212 Diffusion. Theorie der Rückdiffusion mit Absorption. 



zur Rückläufigkeit führen können (d. h. zu endlichem Werte von ßo). Es hat also innerhalb 

 einer Schicht von gewisser Dicke, zwischen Xj und Xjj gelegen, ßo seinen Wert geändert, 

 entgegen der Voraussetzung b. Daraus folgt die Ungültigkeit der Theorie für parallele 

 Strahlenbündel bei senkrechtem Einfall, auch wenn dieselben von beliebig großer Breite 

 sind"», d. i. die Ungültigkeit für den Parallelfall oder Parallellauf in unserer Bezeichnungs- 

 weise^". 



ß) Man sieht aus dem soeben Betrachteten, daß die Richtungsverteilung der Strah- 

 lung beim Fortschreiten im Medium im allgemeinen nicht ungeändert bleibt, und daß 

 dies auch Änderungen im Werte von ßo bedingen muß. Daraus folgt, nach Voraussetzung 

 c, daß die Theorie nur dann gültig sein kann, wenn eine besondere Richtungsverteilung vor- 

 handen ist, die längs des Strahles ungeändert sich erhält. Ob dieser Fall möglich ist, kann 

 die Vergleichung der Theorie mit der Erfahrung zeigen. Wir werden die Vergleichung 

 w.u. (3ca, ß) in zweierlei Weise ausführen und dabei die nahe Konstanz des aus der 

 Theorie folgenden Umwegfaktors B und damit auch die nahe Konstanz derjenigen Rich- 

 tungsverteilung nachweisen, welche in dem betreffenden Medium von selber sich herstellt, 

 und welche wir von vornherein als „Normallauf der Strahlen" oder „Normalfair eingeführt 

 hatten. Auf der aus den Annahmen der Theorie nicht vorauszusehenden Tatsache, daß 

 die vorausgesetzte, konstant bleibende Richtungsverteilung in genügender Annäherung 

 von selber sich herstellt, beruht im Grunde die Brauchbarkeit der Theorie. Die Tatsache 

 selbst beruht auf geeignetem Mitwirken der Absorption, worauf wir unter 3e zurück- 

 kommen. 



Y) Es ist einzusehen, daß die Voraussetzung c, nämlich Gleichheit von ßo für hin- 

 und für rückläufige Strahlen, nur dann erfüllt sein wird, wenn die Richtungsverteilung 

 derart ist, daß die Wahrscheinlichkeit der Rückdiffusion im Mittel über alle Elektronen, 

 die eine Geschwindigkeitskomponente in Strahlrichtung haben, die gleiche ist, wie für 

 die Elektronen mit Geschwindigkeitskomponenten in der entgegengesetzten Richtung, 

 z. B. also, wenn die Richtungsverteilung symmetrisch wäre zu einer auf der Strahlrich- 

 tung senkrechten Ebene. Man sieht ein, daß dies bei gegebenem Medium auch in dem 

 für die Gültigkeit der Theorie allein in Betracht kommenden Normallauf (ß) im allge- 

 meinen nicht der Fall sein wird, daß es aber um so besser zutreffen kann, je trüber das 

 Medium ist; denn es würde bei allseitig gleichförmiger Diffusion zutreffen, was aber ein 

 Grenzfall ist, bei welchem überhaupt keine Strahlrichtung mehr besteht. Es folgt daraus, 

 daß die Theorie überhaupt niemals streng richtig sein kann^^^. Ihre Brauchbarkeit zur 



«'») H. W. Schmidt wird sich über diesen Fall in der zitierten Veröffentlichung nicht klar, ist 

 sogar, wohl nach Maßgabe der optischen Analogie, von welcher er ausgegangen war, der Erwartung, 

 daß die Theorie gerade für den Fall des parallelen senkrechten Eintritts am besten geeignet sein müßte 

 und hält daher den in seinen Versuchen verwirklichten allseitig diffusen Eintritt für ungünstig zur 

 Prüfung der Theorie (S. 686 a. a. O.), wovon aber in Wirklichkeit das Gegenteil der Fall ist. 



«") Insofern auch bei Licht in den gewöhnlichen trüben Medien kleine Ablenkungswinkel bevor- 

 zugt sind (vgl. Note 584), würde die Theorie D auch in optischer Anwendung bei nicht diffusem Einfall 

 erst von einer gewissen Tiefe ab gelten können. Man kann auch sagen, es müsse die Strahlung bereits 

 aus einem Medium von gleicher Trübung kommen, damit die Theorie anwendbar sei, womit auch zu- 

 gleich der Einfluß der Rückdiffusion foi'lfallt, so daß vereinfachte Beziehungen gelten (siehe 3 a 

 und 3cy). Vgl. als Beispiel hierzu die Untersuchung über Lichtabsorption in den Phosphoren, 

 Heidelb. Akad. 1914, A. 13, S. 6. 



''=) Siehe Eingehenderes unter F2, vgl. außerdem Note 607. 



