Durchquerungen ohne Energieverlust. '^P®^JE5!i_^ll5-El___i?? 



Schnittes. Es ist dies die schon 1902 a. a. 0. hervorgehobene Tatsache, daß der absor- 

 bierende Querschnitt bei Annäherung an v = einer den vollen gaskinetischen Querschnitt 

 etwas übertreffenden Grenze sich nähert, was wir durch das Hinausgreifen der Kraft- 

 felder des Atoms über das für seinesgleichen (bei gegebener kleiner Molekulargeschwindig- 

 keit) undurchdringliche Eigenvolumen erklärt haben. Neu ist hier, daß auch einschließ- 

 lich des sekundärstrahlenden und des lichtemitlierenden Querschnitteiles keine wesentlich 

 größeren Gesamtquerschnitte als 1'3-fach gaskinetisch resultieren, indem der Abfall von 

 Q„ bei wachsender Geschwindigkeit durch den ZAiwachs von Q, + Q, nicht übertroffen 

 wird, so daß bei weitersteigender Geschwindigkeit cm immer größerer Teil des Molekül- 

 querschnittes aufhört, an der Energieumsetzung beteiligt zu sein, indem er nur Durch- 

 querungen ohne Geschwindigkeitsverlust gibt. So ist beispielsweise bei v = 'l 

 schon rund 2/3 des Querschnittes und bei v = '4 schon rund 99 pc, bei v = '9 über 99'9pc 

 durchlässig ohne Energieverlust, also auch ohne Sekundärstrahlung und ohne Lichtemission. 

 Offenbar verweilt das Elektron dann zu kurze Zeit im Atominnern zur Energieabgabe^", 

 spezielle Konfiguration ausgenommen, für welche unsere Zahlen die Wahrscheinlichkeiten 

 angeben^i^ (siehe dazu auch b und c, sowie 3). 



b) Durchaus nicht jede Durchquerung gibt Sekundärstrahlung, wie 

 bereits die soeben erwähnten Zahlen zeigen; die von Sekundärstrahlung begleiteten Durch- 

 querungen sind sogar bei den hohen Geschwindigkeiten außerordentlich selten (um so größer 

 sind die Sekundärgeschwindigkeiten der wirksamen Durchquerungen)"*. 



Nur beim Optimum der Sekundärstrahlung (v = '024) gibt in der Tat un- 

 gefähr jede Durchquerung auch Sekundärstrahlung; denn es erfolgt in 40 pc der Zusam- 

 mentreffen Durchquerung mit Sekundärstrahlung (Q, = '40) und die übrigen 68 pc der 

 Zusammentreffen geben überhaupt keine Durchquerung, sondern Absorption ( Q^^ = ■68)82o_ 



51') Es könnte auch angenommen werden, daß das Elektron während der Durchquerung Ge- 

 schwindigkeitsänderungoii erfährt, die sich aber aufheben, z. B. beim Eintritt Verzögerung, beim Aus- 

 tritt Beschleunigung. Da wir aber linden, daß nicht nur die Größe, sondern sehr wahrscheinlich auch 

 die Richtung der Geschwindigkeit bei gewissen Durchquerungen gänzlich ungeändert bleiben kann 

 (VII F 5), ist es wahrsclieinlicher, daß das Elektron in solchen Fällen das Atom durchquert, ohne über- 

 haupt irgend eine Krajlwirkung zu erfahren. Man kann hierin ein Zeichen sehen für die diskontinuier- 

 liche Beschaffenheit des elektromagnetischen Feldes im Atominneren, also auch des Feldes der einzelnen 

 Dynamide (vgl. „Über Äther und Materie" Heidelb. 1911, auch „Üb. Relativitätsprinzip, Äther, 

 Gravitation", im Jahrb. der Radioakt. u. Elektronik demnächst erscheinend), und es scheint sich hier 

 auch ein Weg zu zeigen zu quantitativen Schlüssen inbezug auf die Diskontinuität dieser Felder, 

 d. i. auf die Struktur des Äthers. 



518) Vgl. dazu die von K. Ramsauer entwickelten Vorstellungen über mögliche Mechanismen 

 des Vorganges, namentlich zur Erklärung des Optimums der Sekundärstrahlung, Note 532. 



51S) Hiernach ist die Behauptung, welche die Herren J. Franck und G. Hertz in den Berichten 

 der Deutsch. Gesellsch. 16, S. 458, 1914 aufstellen, falsch: ,,Ist beim Zusammenstoß zwischen einem 

 Elektron und einem Casmolekül die kinetische Energie des Elektrons gleich oder größer als die loni- 

 sierungsarbeit, so ist die Wahrscheinlichkeit, daß der Zusammenstoß zur Ionisation führt, nicht klein 

 gegen 1." Die Wahrscheinlichkeit ist im Gegenteil im allgemeinen sehr klein gegen 1 und zwar um so 

 mehr, je größer die kinetische Energie des Elektrons ist, was jedoch bereits damals aus der (deutschen) 

 Literatur leicht ersichtlich war. 



520| Wir rechnen rund den vollen Querschnitt stets zu 130 pc (des gaskinetischen Querschnitts). 

 Wie groß er tatsächlich für v = '026 ist, ist unbekannt, da die Angabe für Qi hier fehlt; es bleibt aber, 

 wie man sieht, nicht viel Raum für etwaige Durchquerungen mit Lichtemission beim Optimum der 

 Sekundärstrahlung. (Vgl. auch Note 516). 



