strahlumrisse. ^P^l!iL}!lL£,i±__i5? 



ß) Längs der Strahlachse (r = 0) zeigen die Gleichungen schnelle Intensitätsabnahme 

 an, nämlich wie d"~^ schnellere also als es geradliniger Divergenz entspräche (d~^), wie 

 es auch die mit wachsendem d zunehmend divergenten Formen der Strahlbündel unmittel- 

 bar bestätigen. Diese aus rein geometrischen Gründen der Ausbreitung folgende Abnahme 

 ist es fast allein, welche innerhalb des Gültigkeitsbereiches der Gleichungen in Betracht 

 kommt; die schließliehe starke Abnahme nach e-«* infolge der Absorption (Gl. 38) 

 kommt, nach den Zahlenwerten von a und a, erst zur Geltung, wenn die Diffusionswinkel 

 schon sehr groß geworden sind (vgl. 5). 



In dünnen Medien, wo große Diffusionswinkel erst in großen Abständen von 

 der Eintrittsstelle des Strahles (Blende) erreicht werden, spielt demnach die Intensitäts- 

 abnahme aus den rein geometrischen Gründen der seitlichen Ausbreitung die Hauptrolle 

 und begrenzt die verfolgbare Länge des Strahls; die Absorption kommt wenig in Be- 

 tracht. So bei den meisten Strahlbildern von 1894, wie Abb. 4, deren längste (bei ver- 

 dünnten Gasen) aus diesen rein geometrischen Gründen schon bei kleinen Diffusions- 

 winkeln, weit vor Erreichung von Xn abbrechen. 



In dichten Medien dagegen, wo schon nahe der Eintrittsstelle volle Diffusion (x„) 

 erreicht ist, ehe starke Strahlquerschnittvergrößerung stattgefunden hat, bleibt die 

 Intensität groß genug, um alle Phasen des Fortschreitens der Diffusion (Xj, x^, Xm) 

 gut verfolgen zu können, und es ist die Absorption, welche das beobachtbare Strahlen- 

 - ende bestimmt. So im Strahlbilde von 1894 bei Luft von 1 Atm. und noch mehr bei 

 Ausbreitung in festen Medien, wie sie von Herrn Crowther beobachtet worden ist 

 (vgl. IV G, Note 343). 



y) Setzt man J = konst., so erhält man die Gleichung der Kurven gleicher Intensi- 

 tät — Isophoten — in der Achsenebene des Strahls, 



d^a 



(konst.-3iogd-ad) , 40) 



3L, 



welche den m den Strahlbildern (B 1) gezeichneten Strahlumrissen etwa entspricht: 

 Wächst d von Null an, so steigt r von Null erst langsam, dann beschleunigt zu einem 

 Maximum an, um dann rasch wieder gegen Null zu fallen. 



b) Der aus den Strahlbeobaehtungen entnommene Satz, daß 2 beliebige Gase, 

 durch Druckvariation auf gleiche Dichte D gebracht, gleiche Strahl- 

 bilder ergeben (Blc)^^^ ist nach den Gleichungen 36 — 40 dahin zu deuten, daß 

 diese Gase gleiche Werte von L,/a besitzen, oder, da L,= l/Nq (q =Molekülquerschnitt)593 

 und D = NM (N = Zahl der Moleküle im cm^, M = Molekulargewicht), daß der Trübungs- 



5'2) Es sei sogleich bemerkt, daß die Gleichheit in der Ditfusionswirkung bei gleicher Dichte 

 nur so lange besteht, als überhaupt nur geringe Bahnkrümmungen vorkommen, wie es hier voraus- 

 gesetzt ist. (Vgl. weiter unten über die Einzelbahnen, F. 3 b, wo sich zeigt, daß im allgemeinen zu 

 gleicher Diffusionswirkung gleiches Molekulargewicht und gleiche freie Elektronenweglänge geliören.) 

 Außerdem kann der Satz — da er sich auf Diffusion unter Durchquerungen, nicht Reflexion, bezieht — 

 nur bei Geschwindigkeiten gelten, die Durchquerungen ergeben, die also nicht sehr klein sind; bei sehr 

 kleinen Geschwindigkeiten, wo Reflexionen überwiegen (Bida), ist nicht mehr die DiclUe, sondern 

 die Molekülzahl in der Volumeneinheit in erster Annäherung bestimmend für die Diffusionswirkung, 

 wie es bei A und H^ beobachtet wurde (Ann. d. Phys. 12, S. 480, 1903), was wegen der nahen Gleich- 

 heit der Molekülquerschnitte unmittelbar verstandlich ist. 



5") Siehe Note 387. 



