192 Diffusio!\ Übersicht der vorhandenen Diffusionstheorien. 



durchqiierimgen bestehe — kamen noch die a-Strahlen als ähnhches Beispiel hinzu, 

 und die Untersuchung von deren dirfi'sei Ausbreitung in der Materie konnte dann von 

 den bei den Kathodenstrahlen bereits gemachten Erfahrungen Nutzen ziehen^*^. Ob- 

 gleich hiermit heute bereits zwei analoge Fälle diffuser Ausbreitung zur Verfügung 

 stehen, nämlich der ältere des Lichtes und der neuere der a-Strahlen, so ist doch die 

 Untersuchung der Diffusion der Kathodenstrahlen noch keineswegs als befriedigend 

 erledigt anzusehen; man besitzt keine nach allen Seiten hin genügende Theorie des Vor- 

 ganges, auch nicht für den vereinfachten Fall, daß man von der Änderung der Größe 

 der Geschwindigkeit bei den Durchquerungen absehen wollte. Der Grund hiervon liegt 

 in den mathematischen Schwierigkeiten, welche der quantitativen Verknüpfung der 

 (qualitativ genügend bekannten, in Abänderung der Geschwindigkeitsrichtung beste- 

 henden) Einzelwirkung des Atoms mit der beobachtbaren Gesamtwirkung beliebig von 

 der Strahlung getroffener Volumina entgegenstehen. 



Wir werden im Vorliegenden unter C und D und F drei verschiedene Behandlungsarten 

 des Problems vorbringen: Theorie der Diffusion in kleinen Winkeln; Riickdiffusionstheorie; 

 Prinzip der geometrischen Ähnlichkeit. Jede dieser Behandlungsarten betrifft eine andere 

 Seite des Vorganges, ohne daß bis jetzt eine Ergänzung zu einem quantitativ abge- 

 schlossenen Gesamtbild stattgefunden hätte, obgleich dies bei genügender Weiterentwick- 

 lung jeder einzelnen derselben auf den näher anzugebenden Wegen erreichbar erscheint. 

 Die zwei ersten Behandlungsarten gehen von beobachteten charakteristischen Spezial- 

 fällen aus, idealisieren dieselben aber in verschiedener und zwar einander gegen- 

 seitig ausschließender Weise; die dritte geht auf die Betrachtung der Einzelbahnen 

 der Elektronen ein und stellt in gewissem Maße Verbindung zwischen den beiden 

 ersten her. 



Unter B betrachten wir die grundlegenden Erfahrungen, sowie auch die sonstigen, 

 zu weiteren Anhaltspunkten der Theorie geeigneten, charakteristischen Beobachtungs- 

 resultate über Diffusion; Teil E behandelt speziell die Messung der Rückdiffusion, wo- 

 gegen die echte Reflexion ganz unter B (4a— d) verwiesen ist. 



Die in den vorhergegangenen Abschnitten I — VI einheitlich durchgeführte Berück- 

 sichtigung der Diffusion bei den übrigen Wechselwirkungen zwischen Elektronen und 

 Materie benutzte eine Zusammenfassung der wesentlichsten Ergebnisse der hier im 

 einzelnen behandelten Diffusionsuntersuchungen, wobei man mit den bereits im Allg. 

 Teil unter IV angegebenen 4 Größen auskommt, nämlich dem Umwegfaktor B und den 

 drei orientierenden Dicken Xj, Xn, Xm, deren Bedeutung und Ermittlungsweise wir in 

 diesem Abschnitte eingehend behandeln. 



"2) x)ig a-Strahlen wurden meist in England untersucht, wo man deren diffuse Ausbreitung 

 scattering nannte; merkwürdigerweise haben dann deutsche Autoren den englischen Ausdruck in die 

 deutsche Literatur übertragen und es für angemessen gehalten, gelegentlich auch vom „Scattering der 

 Kathodenstrahlen" zu schreiben, obgleich die Sache zu diesem Namen von nicht so fern her stammte. 

 Es war auch sonst bisher bei den wesentlichsten Erkenntnissen über die diffuse Ausbreitung stets die 

 Untersuchung der Kathodenstrahlen der der a-Strahlen vorausgegangen; so wurde beispielsweise auch 

 die Rückdiffusion (sogen, diffuse Reflexion) der a-Strahlen erst gefunden (H. Geiger u. E. Marsden, 

 Proc. Roy. Soc. 82, S. 495, 1909), nachdem sie vorher bei den Kathodenstrahlen festgestellt war 

 (A. Becker, 1905, siehe B2). Über die Grenze der Analogie in der Diffusion der a-Strahlen und 

 Kathodenstrahlen vgl. Note 685. 



