194 Diffusion. Abhängigkeit vom Molekulargewicht. 



b) Dicht hinter der Blendenöffnung, durch welche die vom nicht weit abstehenden 

 Fenster kommenden Strahlen treten, waren stets scharf begrenzte, geradliniger Ausbrei- 

 tung entsprechende Kernflecke zu beobachten; in zunehmendem Abstand von der Öffnung 

 bildeten diese Kerne zuerst Höfe um sich aus, verloren dann weiter allmählich ihre scharfe 

 Begrenzung und lösten sich schließlich ganz in den Hof auf, zu einem gleichmäßig ver- 

 waschen in die dunkle Umgebung übergehenden Flecke, der (bei genügender Intensität) 

 stets breiter war, als es geradliniger Ausbreitung entsprochen hätte. Wesentlich ist, 

 daß — wie die Kernflecke zeigen — in allen Gasen eine gewisse Strecke nahe geradliniger 

 Ausbreitung zu beobachten war, deren Länge aus den Bildern abmeßbar ist, und auf 

 welche wir noch zurückkommen. Es ist dies die Strecke Xj, welche wir im Vorliegenden 

 als „Parallelfalldicke" von vornherein eingeführt haben. 



c) Die Vergleichung der verschiedenen Gase ergab, daß sie sich in dem Grade ihrer 

 Trübung — beurteilt nach der Erstreckung der nahe geradlinigen Ausbreitung und nach 

 den seitlichen Verbreiterungen — nur nach der Dichte richteten. Das dichtere Gas war 

 jedesmal das trübere, und dies wurde später auch bei einer noch größeren Reihe von 

 (12) Gasen bestätigt^^^ Derselbe Zusammenhang mit der Dichte wurde auch gleichzeitig 

 für die Absorption gefunden; jedoch zeigten sich bei der darauffolgenden eingehenderen 

 Untersuchung (1895) die bekannten Abweichungen von der Massenproportionalität bei 

 der Absorption, besonders deutlich bei Wasserstoff, der mehr absorbiert als seiner Dichte 

 entspräche. Es ist nun sehr bemerkenswert, daß eine entsprechende Abweichung des 

 Wasserstoffes bei der Diffusion an den Strahlbildern nicht zu finden ist. Ordnet man die 

 Strahlbilder nach Maßgabe der jeweiligen Absorption^", ähnlich wie sie in der Tabelle IV 

 a. a. 0. (1894, S. 265) nach Maßgabe der Dichte geordnet sind, so erhält man eine Reihe, 

 in welcher die Wasserstoffstrahlbilder meist um 1 bis 2 Plätze weiter gegen das Ende 

 der stärkeren Absorption hin zu stehen kommen, als nach der Reihenfolge der Dichten, 

 wie es der erwähnten Abweichung der Absorption von der Massenproportionalität ent- 

 spricht. Diese Reihenfolge der Absorption ist aber — wie die Strahlbilder deutlich zeigen 

 — nicht verträglich mit der der Trübung, während die Reihenfolge der Dichten ganz der 

 der Trübimg entspricht. Es zeigt sich also, daß die Diffusion nicht nach der Absorption, 

 sondern unmittelbar nach der Dichte, oder, was bei Vergleichung verschiedener Gase 

 dasselbe ist, nach dem Molekulargewicht sich richtet. Wir kommen auf diesen sehr 

 wesentlichen Zusammenhang zurück (G4b). 



d) Es wurde gezeigt, daß bei zunehmender magnetischer Ablenkbarkeit (abnehmender 

 Geschwindigkeit) der Lauf der Strahlen diffuser wird und zwar in sehr erheblichem Maße. 



Auf diese unter 1 betrachteten Versuche gründet sich die Theorie der Diffusion 

 in kleinen Winkeln (C). 



2. Riickdiffusion. 



a) Die ersten reinen Versuche über Rückdiffusion (,, Reflexion") der 

 Kathodenstrahlen sind von Herrn A. Becker ausgeführt worden^**, nachdem kurz vor- 



können; vgl. auch C4aß. Wie die Endresultate dieses Abschnittes zeigen, ist die Rückdiffusion bei 

 Luft wegen des kleineu Molekulargewichtes auch überhaupt nur gering. 



"«) Ann. d. Physik 56, S. 265, 266, 1895. 



^") Unter Benutzung der in den Ann. d. Physik 56, S. 263, Tab. IV, 1895 gegebenen Absorp- 

 tionsvermögen g und nach dem Druck. 



"») A.Becker, Ann. d. Phys. 17, S. 428 bis 431 u. 447,448,1905 (12. Apr., Habil.-Schr. v.l. März). 



