Mindestgeschwindigkeit der Energieabgabe. Spez. Teil VI D 3 b. 185 



Es ist noch nicht ermittelt, ob diese Mindestgeschwindigkeit der Energieabgabe in 

 allen Fällen, wie bei Hg, der beginnenden Lichtemission entspricht (während die Grenz- 

 geschwindigkeit definitionsgemäß stets der beginnenden Sekundärstrahlung zugehört), 

 oder ob, namenthch wenn noch keine Sekundärstrahlung stattfindet, wie z. B. bei Og 

 zwischen 8 und 9"5 Volt oder bei Hj zwischen 7'5 und 11'5 Volt, andere Energieum- 

 setzung (vielleicht in Wärme) vorliegt^^^. 



Findet in dem Intervall zwischen der Mindestgeschwindigkeit der Energieabgabe 

 und dem Beginn der Sekundärstrahlung Lirhtemission statt, so würde deren Erregung 

 80 vorgestellt werden können, daß das Sekundärelektron schon in der Abtrennung be- 

 griffen war, aber wieder zurückkehrt^^* und dabei seine Energie an das (Licht-)Emissions- 

 elektron abgibt. Es wäre dies eine Erregungsart der Lichtemission analog der bei der 

 Phosphoreszenz und Fluoreszenz, wo sie auch bei der Rückkehr von Elektronen statt- 

 findet, die allerdings im Falle der Phosphoreszenz auf längere Zeit und vollständig vom 

 lichtemittierenden Atom abgetrennt sind. Solche Rückkehr eines Elektrons ohne vor- 

 heriges vollständiges Entweichen aus dem Atomverbande, wie soeben angenommen, scheint 

 in verschiedenen Fällen (auch in Flammen) lichtemissionserregend zu wirken; man könnte 

 das Erregung der Lichtemission durch Elektronenzupfung nennen^'^^. 



c) Über derMindestgesch windigkeit beginnen die Geschwindigkeitsverluste 

 der Elektronen, wie sie auch bei allen anderen, höheren Geschwindigkeiten vorhanden 

 sind, nur daß im letzteren Falle der absorbierende Querschnitt klein ist, also für Durch- 

 querungen des Atominnern Raum gibt, während er bei den kleinen Geschwindigkeiten 

 noch nahe die volle Größe des ganzen Atomquerschnittes hat. Offenbar findet also das 

 Zusammenwirken des Atoms mit den Elektronen, welches die Geschwindigkeitsverluste 

 verursacht, bei den geringen Geschwindigkeiten nahe der Oberfläche des Atoms statt, 

 und da die Verluste bei (nahe) geradlinigem Weitergehen des Atoms beobachtet sind, 

 kann man von streifenden Durchquerungen reden, als charakteristisch für Elektronen 

 geringer Geschwindigkeit, welche die inneren Teile des Atoms nicht durchsetzen 

 können^^^. 



Für diese geringen Geschwindigkeiten, dicht oberhalb der Mindestgeschwindigkeit, 

 besteht Herrn Akessons sehr bemerkenswertes Resultat, daß die Geschwindigkeits- 

 verluste gleich dieser Mindestgeschwindigkeit sind, so daß dieselbe eine Verluststufe von 

 fester Größe bildet, welche für streifende Durchquerungen gilt'^~'. 



52') Man könnte aus dem sofortigen Beginn der Sekundärstrahlung bei der Mindestgeschwin- 

 digkeit bei Hg auf kleine Abtreniiungsarbeit Ug bei diesem Atom schließen und aus dem erst bei höheren 

 Geschwindigkeiten einsetzenden Beginn bei Hj und O2 auf größere Abtrennungsarbeit, was mit den son- 

 stigen Befunden über ITs gut übereinstimmt (siehe C 2 e). 



524) Vgl. J. Stark, Jahrb. d. Radioaktivität 13, S. 435, 1916. 



5") Vgl. hierüber Heidelb. Akad. 1914, A. 17, S. 51, 52. 



"«) Sehr große Geschwindigkeitsverluste bei langsamen Strahlen, deren Elektronen nur einzelne 

 Gasmoleküle getroffen hatten und dann nahe gradlinig weitergegangen waren, habe ich bereits 1903 

 gemessen (Ann. d. Phys. 12, S. 726 u. f.; vgl. auch Ann. d. Phys. 40, S. 434 u. f. 1913). 



Auch bewegte Atome können bei genügender Geschwindigkeit andere Atome streitend durch- 

 queren und haben dabei Geschwindigkeitsverluste ( Kanalsirahlen) ; bei sehr großen Geschwindigkeiten 

 finden aucli volle Durchquerungen statt (a-Strahlen). Vgl. Note 155 und die Untersuchung über 

 positive Strahlen, Heidelb. Akad. 1913, A. 4. 



5") N. Akesson, a. a. O. Es ist das Besondere der Untersuchung des Herrn Akesson — im 

 Vergleich zur nahe gleichzeitigen, verwandten Untersuchung der Herren Franck u. G. Hertz — , daß 



