Rückdif fusionsdicke; Umwegfaktor. ^P55:Jl!!LyiiiLi~™-™ 



c) Umwegfaktor B. — Da der wahre Absorptionskoeffizient ao nach der Art 

 seiner Einführung in die Theorie (1) der Definition als absorbierende Querschnittsumme 

 der Volumeneinheit entspricht und da der praktische Absorptionskoeffizient a nach 

 seinem Auftreten in der Gleichung 47 diejenige absorbierende Querschnittsumme be- 

 deuten muß, welche den wirklichen Bahnen der Elektronen des Strahls gegenüber in 

 der Volumeneinheit des Mediums zur Geltung kommt^l^ so muß das Verhältnis der 

 beiden Absorptionskoeffizienten die Bedeutung des Verhältnisses der in beiden Fällen 

 wirksamen Elektronenweglängen haben, nämlich des wirkhchen Elektronenweges Xq 

 im zweiten Falle zur zugehörigen Schichtdicke x im ersten Falle, wo gradlinige Elektronen- 

 bahnen zugrundegelegt waren (siehe Note 606), welches Verhältnis wir Umwegfaktor B 

 genannt haben. Es ist also B = a/ao oder, nach den Gl. 46, 



B = |:tP, 49) 



1-p 



wonach der umwegfaktor mit Hilfe der direkt experimentell ermittelbaren Rückdiffu- 

 sionskonstante p berechenbar ist (siehe hierüber E3). 



Den Voraussetzungen der Theorie nach muß der Umwegfaktor 

 konstant, unabhängig von der Strahllänge x sein, da p nach Gl. 46 

 konstant ist. 



Zur Prüfung dieses wichtigen Ergebnisses der Theorie kann jede Beobachtung be- 

 nutzt werden, welche mit der wahren Länge der Elektronenbahnen zusammenhängt: 



a) Hierher gehört der Geschwindigkeitsverlust, welcher der Anzahl der Molekül- 

 durchquerungen, also der Länge des Elektronenweges proportional sein muß^^^. Unter- 

 sucht man denselben in verschieden dicken Schichten, so muß bei konstantem B dv/dx 

 unabhängig von der Schichtdicke sich ergeben, abgesehen von derjenigen Änderung, 

 welche wegen des Sinkens der Geschwindigkeit (deren Funktion dv/dx ist) bei zunehmen- 

 der Schichtdicke eintreten muß. Dies trifft auch zu, wie man am besten aus Taf. I an 

 denjenigen Beobachtungspunktreihen sieht, welche mit ein- und derselben Anfangs- 

 geschwindigkeit an Schichten von variierter Dicke erhalten sind. Diese Reihen schließen 

 sich dem Laufe der Kurve vollkommen an; die dickeren Schichten geben keine anderen 

 Werte von dv/dx, als es nach Maßgabe der in ihnen schon gesunkenen Mittelgeschwin- 

 digkeit erwartet werden muß*^'', während sie bei steigender Diffusion, d. i. wachsendem 

 B, in stärkerem Maße steigende dv/dx hätte ergeben müßten. Man sehe z. B. die Beob- 

 achtungspunkte bei v = -935, -927, -915; -932, '922, -909; -910, '903, '890 bei W. Wilson, 

 welche ohne alle Reduktion zur Kurve gehören«'^'"' und zu je dreien mit derselben An- 

 fangsgeschwindigkeit erhalten sind^^^. Aber auch die nicht unmittelbar zur Kurve ge- 

 hörigen, ebenfalls mit variierter Dicke erhaltenen Punktreihen von v. Baeyer zeigen 

 dasselbe, indem sie ohne Rücksicht auf die benutzten Schichtdicken überall ohne deut- 



"8) Vgl. über den Zusammenhang des Exponentialfaktors mit der Querschnittsumme P. Lenard, 

 Ann. d. Physik 12, S. 737, 1903. 



«") Vgl. Note 100. 



"2») Vgl. die Art der Herleitung der dv/dx aus den Beobachtungen, Note 103. 



62Mj Vgl. I A 1 a. 



"->) Die zweite Triade hegt aus unbekannten Gründen höher als die beiden anderen, läuft aber 

 doch der Kurve parallel. 



