Grundlagen; Gültigkeitsgrenzen. ..^.^üJE5iL}!iLP ^,1,™^? 



deren erste den Beitrag angibt, welchen ein der Platte x hinzugefügtes Dickendifferen- 

 tial dx zur Rückdiffusion aus der Platte durch dieselbe hindurch liefert, und deren zweite 

 den Einfluß desselben dx auf die durchgelassene Intensität angibt, nämlich Verminderung 

 infolge von Absorption und Rückdiffusion und Vermehrung durch die Rückdiffusion 

 vermittelst der Rückdiffusion der Platte selbst. 



Die Integrale dieser beiden Differentialgleichungen geben die Lösung des Problems 

 und bilden den eigentlichen Inhalt der Theorie. Ehe wir hierauf eingehen, seien die 

 Grundannahmen übersichtlich zusammengestellt. 



2. Gruudaunahmen und Gültigkeitsgrenzen. 



Man sieht, nach den hervorgehobenen tatsächlichen Grundlagen, daß — neben 

 der gegebenen Anfangsbedingung des breiten Bündels — weiter nichts vorausgesetzt ist 

 als die Konstanz von ao und ßo- Dies bedeutet: 



a) Man sieht ab von Geschwindigkeitsverlusten, welche ao und ßo, die jedenfalls 

 Funktionen der Strahlgeschwindigkeit sind, inkonstant machen müssen. 



b) Man läßt keine Veränderungen in der Richtungsverteilung der Strahlung beim 

 Fortschreiten längs x zu, welche ao und ßg zu Funktionen von x machen würden. 



c) Man nimmt an, daß ao und ßo für direkte und für rückläufige Strahlung dieselben 

 Werte haben. 



Dazu ist folgendes zu bemerken: 



Zu a: Die Vernachlässigung der Geschwindigkeitsverluste bedeutet an sich keinen 

 iMangel; man kann sie nachträglich einführen^"', wie wir das auch bei der Behandlung 

 der Absorption getan haben (Alig. Teil, IIClc). 



Zu b und c kann man sich nur mit Benutzung der Kenntnis vom wirklichen Laufe 

 der Kathodenstrahlen in der Materie äußern«"8_ Diese Kenntnis besagt, daß merkliche 

 Bahnkrümmung erst nach Verlauf sehr vieler Durchquerungen eintritt""^, wonach Knik- 

 kungen der Bahn unter spitzen Winkeln nach Art der Lichtreflexion ausgeschlossen sind. 



Hiernach sind die Grundannahmen der Theorie wie folgt zu beurteilen: 



a) Tritt ein paralleles Strahlenbündel senkrecht ins Medium ein, so kann zunächst 

 keinesfalls Rückdiffusion stattfinden (d.h. es ist ßo = 0), bis bei weiterem Eindringen 

 zunächst Bahnwendungen von 90" zustande gekommen sind, welche dann auch unmittelbar 



"") In einer Beziehung 2. Ordnung ist dies allerdings nicht der Fall. Wir finden nämlich (E 2 b), 

 daß rückditfundierte Strahlen größere Geschwindigkeitsvcrluste erleiden, als in ursprünglicher Richtung 

 weitergehende, und dies wird auch im Innern des Mediums der Fall sein und muß also die Bedingung c 

 unerfüllt machen, da mit der Geschwindigkeit auch a„ und ß» für hin- und für rückläufige Elektronen 

 verschieden werden, was nachträglich nicht korrigierbar ist. Wir berücksichtigen dies nicht weiter, 

 da c aus anderen Gründen (y) noch weit mehr belastet ist. 



*»8) H. W. Schmidt hebt die Annahme c selbst ausdrücklich hervor, geht aber auf die Frage 

 ihrer Gültigkeit nicht ein; noch weniger wird b von ihm untersucht. Es fehlte dem Verfasser die 

 damals bereits seit Jahren verfügbar gewesene Kenntnis über die Einzelheiten der Ausbreitung von 

 Kathodenstrahlen in der Materie (vgl. Note 609); er spricht die Meinung aus (a. a. 0., S. 691), man 

 wisse ,,über den eigentlichen Mechanismus der Absorption und Streuung nichts Näheres" (wozu wohl 

 Note 5 den Schlüssel gibt. Ähnliches zeigen die Noten 610 und 613). 



«»') Vgl. die Rechnung Ann. d. Phys. 8, S. 191 u. f., 1902, oder auch Abb. 4 und VII F5 im 

 Vorliegenden. 



