Analogien mit Licht und positiven Strahlen. Spez. Teil VII. 191 



Die echte Reflexion langsamer Strahlen (und auch eventuell vorkommende echte 

 Reflexion schneller Strahlen mit sehr großem Geschwindigkeitsverlust^^^) ist identisch 

 mit der unechten Absorption; denn beide bedeuten denselben Übergang der geordneten 

 Strahlbewegung der hierbei nach wie vor freien Elektronen in die ungeordnete Bewegung^^^, 

 die wir auch kurz gasmolekulare Bewegung nennen, da langsame freibleibende Elektronen 

 im wesentlichen wie Gasmoleküle von Elektronenmasse sich verhalten^*". Man hat daher 

 in den Angaben für die Häufigkeit der Absorption beim Zusammentreffen von Elektro- 

 nen beliebiger Geschwindigkeit mit Atomen (siehe die Zahlen Q,^ in Tab. 13) unmittel- 

 bar auch Angaben für die maximal mögliche Häufigkeit echter Reflexion (mit nicht großer 

 Endgeschwindigkeit). Maximal sind die Angaben, weil ein Teil der stattfindenden Ab- 

 sorptionen auch echt sein kann (Festgehaltenwerden des Elektrons am Atom). Es ist 

 danach die Möglichkeit solcher echter Reflexion bei steigender Strahlgeschwindigkeit in sehr 

 rascher Abnahme. Beispielsweise kann bei v = T nur mehr höchstens 3'5 pc der Zusam- 

 mentreffen (mit Luftmolekülen) solche Reflexion ergeben, bei v = '3 nur mehr O'OU pc, 

 bei v = '9 nur 25-10-^pc. 



A. Vorbemerkungen und Übersicht. 



Die diffuse Ausbreitung der Kathodenstrahlen in der Materie trat zum erstenmal 

 in reiner Form, einwandfrei untersuchbar in die Erscheinung, als am Aluminiumfenster- 

 entladungsrohr der Lauf der Strahlen in beliebigen, auch dichten Gasen, wie in gewöhnlicher 

 Luft, der Beobachtimg zugänglich wurde. Es war das auch der erste Fall von diffuser 

 Ausbreitung einer anderen Strahlung als Licht, welchem letzteren gegenüber bis dahin 

 allein ,, trübe Medien" untersucht worden waren; gleichzeitig zeigten sich dabei zum ersten- 

 mal Medien „trübe", wie reine elementare Gase, die allen vorher gebräuchlichen Agentien 

 gegenüber keine Inhomogenität verrieten^". Später — als bereits erkannt war, daß die 

 Diffusion der Kathodenstrahlung in Ablenkungen der Elektronenbahnen bei den Atom- 



schwer von Reflexion langsamer Strahlen unterscheidbar wäre. Wir fassen den Fall, welcher besonders 

 bei der Elektrizitätsleitung in gasförmigen Medien und wohl auch in festen Metallen eine Rolle spielt, 

 hier nicht weiter ins Auge; er ist in den genannten Beziehungen bereits früher eingehend behandelt 

 worden (Ann. d. Phys. 40, S. 411 u. ff. u. 41, S. 77 u. ff., 1913). 



"') Echte Reflexion schneller Strahlen ohne Geschwindigkeitsverlust, oder mit nur geringem 

 Geschwindigkeitsverlust würde sehr viel höhere als gasmolekulare Geschwindigkeit ergeben und würde 

 daher nicht wie Absorption wirken und nicht als solche gemessen werden. Nachgewiesen ist bisher 

 echte Reflexion schneller Strahlen weder mit noch ohne Geschwindigkeitsverlust (vgl. Näheres in 

 Note 685). 



639) Vgl. die Definition der Absorption (III). 



"") Vgl. die Untersuchungen über Elektronenbewegung, Ann. d. Phys. 40, S. 393 u. 41, S.58, 1913. 



^") Der diffuse Lauf in Luft machte auch sofort und unmittelbar deutlich, daß die Kathoden- 

 strahlen in ihrem Zusammenwirken mit der Materie noch ungeahnte und zugleich fundamentalste, 

 nämlich die Atome und den Äther betreffende Erkenntnisse zu liefern imstande sein werden; denn 

 offenbar handelte es sich dabei um ganz neuartige Wirkungen der einzelnen Moleküle bzw. Atome der 

 Luft, deren jedes diesen Strahlen gegenüber als gesondertes Hindernis auftrat, so daß man die Atome 

 in weit unmittelbarerer Weise als bis dahin zu Untersuchungsobjekten werden sah, während zugleich 

 die Strahlen, das nun zu reinen Versuchen zugänglich gewordene Untersuchungsmittel, auch an sich, 

 als Gegenstand fortgesetzter Untersuchung, von um so größerer Wichtigkeit erscheinen mußten, als 

 sie sich als Äthervorgänge von so außerordentlicher, vorher ungekannter Feinheit zeigten, daß ihnen 

 gegenüber die molekulare Struktur der Materie unmittelbar in die Erscheinung trat. (Vgl. Annalen der 

 Physik 51, S. 266, 267, 1894.) 



