Absorption und Geschwindigkeitsverlust. ^ _^^®^ ■''®,'L}^1 '^ ?i" ™? 



Gegend der Grenzgeschwindigkeit), dann (nach Tab. 13, vgl. d) bei steigender Ge- 

 schwindigkeit schnell abnehmend bis zu sehr kleinen Werten (rund O'OOOl bei v=7 bis '8), 

 zuletzt aber wieder steigend (auf O'OOOS bei v='99). Selbst die maximale, merklich vor- 

 kommende Verkiststufe (Sekundärenergie 8000 Volt nach Dlb) beträgt jedoch bei 

 V = '99 nur 0'0025 der Gesamtenergie. 



g) Verglichen mit diesen relativ sehr kleinen Stufen des Sinkens der Energie bei dem 

 wirksamen Teil der Durchquerungen erscheint der Fall der Absorption, welcher ein 

 Sinken der Energie um ihren Gesamtbetrag darstellt, gänzlich verschieden, so daß Über- 

 gänge kaum zu vermuten wären, wie wir denn auch von Anfang an vergeblich nach 

 Zeichen solcher Übergänge zwischen Geschwindigkeitsverlust und Absorption gesucht 

 haben. Allerdings ist die Häufigkeit des Absorptionsfalles in der Gegend von v = '99 

 rund SOOOmal geringer als die des Geschwindigkeitsverlust falles (nach Tab. 15), wo- 

 nach in dieser Geschwindigkeitsgegend die Absorption als sehr seltener Extremfall großen 

 Geschwindigkeitsverlustes erscheinen könnte; jedoch in der Gegend von v='07 sind (nach 

 derselben Tabelle interpoliert) die Absorption mit gänzlichem Geschwindigkeitsverlust 

 und die Durchquerung (mit der mittleren Verluststufe CGI) nahe gleich häufig, was 

 wieder Übergänge auszuschließen scheint. Auch sind Absorption einerseits und Geschwin- 

 digkeitsverlust mit Sekundärstrahlung anderseits im Endresultat ganz voneinander 

 verschieden, indem im ersteren Falle ein Elektronenstrahlungs-Äquivalent der verlorenen 

 Energie fehlt, während es im zweiten vorhanden ist. Auch Absorption und Geschwin- 

 digkeitsverlust mit Lichtemission sind einander nur wenig ähnlich, denn die Äther- 

 wellenstrahlung als Energieäquivalent kann im ersteren Falle fehlen; sie tritt, soweit 

 bis jetzt bekannt, sogar nur sehr selten auf (D 1). In welcher Weise alsdann die 

 Energie des absorbierten Elektrons in die tatsächlich zu beobachtende Wärme übergeht 

 ist allerdings noch aufzuklären; es wäre möglich, daß die zu vermutende, noch nicht 

 untersuchte absorbierbare Wellenslrahlung (siehe B2b und B4c) Aufschluß gäbe über 

 Einzelheiten des Absorptionsvorganges, der sie hervorgebracht hat, soweit er in den 

 Atomen selber abläuft. Daß wir aber den Vorgang der Absorption bis zum absorbieren- 

 den Atom — oder etwa der absorbierenden Atomgruppe — hin richtig verfolgt haben, 

 ist wohl nicht zu bezweifeln (Allg. Teil, HCl d), und der auch hierbei bemerkte Mangel 

 irgendwelcher Übergänge zwischen Absorption und Geschwindigkeitsverlusten bestätigt 

 dies, indem er keinerwegs für die anderweitig geäußerten Auffassungen der Absorption 

 spricht, die zum Teil geradezu auf die Verwischung des Unterschiedes zwischen Ab- 

 sorption und Geschwindigkeitsverlust gegründet sind (vgl. Allg. Teil, IIC2). 



h) Die angenäherte Massenpro port in nali tat, welche wir bei der Sekundär- 

 strahlung, sowie — damit zusammenhängend (C2a) — bei den Geschwindigkeits- 

 verlusten, aber auch bei der Absorption fanden, kann dahin gedeutet werden, daß bei 

 diesen Vorgängen sämtliche Dynamiden^^^s ^jg,. Atome des Mediums in nahe gleicher 

 Weise beteiligt sind. 



Bei der Absorption erscheint dies insofern verständlich, als man alle Dynamiden 

 als einander ungefähr gleich annehmen kann, und als keine derselben eine dauernde 

 Veränderung zu erfahren braucht. 



"») Siehe III F 3. 



