208 Diffusion. Theorie der Diffusion in kleinen Winkeln. 



nügend übereinstimmend, 0'0013 cm). Der im Verhältnis zur Dichte große Wert von 

 Xj, welchen wir imter IC2 für Sn bemeikten, scheint der für dieses Metall besonders 

 großen freien Weglänge L^ zu entsprechen (siehe Tab. 16). 



Den Orientierungswert von Xj, trotz der unschailen und damit etwas willkürlichen 

 Begrenzung, haben wir bereits im Allgemeinen Teil (Abschnitt IV) hervorgehoben und 

 im Speziellen Teil, Abschn. I, III und IV benutzt. 



5. Vergleiehung von Diffusion und Absorption. 



Die Absorption vernichtet in der vorbetrachteten Luft dicke Xi = 3cm, welche den 

 Parallellauf bei v = "92 in eine mittlere Divergenz von 20" verwandelt, nur weniger als 

 2 pc der Intensität (a nach Taf. 111). Man sieht also, daß die Absorptionswirkung viel 

 geringer ist als die Trübungswirkung, insofern erstere erst dann starken Intensitätsabfall 

 bewirkt, wenn die Dirfusionswinkel schon sehr groß geworden sind; und da beide an- 

 genähert massenproportional sind, gilt dies für alle Medien. Das Resultat geht übrigens 

 auch daraus hervor, daß die Schichtdicke Xu, bei welcher ein paralleles Bündel schon 

 in vollkommene Diffusion übergegangen ist (mit V/inkeln von 180" und mehr), stets so 

 klein ist, daß sie noch keine starke Absorption ergibt (siehe die Zahlenwerte unter VII F 4). 

 Daß für langsamere Strahlen, v = '34, dasselbe gilt, zeigen die Strahlbeobachtungen von 

 1894 (Bl). Man entnimmt z. B. aus Abb. 4 (siehe B) unmittelbar etwa x, =3cm für Hg 

 von 40 mm Druck (mit Zuziehung der hier nicht abgebildeten Beobachtung bei 88 mm 

 Druck)=»", gültig also lür jedes Medium von gleicher Dichte, 0'0000047gr/cm3. Die Absorption 

 vernichtet in solchem Medium auf gleicher Strecke Xj etwa 2 pc der Intensität, also hier 

 ebenfalls wenig, wie bei den schnelleren Strahlen*^"". Für alle Geschwindigkeiten können 

 also, ehe die Absorption es verhindert, sehr stark gekrümmte, auch rückläufige Elektronen- 

 bahnen zur Geltung kommen, wie es die Erscheinung der Rückdiffusion auch unmittel- 

 bar zeigt. 



6. Das Gebiet der Anwendbarkeit dieser Diffusionstheorie erstreckt sich offenbar 

 auf den Übergang des Parallelfalles in den Normalfall. Den Beginn dieses Übergangs 

 stellt sie gut dar, wie wir sahen (4d); schon vor Eintritt des Normalfalles, d. i. bei 

 Schichtdicken in der Nähe von Xji muß sie aber versagen, weil alsdann Elektronen- 

 bahnen vorkommen, die von der ursprünglichen Richtung weit abweichen. Man kann daher 

 die Gleichungen dieser Theorie auch nicht anwenden, um den Umwegfaktor B zu berechnen, 

 da derselbe eben für den Normalfall (vollkommene Diffusion, wie sie im betreffenden Me- 

 dium sich selbst herstellt) charakteristisch ist und auch nur für diesen Gültigkeit hat""!. 



599) Hieraus ergibt sich nach Gl. 42 a = 8- 10-5 {jj^ H^ bei v= '34, was allerdings nur als Anhalt 

 der Größenordnung nach angesehen werden kann. Es zeigt sich beim Vergleiche mit den Werten in 

 Tab. 16 die sehr starke Änderung von a mit der Strahlgeschwindigkeit. (Die Änderung ist allerdings 

 noch stärker, als nach Gl. 53 zu erwarten gewesen wäre, wovon die Ursache noch fraglich erscheint.) 



6ooj \^4r finden unter E3 durch den Umwegfaktor B das genauere Verhältnis bei den 2 Strahl- 

 geschwindigkeiten ; es zeigt sich, daß B für mittelschnelle Strahlen etwas größer ist als für die schnell- 

 sten Strahlen, wonach bei ersteren die Diffusion relativ zur Absorption etwas größer ist, als bei letzteren. 



«"i) Dies wurde bei Herrn Frimans Arbeit übersehen, als die von ihm gemessenen Absorptions- 

 koeffizienten vom Einfluß der Diffusion im Medium selbst befreit werden sollten durch Umrechnung 

 von den wirklichen, gel<rümmten Strahlwegen auf geradlinige Wege (Reduktion der praktischen auf 

 wahre Absorption.skoeffizienten, a.a.O. S. 381 und 382). Die mit Hilfe der Trübungsfaktoren a extra- 

 polatorisch berechneten Umwegfaktoren sind daher viel zu nahe 1 (vgl. Note 261). Die Strahllängen, 

 mit Hilfe deren die Trüburgsfaktoren a gemessen wurden, waren dagegen nicht von zu großer Länge, 



