186 Energieverhältnisse. Energieverluststufen; Annäherung an v = l. 



d) Bei weiter wachsender Geschwindigkeit darf man nicht annehmen, daß 

 dieselbe konstante Verluststufe in Geltung bleibe. Denn einesteils haben wir die Sekundär- 

 geschwindigkeiten von sehr uneinheitlicher Größe und mit wachsender Primärgeschwin- 

 digkeit auch wachsend gefunden (VD2), und dasselbe muß von den Geschwindigkcits- 

 verluststufen gelten, welche die Energie der Sekundärgeschwindigkeiten liefern; andern- 

 teils ist auch für die Lichtemission anzunehmen, daß verschiedene Wellenlängen, ent- 

 sprechend der verschiedenen Größe ihrer Lichtquanten, verschieden große Geschwindig- 

 keitsverluste beanspruchen werden. Die in jedem Einzelfalle einer Durchquerung auf- 

 tretende Verluststufe wird also sehr wechselnd sein und zwar — nach den gefundenen 

 Sekundärenergien — um so mehr, je höher die Geschwindigkeit ist, wobei zugleich die 

 Häufigkeit des verlustfreien Durchquerungsfalles steigt (vgl. 2). Offenbar hängt also 

 die Größe der umgesetzten Energie (Verluststufe) außer von der Geschwindigkeit auch 

 von der Lage der Elektronenbahn im Atom bei der Durchquerung ab. Die mittlere 

 Verluststufe, genommen über alle überhaupt mit Verlust verbundenen Durchquerungen, 

 ist oberhalb v = '35 unmittelbar durch die Zahlen Pj+Ilj in Tab. 13 gegeben^^'*. 



e) Bei Annäherung an v=l, wo P = oo und dP/dv = oo wird, liegt, so weit man 

 durch Extrapolation sehen kann, folgendes vor: es gehen a, dv/dx und s' gegen Null 

 (siehe die betr. Abschnitte), wobei dP/dx = (dP/dv) (dv/dx) endlich bleibt (wahrschein- 

 lich konstant, vgl. lASa, IlCla-d). Nach Gl. 30 (mit FI, = konst.) kann dann P, 

 gegen oo gehen und 1 endlich sein, und dies entspricht auch ganz der Erwartung; denn 

 mit sehr hohem P, kann trotz verschwindendem s' s endlich bleiben, wie es der Lauf der 

 Kurve Taf. VII zeigt und 1 kann hier, da m=oo, direkter Wärmeentwicklung entsprechen 

 (vgl. B2aa). 



Man hätte also bei allerhöchsten Geschwindigkeiten zu erwarten: äußerst geringe 

 Absorption, deren Energie aber ganz in durchdringende Wellenstrahlung umgesetzt 

 wird (Dl); geringen Geschwindigkeitsverlust, aber entsprechend endlichem Energie- 

 verlust, als dessen Äquivalent Erwärmung dos Mediums und die summarische Sekundär- 

 strahlung s = 40 (Grenzwert für v=l nach Taf. VII) erscheint, wobei der Ursprung 

 der letzteren äußerst geringe reine Sekundärstrahlung, aber mit sehr hohen Geschwin- 

 digkeiten ist, so daß sie fast ganz aus Tertiärstrahlung besteht. 



Man sieht daraus, daß die Verluststufe bei v = 1 durchschnittlich höher als bei 

 allen anderen Geschwindigkeiten, aber endlich zu erwarten ist. 



f) Als Bruchteil der Gesamtenergie des Elektrons aufgefaßt, ist die 

 mittlere Verluststufe bei den kleinen Geschwindigkeiten groß (sie ist nahe 1 in der 



sie nicht nur eine gewisse Mindestgeschwindigkeit der Energieabgabe nachweist (deren Bestehen als 

 Grenzgeschwindiglveit der Sekundärstrahlung auch schon vorher bekannt war), sondern auch zeigt, 

 einerseits, daß diese Mindestgeschwindigkeit für gewisse Moleküle auch unterhalb der Grenzgeschwin- 

 digkeit liegen kann, anderseits, daß sie für größere Geschwindigkeiten auch als Verluststufe zur Gel- 

 tung kommt, und außerdem noch, daß diese stufenweisen Verluste bei nahe geradlinigem Vorbeigang 

 der Elektronen an den Atomen stattfinden (streifende Durchquerungen). Das Verdienst der Arbeiten 

 der Herren Franck und Hertz (Zitate in Note 487) liegt dagegen darin, daß sie einerseits das Bestehen 

 echter Elektronenreflexion in gewissen Fällen nachgewiesen haben (s. hierüber Abschn. VII B 4), 

 andererseits im Quecksilberdampf den Zusammenhang der Mindestgeschwindigkeit mit der Licht- 

 emission nach Maßgabe des Energiequants experimentell verfolgen konnten. 



5t!7aj Wollte man das Mittel über sämtliche Durchquerungen nehmen, auch die ohne \'erlusl ein- 

 begriffen, so wäre noch mit ä aus Tab. 15 zu multiplizieren. 



