J=Z+-Z- = Jo '/ ^" . 58) 



Innere Intensitäten ; zwei aneinandergrenzende Medien. Spez. Teil VII D 4 b. 221 



so daß im ganzen die Elektronenzahl, welche an der Grenzfläche von 1 nach 2 geht 



Z+ = JoSi(l + p,p2 + p^pl-f ) = Jo^j-^^^ ist 56) 



1 - P1P2 



und die in der entgegengesetzten Richtung gehende 



Z- = JoS, (p, + pip^ p5p^ + ....) =Jo^r^'^^—- 57) 



Die Intensität an der gemeinsamen Grenzfläche ist also 



8i(l-P2 ) 

 I-P1P2 



Für den Durchtritt durch 2 kommt nur Z+ in Betracht; es wird also die durch das Platten- 

 paar gehende Intensität sein 



Z+S, = Jo /'^' ■ 59) 



1 - P1P2 

 Die vom Plattenpaar rückdiffundierte Intensität setzt sich zusammen aus der von 

 1 allein rückdiffundierten, nämlich J^pj und der von Z~ durch 1 gehenden, nämlich 

 Z"" 8j, sie ist also im Ganzen 



JoPi+Z-S,=J„(p,+ -^^^^). 60) 



\ 1 - P1P2 / 



ß) Man hat also in Zusammenfassung für das Plattenpaar beliebiger 

 Dicken«34: 



Auffallende Intensität: Jq , 



Rückdiffundierte Intensität: '0 Pi 



Durchgegangene Intensität: J 



Intensität an der Grenzfläche: .1 



1 - P1P2 



1 - P1P2 

 §1 (1 - P2) 



61) 



I ' 



^ ^ P1P3 



Elektronenzahlen an der Grenzfläche: 



z+ = Jo-,r-^^ — , z- = P3Z+, 



1 - P1P2 



wobei Pi = Pi -. o 2a,%, ' P2 = P2 ', _„2_-2a,x. ' 



) — Pie i ^^2^ 



wird um so besser zutreffen, je geringer der Unterschied in der Trübung (p) der beiden Platten ist. Da 

 selbst aus dem Parallellauf schon innerhalb der relativ kurzen Strecken xn der Normallaut des Me- 

 diums sich herstellt, in welches die Strahlung getreten ist, und da für schon diffuse Strahlung nur noch 

 kürzere Strecken dazu nötig sein werden (vgl. VII F 2), so kann die gemachte Annahme auch bei großen 

 Unterschieden in der Diffusion der beiden Medien nur dann zu falschen Resultaten führen, wenn Plat- 

 tendicken Xj oder Xj betrachtet würden, die unterhalb der Normalfalldicken xh liegen, oder wenn Ein- 

 zelheiten innerhalb solcher Übergangsschichtdicken verlangt würden. 



•ä*) Jede Dicke größer als xn des betreffenden Materials; siehe Note 633. 



