehalten — echte Absorption — , so geht 

 nahezu die ganze kinetische Energie des Elektrons verloren, nur ein sehr kleiner Rest 

 findet sich als Zuwachs der kinetischen Energie des Atoms (direkte Wärmeerzeugung 

 durch Absorption, siehe B 2 a ß). Als Ersatz für den Verlust ist bisher mit Sicherheit nur die 

 durchdringende unbrechbare Wellenstrahlung bekannt (B4a undb), deren bisher gemessener 

 Betrag (bei v = '3 und Pt) jedoch nur etwa O'OOl der verlorenen Energie ausmacht"«. 



Man kann hieraus schließen, daß (bei dieser Geschwindigkeit) nur etwa jedes 1000 ste 

 Elektron bei seiner Absorption tatsächlich die durchdringende Wellenstrahlung ergibt, 

 während alle übrigen 999 Elektronen unter anderweitiger Energieumsetzung absorbiert 

 werden (indirekte Wärmeerzeugung, wie unter B2b betrachtet)"'. Ist also der absor- 



5o»a) Vgl. Note 384 a. 



5»''') Zum zahlenmäßigen Vergleich von Sekundärstrahlung und Energie kann man den Quo- 

 tienten S/P (nach Tab. IV und VI) als Funktion der Geschwindigkeit bilden. Man findet, daß er bei 

 kleinen Geschwindigkeiten mit wachsender Geschwindigkeit sehr stark ansteigt; erst von v = "4 an 

 wird er einigermaßen konstant. Die hiernach bei hohen Geschwindigkeiten vielleicht zulässige Be- 

 nutzung der totalen Sekundärstrahlung (gemessen als Sättigungsstrom der Luftleitung) als rohes, 

 ungefähres Energiemaß ist wegen der bei diesen Geschwindigkeiten sehr großen Grenzdicken in Luft 

 im Allgemeinen nicht gut durchführbar. 



5o»(!| über den Fall der Annäherung an v = l siehe 3e. 

 "") Vgl. die Noten 489 u. 490. 



'") Es ist mir wohl bekannt, daß die Herren W. Wien und Sommerfeld in anderer Weise rech- 

 nen, daß sie nämlich den beobachteten Nutzeffekt auf den Vorgang bei der ,, Bremsung" jedes einzelnen 

 Elektrons des Strahles beziehen und ihn aus der bisherigen Elektrodynamik der bewegten Elektronen 

 (ohne oder mit Hinzuziehung der Energiequanten) zu erschließen suchen. Es würde danach aber der 



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