Exponentielles Gesetz der Absorption; Überflacheiischichten. Spez. Teil \U D 3c. 217 



bis zu Dicken, die nur mehr schlecht Verfolgbares durchlassen — als erste und sehr 

 gute Annäherung an die Wirklichkeit experimentell gesichert. 



Zu bemerken ist, daß B bei Schichtdicken kleiner als x^ die Bedeutung des kon- 

 stanten Umwegfaktors verlieren muß, wie die Untersuchung der Einzelbahnen der Elek- 

 tronen zeigt (siehe F6). 



d) Für die Oberflächenschicht von x = bis x = Xiii gibt die Theorie nach 

 den Gl. 44 u. 45 allmähliche Zunahme der rückdiffundierten Menge p von bis p an und 

 schnelleren Abfall der durchgelassenen Menge, als es nach e~"^ allein der Fall wäre. 

 Beides hängt zusammen, indem das Rückdiffundierte im Durchgelassenen fehlen muß; 

 Rückdiffusion täuscht also gewissermaßen Absorption vor^^s 



Dieser bei dünnen Schichten zu beobachtende Übergang zu den einfacheren Verhält- 

 nissen der dicken Schichten ist von H. W. Schmidt auch experimentell studiert worden; 

 es liegt hier eine besonders treffende Gelegenheit vor zur Kontrolle der Theorie, da eben 

 die Darstellung dieses Überganges ihr eigentümlich ist. Am geeignetsten dazu ist die 

 allmähliche Zunahme der rückdiffundierten Menge bis zu einem dann konstant bleiben- 

 den Werte bei gesteigerter Schichtdicke. Die bereits unter B3 besprochenen Versuche 

 von H. W. Schmidt zeigen, daß die Theorie den Übergang in der Hauptsache gut dar- 

 stellt, quantitativ vollkommen jedoch nur bei nicht zu kleinen Atomgewichten. Wir 

 haben dies bereits unter 2y erläutert und einem Mangel in den Grundannahmen der 

 Theorie zugeschrieben, der, soweit bis jetzt zu sehen, nur an dieser Stelle, sowie, was 

 dasselbe ist, bei der Darstellung von Xm — siehe b — in deutUcher Weise seine Folgen 

 zeigt. 



Die Abweichung bei den kleinen Atomgewichten besteht nach den Beobachtungen 

 von H. W. ScHMiDT*^^ darin, da'ß die zu gegebenem rückdiffundiertem Bruchteil p ge- 

 hörigen Dicken, welche nach Gl. 44 gegeben sind durch 



zu groß sind, und zwar im ganzen Verlaufe des Überganges, von x = bis Xm, um nahe 

 denselben Faktor f, welchen wir bereits bei Gl. 48 eingeführt hatten*^'. Man kann 

 also allgemein unter Berücksichtigung der Abweichung der Theorie von der Wirklichkeit 

 die Dicke x, welche den Bruchteil p/p der vollen Rückdiffusion ergibt, setzen 



X = ^77~ log — , . , 51) 



2y.\ 1 - p/p 



indem man dem Faktor f die bei Gl. 48 angegebenen, passenden Werte erteilt. 



625) ^jp haben die Rückditfusion in dieser Eigenschaft als Fehlerquelle bei den Absorptions- 

 messungen zu betrachten gehabt (HIB). Der steilere Abfall der durchgelassenen Intensität bei dünnen 

 Schichten findet sich bei den meisten veröffentlichten Absorptionsbeobachtungen (siehe IVE3c); er 

 rührt allerdings oft zum Teil von Inhomogenität der beiuitzten ytralilen her, jedenfalls immer dort, 

 wo er sich über die Schichtdicke xni hinaus erstreckt (vgl. z. B. die Diskuission der Absorptionsniessun- 

 gen von A.Becker, IIIC3). 



"^"l Vgl. Note 613. 



«") Vgl. b, wo dieselben Abweichungen für xm bereits bemerkt wurden. 



