220 Diffusion. Theorie der Rückdiffusion mit Absorption. 



Will man den Fall zweier aneinander grenzender Medien behandeln, so muß man auch 

 die Intensitäten im Innern der Medien beachten. Sinn und Meßweise dieser inneren In- 

 tensitäten sind dieselben wie bei Intensitäten überhaupt und sind durch unsere Intensi- 

 tätsdefinition bereits festgelegt«^i ; es besteht daher kein Unterschied in der Auffassung 

 zwischen Intensitäten im Vakuum und in einem materiellen Medium. 



Ein wichtiger Unterschied besteht aber darin, daß zu einem Strahl oder Strahlen- 

 bündel im Vakuum stets nur Elektronen gehören, deren Geschwindigkeit in der Strahl- 

 richtung liegt oder doch eine Komponente in dieser hat, während in einem materiellen 

 Medium infolge der Diffusion stets auch rückläufige Elektronen vorkommen, die dennoch 

 zum selben Strahl gehören. Wir nennen alle Elektronen eines Strahles, deren Geschwin- 

 digkeiten eine Komponente in Strahlrichtung haben, rechtläiifige und die anderen rück- 

 läufige Elektronen, und es werde die Zahl der Elektronen, welche rechtläufig die senk- 

 recht zur Strahlrichtung gestellte Flächeneinheit in der Zeiteinheit passieren mit Z+, 

 die der rückläufigen mit Z~ bezeichnet. Es ist dann die Intensität J des Strahls, da sie 

 definitionsgemäß die (negative) elektrische Stromdichte in Strahlrichtung bedeuten soll, 



J = Z+ - Z-. 55) 



Man sieht hieraus, daß man Intensitäten J und Elektronenzahlen Z im trüben Medium 

 wohl unterscheiden muß^^^ d\q Betrachtung Beider ist notwendig, wenn die Intensi- 

 tätsverteiluug an Grenzflächen verschiedener Medien untersucht werden soll. 



Im Vakuum gilt ebenfalls die vorstehende Gleichung, nur daß da Z- = und also 

 J = Z+ ist, also Intensität und (rechtläufige) Elektronenzahl zusammenfallen. 



b) Zwei aneinandergrenzende Medien. 



Es seien 2 planparallele Platten verschiedenen Materials dicht oder mit engem 

 Vakuumzwischenraum aufeinandergelegt, so daß die Strahlung erst Platte 1, dann 

 Platte 2 durchsetzt. Die Dicken der Platten seien Xj und x^ und auch sonst seien die 

 ihnen zugehörigen Größen durch Indices i und 2 unterschieden. 



a) Vorgang an der gemeinsamen Grenzfläche. — Es falle die Intensität J,, 

 senkrecht im Normallauf auf die Platte 1. Wäre dieselbe allein, so würde durchgehen 

 JflSi (Gl. 45); kommt 2 hinzu, so wird von dieser durchgehenden Intensität nach 1 rück- 

 diffundiert der Teil J081P2 (nach Gl. 446^3), 

 hiervon wieder von 1 nach 2 J0S1P2PH 

 hiervon wieder von 2 nach 1 Jo^iP2piP2i usf., 



«31) Siehe den Abschnitt über Definitionen im Allg. Teil, IV, und die Erläuterungen im Spcz. 

 Teil, Einleitung zum Abschnitt IV. 



«32) Hierauf ist bereits in Note 98a bei der Intensitätsdefinition aufmerljsam gemacht worden. 

 Man bemerlvt, daß ebenso wie gleichzeitig bei verschiedenen Elektronen desselben Strahls Recht- und 

 Rückläutigkeit sich finden, auch zeitlich nacheinander ein- und dasselbe Elektron beide Zustände an- 

 nimmt, und daß es dabei zu wiederholten Durchgängen eines und desselben Elektrons durch die zäh- 

 lende Auf f an gef lache kommen kann. Will man Intensitäten messen, so darf man nur diejenigen Durch- 

 gänge zählen, die in Strahlrichtung stattfinden und zwar definitiv, ohne nachfolgende Rückkehr in ent- 

 gegengesetzter Richtung; denn nur die bleibend in Strahlrichtung durch die Autfangefläche gehende 

 Elektronenzahl bestimmt die elektrische Stromdichte des Strahls. Der Vakuumkäfig und andere Auf- 

 fangevorrichlungen sind geeignet, um dies zu verwirklichen. Wollte man Elektronenzahlen Z messen, 

 so würden für Z+ alle (auch wiederholte) Durchgänge in Strahlriehtung zu zählen sein, für Z- alle in 

 der entgegengesetzten Strahlrichtung. 



•S3) Hier und im folgenden nehmen wir an, daß der Normallauf von 1 auch der von 2 sei. Dies 



