184 Energieverhältnisse. Sekundärmeiige pro gaskinetische Durchquerung. 



Allgemein erhält man, wie leicht einzusehen, aus der Zahl Q, der Sekundärstrahlungen 

 pro Zusammentreffen — je zu 1 Elektron gerechnet ^^•'* — die Sekundärmenge 

 pro gaskinetische Durchquerung, ö, nach der Gleichung 



Diese Zahl I gibt auch gleichzeitig die Wahrscheinlichkeit dafür an, daß bei Durch- 

 setzung des gaskinetischen Querschnittes Sekundärstrahlung stattfinde (siehe die Werte 

 in der letzten Spalte der Tab. 15, dazu Note 513a). Die Wahrscheinlichkeit für eine 

 Durchquerung ohne Sekundärstrahlung ist 1 - §; sie trifft bei v > '3 zusammen mit der 

 Wahrscheinlichkeit für eine Durchquerung ohne Geschwindigkeitsverlust (da dann Q, = 0, 

 vgl. Tab. 15). 



c) Nach Überschreitung des Optimums der Sekundärstrahlung geht noch 

 immer ein großer Teil der Durchquerungen unter anderweitigen Energieleistungen (z. B. 

 Lichtemission) vor sich (Q, groß), so daß selbst bis v = '05 noch fast jede Durchquerung 

 mit Geschwindigkeitsverlust verbunden sein muß. Erst bei darüber hinaus steigender Ge- 

 schwindigkeit nimmt die Häufigkeit der Geschwindigkeitsverluste sehr ab. Die meisten 

 Durchquerungen gehen dann ganz ohne Energieverlust vor sich, wie unter a betrachtet. 

 Dennoch ist die Wahrscheinlichkeit dafür, daß ein Elektron eine gegebene Strecke x ganz 

 ohne Geschwindigkeitsverlust durchsetze, sehr gering, wenn x nicht außerordentlich klein 

 ist; sie beträgt (1 - ö) ^B/L,, was z. B. bei Vioo Grenzdicke (x = X/100) und v = "3 lO"* 

 imd bei v = '9 10"^" ausmacht (für Luft; der Größenordnung nach auch für andere 

 Stoffe geltend). 



3. Im emzelnen ist über die Energieabgabe von den Elektronen an die Atome des Mediums 



folgendes zu bemerken: 



a) Bei den allerkleinsten Geschwindigkeiten, in der Nähe von v = 0, 

 ist jede Begegnung des Elektrons mit dem Atom mit (echter oder unechter) Absorption 

 verbunden (Qa= l'S); das Atomvolumen ist undurchdringlich für das Elektron. Energie- 

 abgabe an das Atom für Sekundärstrahlung oder Lichtemission findet dabei nicht statt 

 (Qi=0) Qi = 0), bis eine gewisse Mindestgesch\vindigkeit erreicht ist^^i. 



b) Die Mindestgeschwindigkeit der Energieabgabe ist nach Herrn Akes- 

 soNS Untersuchung^^^ im allgemeinen kleiner als die Grenzgeschwindigkeit der Sekundär- 

 strahlung. So wurden für Og bzw. H2 die Mindestgeschwindigkeiten 8 bzw. 7"5 Volt 

 gefunden, während die Grenzgeschwindigkeiten 9"5 bzw. U '5 Volt sind (Tab. 10); bei 

 Hg-Dampf findet Zusammenfallen beider Geschwindigkeiten bei 5 Volt statt (vgl. 

 Note 487). 



52oaj Vgl. über die sehr geringe Wahrscheinlichkeit mehrfacher Elektronenemissionen Note 516. 



"1) Im Falle der unechten Absorption (= echten Reflexion) geht das Elektron mit ungeänderter 

 oder auch verminderter Geschwindigkeit vom Atom weg (siehe den Abschnitt über Diffusion, VII B 4 d) ; 

 im Falle der echten Absorption verschwindet die ganze kinetische Energie des Elektrons. Es wäre 

 in diesen Fällen direkte, bzw. indirekte Wärmeentwickelung als Ersatz der verlorenen Energie an- 

 zunehmen (vgl. B 2 ß, y). 



•22) N. Akesson, Heidelb. Akad. 1914, A. 21. 



